×
西米隆，P.L。;戴蒙德，P.H。

环形诱导漂移模式的非线性相互作用。 （英语） Zbl 0582.76122号

物理学。流体 27, 916-924 (1984).
（作者总结）环形几何中的漂移模被俘获电子逆耗散失稳，并演化为非线性饱和状态。利用重正化单点湍流理论对气球表象中的非线性回转运动方程进行研究，表明离子康普顿散射是一种有效的饱和机制。离子康普顿散射将波能从短垂直波长转移到长垂直波长，在那里，它被具有扩展的、线性稳定的长波长模式的离子共振吸收。利用非线性饱和条件计算了涨落谱和涨落能级。确定了几种状态下的输运系数和能量约束时间标度。具体来说，欧姆加热放电的预测限制时间密度标度从无碰撞区的（n^{3/8}）增加到耗散俘获电子区的（n ^{9/8}。
审核人：E.英菲尔德

引用于1文件

MSC公司：

76X05型 电磁场中的电离气体流动；浆流
76E25型 磁流体力学和电流体力学流动的稳定性和不稳定性

关键词：

环形几何中的漂移模式;俘获电子逆耗散;非线性饱和状态;重整化单点湍流理论;非线性回转方程;引出序号表示;离子康普顿散射;扩展的线性稳定的长波长模式;波动谱;波动水平;运输系数;能量限制时间标度;欧姆加热放电;无碰撞状态;耗散俘获电子区
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{P.L.Similon}和\textit{P.H.Diamond}，Phys。流体27，916--924（1984；Zbl 0582.76122）
全文： 内政部

参考文献：

[1] B.B.Kadomtsev，《等离子体湍流》（学术出版社，纽约，1965年）。
[2] 陈，Phys。修订稿。第39页，第754页–（1977年）
[3] 科罗姆斯，Phys。流体23 pp 736–（1980）
[4] P.H.Diamond和M.N.Rosenbluth提交给Phys。流体。
[5] 切线，物理。流体25 pp 1592–（1982）
[6] 物理罗基斯特。修订稿。第48页第249页–（1982年）
[7] W.Horton，融合研究所报告IFSR#35，1981年。
[8] 陈，Phys。流体23 pp 2242–（1980）
[9] Cheng，女。Fusion 21第403页–（1981）·doi:10.1088/0029-5515/21/3/009
[10] 物理学杜普利。流体9 pp 1773–（1966）
[11] 菲丝·弗里曼。流体25 pp 502–（1982）
[12] Cheng，女。Fusion 21第643页–（1981）·doi:10.1088/0029-5515/21/6/003
[13] 物理学长谷川。修订稿。39第205页–（1977年）
[14] P.L.Similon，普林斯顿大学博士论文，1981年。
[15] 物理华尔兹。流体26 pp 169–（1983）
[16] 雷切斯特，Phys。修订稿。第40页，第38页–（1978年）
[17] P.H.Diamond、P.L.Similon、P.W.Terry、C.W.Horton、S.M.Mahajan、J.D.Meiss、M.N.Rosenbluth、K.Swartz、T.Tajima、R.D.Hazeltine和D.W.Ross，《第九届国际等离子体物理与受控核聚变会议论文集》，巴尔的摩，1982年（国际原子能机构，维也纳，1983年），论文D-1-2。
[18] 布特罗斯·加利，Phys。流体25 pp 874–（1982）
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。