罗德里戈·图尔卡蒂;卡洛斯·安德烈斯·博尼拉·金特罗;海伦·内托，何塞·阿卜杜拉;恩里克·阿里亚斯 存在电磁非最小耦合时的自旋极化电流、自旋传递转矩和自旋霍尔效应。 （英语） Zbl 07762928号 安·物理。，柏林 532，第3号，文章ID 1900357，第8页（2020年）. 概要：首先，提供了与外部电磁场非最小耦合的单电子的完全相对论描述。利用场方程，得到了相对论总角动量，其中还考虑了外部源引起的相对论力矩的影响。自旋密度和轨道角动量张量都是用相对论共变方法确定的。此外，还导出了对称和规范不变的能量动量张量。为了考察非相对论状态，对场方程进行了微扰展开，其中非相对论哈密顿量中的自旋-位相互作用项是非最小耦合的结果。然后计算并讨论了与自旋电流、自旋转移转矩及其对磁场和电场的依赖性有关的特征。考虑到自旋-位耦合系统对自旋霍尔效应的研究特别感兴趣，我们设想了该系统的二维（平面）场景，其中重新评估了对朗道能级的贡献。因此，随着不同的自旋分量定位在不同的位置，自旋上下分量出现了一种特殊的细分。©2020威利-维奇有限公司KGaA，Weinheim 引用于1文件 MSC公司： 81至XX 量子理论 关键词：电磁非最小相互作用;朗道能级;自旋霍尔效应;自旋位耦合;自旋电子学 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{R.Turcati}等人，《物理学年鉴》。，柏林532，第3号，文章ID 1900357，8 p.（2020；Zbl 07762928） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] G.A.Prinz，《科学》1998、282、1660。 [2] S.A.Wolf、D.D.Awschalom、R.A.Buhrman、J.M.Daughton、S.vonMolnáR、M.L.Roukes、A.Y.Chtchelkanova、D.M.Treger，《科学》2001、294、1488。 [3] D.D.Awschalom，M.E.Flatte，N.Samarth，科学。《美国杂志》，2002，286，66。 [4] I.Zutic，J.Fabian，S.D.Sarma，修订版。《物理学》2004，76，323。 [5] M.Dyakonov、V.I.Perel、Sov。物理学。JETP Lett.1971，13，657。 [6] M.I.Dyakonov，V.I.Perel，Phys。莱特。A1971、35、459。 [7] N.F.Mott，程序。罗伊。Soc.A1929124425。 [8] N.F.Mott，H.S.W.Massey，《原子碰撞理论》，第三版，克拉伦登出版社，牛津，1965年。 [9] J.C.Slonczewski和J.Magn。Magn.公司。材料.1996，159，L1。 [10] L.Berger，物理。修订版B1996、54、9353。 [11] J.E.Hirsch，物理学。修订稿，1999年，83年，1834年。 [12] S.Zhang，物理。2000年修订稿，85，393。 [13] Y.K.Kato、R.C.Myers、A.C.Gossard、D.D.Awschalom，《科学》2004、306、1910。 [14] J.Wunderlich、B.Kaestner、J.Sinova、T.Jungwirth、Phys。修订稿，2005，94，047204。 [15] E.Saitoh、M.Ueda、H.Miyajima、G.Tatara，申请。物理学。Lett.2006，88，182509。 [16] S.O.Valenzuela，M.Tinkham，自然2006，442，176。 [17] H.Zhao、E.J.Loren、H.M.vanDriel、A.L.Smirl、Phys。2006年修订稿，96，246601。 [18] S.Murakami，N.Nagaosa，S.‐C。张，科学2003，301，1348。 [19] J.Sinova、D.Culcer、Q.Niu、N.A.Sinitsyn、T.Jungwirth、A.H.MacDonald、Phys。修订稿2004，92，126603。 [20] S.Datta，B.Das，申请。物理学。Lett.1990、56、665。 [21] T.松山，C.‐M。Hu，D.Grundler，G.Meier，U.Merkt，Phys。版次B2002、65、155322；F.Mireles、G.Kirczenow、Phys。版次B2001，64，024426；J.Wang、H.B.Sun、D.Y.Xing和Phys。