阿尼尔，A.M。;宾夕法尼亚州。 关于测试相对论磁流体动力学的数学结构。 （英语） Zbl 0618.76132号 安妮·Inst.Henri Poincaré，Phys。塞奥尔。 46, 27-44 (1987)。 本文在弗里德里希拟线性双曲系统的框架内，研究了测试相对论磁流体动力学协变公式的数学结构。第2节详细分析了该公式的双曲线问题。特别地，给出了特征矩阵的左特征向量和右特征向量的显式表达式，并证明了除特殊情况外满足双曲条件。第3节使用熵补充守恒定律，根据时空叶理的坐标，将其简化为对称双曲系统。审核人：石龙玉 引用于15文件 MSC公司： 2005年76月 量子流体力学和相对论流体力学 76周05 磁流体力学和电流体力学 76X05型 电磁场中的电离气体流动；浆流 85A30型 天文学和天体物理学中的流体动力学和磁流体问题 83 C55 引力场与物质的宏观相互作用（流体力学等） 关键词：协变公式;测试相对论磁流体动力学;弗里德里希拟线性双曲系统;双曲线问题;特征向量;特征矩阵;对称双曲系;熵补充守恒定律;时空叶理 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{A.M.Anile}和\textit{S.Pennisi}，安妮·亨利·彭卡雷研究所，物理学。塞奥尔。46、27-44（1987年；Zbl 0618.76132） 全文： Numdam编号 欧洲DML 参考文献： [1] J.D.Bekenstein和E.Oron，旋转相对论恒星的内部磁流体动力学结构，《物理评论D》，第19卷，1979年，第2827页。 [2] M.C.Begelmann、R.D.Blandford和M.Rees，河外射电源理论，《现代物理学评论》，第15卷，1984年，第255页。 [3] K.Maeda和K.Oohara，带磁场旋转恒星的广义相对论坍缩，《理论物理进展》，第68卷，1982年，第567页。 [4] P.J.E.Peebles，《宇宙的大尺度结构》，普林斯顿大学出版社，普林斯顿，1980年。647948材料 [5] R.Taussig，相对论等离子体的激波产生，M.J.LIGHTHILL，I.Imai和H.Sato（编辑），电离气体动力学，东京大学出版社，东京，1973年·Zbl 0252.76078号 [6] A.Lichnerowicz，相对论流体力学和磁流体力学，W.A.Benjamin，inc。，纽约，1967年。Zbl 0193.55401号·Zbl 0193.55401号 [7] K.O.Friedrichs，《相对论电磁流体动力学定律》，Comm.Pure Appl。数学，t.271974，第749页。MR 375928 | Zbl 0308.76075·Zbl 0308.76075号 ·doi:10.1002/cpa.3160270604 [8] A.M.Anile和A.Greco，《广义相对论磁流体动力学中的渐近波和临界时间》，《安娜·亨利·彭卡研究所》，第二十九期，1978年，第257页。编号| MR 519695 | Zbl 0403.76087·Zbl 0403.76087号 [9] T.Ruggeri和A.Strumia，凸协变熵密度，对称保守形式，相对论磁流体动力学中的激波，J.Math。物理，1981年第22期，第1824页。MR 628566 |兹比尔0469.76130·Zbl 0469.76130号 ·doi:10.1063/1.525129 [10] A.Majda，《若干空间变量中的可压缩流体流动和守恒定律体系》，Springer-Verlag，纽约，1984年。MR 748308 | Zbl 0537.76001·Zbl 0537.76001号 [11] G.Boylat，Urti，《波传播》一文，那不勒斯利古里，1982年。 [12] 刘一世，利用熵原理的拉格朗日乘子方法，Arch。理性力学。分析，1972年第46页，第131页。MR 337164 | Zbl 0252.76003·Zbl 0252.76003号 [13] L.D.Landau和E.M.Lifshitz，《理论物理课程》，第5卷：统计物理，伦敦，佩加蒙出版社，1959年。MR 586944 | Zbl 0080.19702·Zbl 0080.19702号 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。