安东尼奥·德西蒙;理查德·詹姆斯。 磁弹性约束理论。 (英语) Zbl 1008.74030号 J.机械。物理学。固体 50,第2期,283-320(2002). 综上所述:严格地从微磁学中导出了高各向异性材料宏观行为的简单变分理论。推导得出了一个约束理论,其中应变和磁化状态非常靠近身体大部分部位的“能量井”。当专门针对椭球体试件和恒定的外加电场和应力时,该理论成为一个有限维二次规划问题。给出了解决该问题的流线型方法。通过对超磁致伸缩材料(Tb{0.3}Dy{0.7}Fe_2)磁弹性行为的预测,阐明了这一理论。 引用于2评论引用于61文件 MSC公司: 2015年1月74日 固体力学中的电磁效应 74A60型 微观力学理论 74G65型 固体力学平衡问题中的能量最小化 82D40型 磁性材料的统计力学 关键词:磁弹性;能源井;微观结构;能量法;变分理论;约束理论;拉紧;磁化;有限维二次规划问题 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{A.DeSimone}和\textit{R.D.James},J.Mech。物理学。固体50,No.2,283--320(2002;Zbl 1008.74030) 全文: DOI程序 参考文献: [1] Ball,J.M.,Young测度基本定理的一个版本,(Rascle,M.;Serre,D.;Slemrod,M.,相变的PDE和连续体模型。相变的PDE和连续体模型,施普林格物理学讲义,第359卷(1990年),施普林格:施普林格柏林)·Zbl 0991.49500号 [2] 鲍尔,J.M。;楚,C。;James,R.D.,《应力诱导变异重排期间的迟滞》,J.Phys。四、 座谈会,C8,5,245-251(1995) [3] 鲍尔,J.M。;James,R.D.,提出了精细微观结构理论和双井问题的实验测试,Phil.Trans。R.Soc.London A,228389-450(1992)·Zbl 0758.73009号 [4] Bhattacharya,K.,《马氏体相变几何非线性和线性理论的比较》,《连续体力学》。Thermodyn.公司。,5, 205-242 (1993) ·兹比尔0780.73005 [5] Bhattacharya,K.,2000年。个人沟通。;Bhattacharya,K.,2000年。个人沟通。 [6] Brown,W.F.,《微磁学》(1963),威利出版社:威利纽约 [7] Brown,W.F.,磁弹性相互作用(1966),施普林格:施普林格柏林 [8] A.E.克拉克,1992年。高功率稀土磁致伸缩材料。收录:罗杰斯,C.A.,罗杰斯(R.C.)(编辑),《自适应和感官材料的最新进展》。技术经济学:巴塞尔兰卡斯特。;A.E.克拉克,1992年。高功率稀土磁致伸缩材料。收录:罗杰斯,C.A.,罗杰斯(R.C.)(编辑),《自适应和感官材料的最新进展》。技术经济学:巴塞尔兰卡斯特。 [9] 崔,J.,詹姆斯,R.D.,2000年。铁磁形状记忆用(Fe_3Pd)及相关合金的研究。J.应用。物理。,认可的。;崔,J.,詹姆斯,R.D.,2000年。铁磁形状记忆用(Fe_3Pd)及相关合金的研究。J.应用。物理。,认可的。 [10] Dacorogna,B.,变异微积分中的直接方法(1989),施普林格:施普林格柏林·Zbl 0703.49001号 [11] DeSimone,A.,大型铁磁性物体的能量最小化,Arch。老鼠。机械。分析。,125, 99-143 (1993) ·Zbl 0811.49030号 [12] DeSimone,A.,《磁致伸缩固体:外加磁场和载荷下的宏观响应和微观结构演变》,J.Intell。马特。系统结构。,5, 787-794 (1994) [13] DeSimone,A.,通过显微结构分析表征磁致伸缩材料的宏观响应,ZAMM,76,S2,397-400(1996)·兹比尔0906.73054 [14] DeSimone,A。;James,R.D.,面向应用的磁致伸缩理论,J.Appl。物理。,81, 8, 5706-5708 (1997) [15] Evans,L.C.,非线性偏微分方程的弱收敛方法(1990),美国数学学会:美国数学学会普罗维登斯,RI·Zbl 0698.35004号 [16] R.D.