Bravo Yuste，南卡罗来纳州。;A.桑托斯。 粘性硬核流体的径向分布函数。 （英语） Zbl 1100.82521号 《统计物理学杂志》。 72，编号3-4，703-720（1993）. 小结：根据启发性论证，提出了一维和三维粘性硬核流体（即无限深度和消失宽度标度极限下的方形流体）的径向分布函数g（r）的解析表达式。这些表达式是根据Laplace空间中定义的函数的最简单Padé近似导出的，该函数符合以下物理要求：（y（r）\equiv e^{\varphi（r）/k_BT}g（r）\）在接触点处是有限的，等温压缩性是有限的。对于粘性硬杆，得到的表达式是准确的，而对于粘性硬球，它与Percus-Yevick方程的解是一致的。 引用于2文件 MSC公司： 第82页第15页 液体统计力学 关键词：径向分布函数;方壁流体;粘性硬核极限 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{S.Bravo Yuste}和\textit{A.Santos}，J.Stat.Phys。72，编号3--4，703--720（1993；Zbl 1100.82521） 全文： 内政部 参考文献： [1] S.B.Yuste和A.Santos，Phys。版本A 43:5418（1991）。 ·doi:10.1103/PhysRevA.43.5418 [2] R.J.Baxter，J.化学。物理学。49:2770 (1968). ·doi:10.1063/1.1670482 [3] J.W.Perram和E.R.Smith，化学。物理学。莱特。35:138 (1975). ·doi:10.1016/0009-2614（75）85604-1 [4] P.T.Cummings、J.W.Perran和E.R.Smith，摩尔物理学。31:535 (1976). ·doi:10.1080/00268977600100411 [5] S.Fishman和M.E.Fisher，《物理学A》108:1（1981）。 ·doi:10.1016/0378-4371（81）90161-8 [6] C.Robertus、J.G.H.Joosten和Y.K.Levine，Phys。修订版A 42:4820（1990）。 ·doi:10.1103/PhysRevA.42.4820 [7] N.A.Seaton和E.D.Glandt，J.Chem。物理学。86:4668 (1987);87:1785 (1987). ·数字对象标识代码：10.1063/1.452707 [8] J.A.Barker和D.Henderson，修订版。物理学。48:587 (1976). ·doi:10.1103/RevModPhys.48.587 [9] J.A.Baker和D.Henderson，加拿大。《物理学杂志》。45:3959 (1967). [10] P.Kasperkovitz和J.Reisenberger，物理学。版本A 31:2639（1984）。 ·doi:10.1103/PhysRevA.31.2639 [11] N.A.Seaton和E.D.Glandt，J.Chem。物理学。84:4595 (1986). ·数字对象标识代码：10.1063/1.450034 [12] Z.W.Salsburg、R.W.Zwanzing和J.G.Kirkwood，J.Chem。物理学。21:1098 (1953). ·doi:10.1063/1.1699116 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。