版本B2004、69、085304。 [22] J.Sinova、S.Murakami、S.‐Q。沈，M.‐S。Choi，Solid State Commun.2006，138，214。 [23] H.‐A.公司。Engel，E.I.Rashba，B.I.Halperin，《磁性和先进磁性材料手册》，第5卷（编辑：H.Kronmuller（编辑），S.Parkin（编辑）），威利，纽约，2007年。 [24] W.Gerlach，O.Stern，Z.Phys.1922，8 110；W.Gerlach，O.Stern，Z.Phys.1922，9，349；W.Gerlach，O.Stern，Z.Phys.博士。1922, 9, 353. [25] W.Pauli，Z.Phys.1927，43，601。 [26] P.A.M.Dirac，程序。罗伊。Soc.伦敦。A1928、117610。 [27] P.Kusch，H.M.Foley，物理学。修订版1948、74、250。 [28] J.S.Schwinger，物理学。修订版1948、73、416·Zbl 0035.13102号 [29] Y.Aharonov，A.Casher，物理。Rev.Lett.1984，53，319。 [30] J.Anandan，物理学。莱特。A1989、138、347。 [31] R.R.Sastry，arXiv:hep‐th/99031791999年。 [32] K.Bakke，J.R.Nascimento，C.Furtado，物理。修订版D2008、78064012。 [33] K.Bakke、L.R.Ribeiro、C.Furtado、J.R.Nascimento、Phys。版次D2009、79、024008。 [34] 《欧洲物理学》，K.Bakke。《期刊》B2012，85，354。 [35] G.R.PérezTeruel，国防部。物理学。莱特。A2014、29、1450098。 [36] H.Hassanabadi，M.Hosseinpour，《欧洲物理学》。期刊C2016、76、553。 [37] R.Mondal、M.Berritta、P.M.Oppener和Phys。版次B2018、98、214429。 [38] 注意，（T_D^{\mu\nu}）不是由拉格朗日时空平移不变性产生的能量动量张量。对应于拉格朗日函数的正则应力张量[位移项5。L=iℏ2ψ/γμ∈μψ-μψ/μψ−mcψ/Ψ−ecψ／γμψAμ−eκ8mc2ψ／σμνψψFμν…]如下所示：\（T^{\mu\nu}=\frac{i\hslash}{2}\left[\overline{\psi}，\gamma^\mu，\left（\partial^\nu，\psi\right），-，\left[\partial ^ nu，\ overline{\psi.}\right]，\gama^\mu，\ps2\right]-\frac}e\hslash\kappa}{4 m c^2}\ left（\ overline}\psi{，\sigma^{\nu}，\ right）-\eta^{\mu\nu}\mathcal{L}\）。 [39] A.Vernes、B.L.Gyorffy、P.Weinberger、Phys。版本B2007、76、012408。 [40] C.A.Dartora、G.G.Cabrera和Phys。版本B2008，78，012403。 [41] C.A.Dartora、G.G.Cabrera和Phys。莱特。A2010，374，2596·Zbl 1248.81034号 [42] Y.Wang、K.Xia、Z.B.Su、Z.Ma、Phys。2006年修订稿，96，066601。 [43] V.Bargmann，E.P.Wigner，程序。美国国家科学院。科学.1948，34，211·Zbl 0030.42306号 [44] D.M.Fradkin，R.H.Good，修订版。《物理学》1961、33、343·Zbl 0103.21903号 [45] E.Raicher、S.Eliezer、Phys。修订版A2013、88、022113。 [46] P.Strange，《相对论量子力学：在凝聚物质和原子物理中的应用》，剑桥大学出版社，剑桥1998年。 [47] A.Crépieux、P.Bruno、Phys。版本B2001，64，094434。 [48] R.Mondal、M.Berritta、K.Carva、P.M.Oppener和Phys。版本B2015、91、174415。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。