詹姆斯。;Hane,K.F.,《马氏体相变和形状记忆材料》,《材料学报》。,48, 197-222 (2000) [17] R.D.詹姆斯。;Kinderlehrer,D.,磁致伸缩理论及其在(Tb_xDy_{1−x}Fe_2)中的应用,Philos。杂志B,68237-274(1993) [18] R.D.詹姆斯。;缪勒,S.,《微磁学中的内变量和精细尺度振荡》,《连续介质力学》。Thermodyn.公司。,6, 291-336 (1994) ·Zbl 0814.73054号 [19] R.D.James,M.Wuttig,1996年。替代智能材料,In:Varadan,V.V.,Chandra,J.(编辑),SPIE Proceedings,Vol.2715,pp.420-426。;R.D.James,M.Wuttig,1996年。替代智能材料,In:Varadan,V.V.,Chandra,J.(编辑),SPIE Proceedings,Vol.2715,pp.420-426。 [20] R.D.詹姆斯。;Wuttig,M.,《马氏体的磁致伸缩》,Philos。Mag.A,77,1273-1299(1998) [21] Landau,L.D。;Lifschitz,E.M.,《关于铁磁体中磁导率色散的理论》,Phys。Z.Sow,8153-169(1935年)·Zbl 0012.28501号 [22] Müller,S.微观结构和相变的变分模型。科学数学MPI,讲稿2/1998,http://www.mis.mpg.de/cgi-bin/lecturenotes.pl; Müller,S.微观结构和相变的变分模型。科学数学MPI,讲稿2/1998,网址:http://www.mis.mpg.de/cgi-bin/electurenotes.pl [23] Pedregal,P.,《铁磁性中的弛豫:刚性情况》,J.非线性科学。,4, 105-125 (1994) ·Zbl 0790.46061号 [24] 棋盘;James,R.D.,应用场下(Ni_2)MnGa的微磁研究(受邀),应用杂志。物理。,87, 4702-4706 (2000) [25] Rogers,R.C.,铁磁性材料中交换能的非局部模型,J.Int.Eq.Appl。,33, 85-127 (1991) ·Zbl 0762.45004号 [26] Tartar,L.,补偿紧性和偏微分方程,(Knops,R.,非线性分析和力学:Heriot-Watt研讨会,第四卷(1979),皮特曼:皮特曼伦敦)·Zbl 0437.35004号 [27] Tartar,L.,H-测量:研究偏微分方程中均匀化、振荡和浓度效应的新方法,Proc。罗伊。爱丁堡州立大学。,115A,193-230(1990)·Zbl 0774.35008号 [28] Tartar,L.,Beyond Young measures,麦加尼卡,30,505-526(1995)·Zbl 0835.73062号 [29] 泰特,J.P。;Wun-Fogle,M。;克拉克,A.E。;Mahoney,K.,孪晶(Tb_xDy_{1−x}Fe_{1.95})中的各向异性垂直轴磁致伸缩。,J.应用。物理。,67, 9, 5004-5006 (1990) [30] 痒,R。;James,R.D.,(Ni_2)MnGa.的磁性和磁机械性能。,J.马格纳。Magn.公司。材料。,195, 627-638 (1999) [31] 痒,R。;R.D.詹姆斯。;屏蔽,T。;Wuttig,M。;Kokorin,V.V.,《NiMnGa系统中的铁磁形状记忆》,IEEE Trans。马格纳。,35, 4301-4310 (1999) [32] Ullakko,K。;Huang,J.K。;坎特纳,C。;R.C.奥汉德利。;Kokorin,V.V.,(Ni_2)MnGa单晶中的大磁场诱导应变,应用。物理学。莱特。,69, 13, 1966-1968 (1996) 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。