查尔斯·富尔顿 具有两个奇异端点的二阶Sturm-Liouville问题的Titchmarsh-Weyl(m)-函数。 (英语) Zbl 1165.34011号 数学。纳克里斯。 281,第10期,1418-1475(2008). 本文的目的是将Titchmarsh-Weyl函数与半直线上的一类Sturm-Liouville问题联系起来,其中谱是简单的,端点(x=0)和端点(x=infty)都是奇异的。更准确地说,作者考虑了Sturm-Liouville方程\[-y^{\prime\prime}+qy=\lambda y\text{on}(0,\infty)\]在假设(q(x)\rightarrow 0)为(x\right箭头\infty)的情况下,以下任一假设成立。情形一:对于所有(x在(0,infty)中的),(q_n)对所有(n)都是实的,序列在((0,infty)和(-\tfrac{1}{4}\leqq_0<infty都为零。案例二:对于某些(a>0),案例一中关于区间((0,a)和(q)的假设是真实的,并且可以在([a,\infty)中局部求和。在这些假设下,与\(-\tfrac{d^2}{dx^2}+q)相关的常见自伴微分算子的谱是简单的,连续谱包含在\(0,infty)中,\(-\infty,0]\)中的谱是离散的。借助于左端点处适当归一化的Frobenius解,通过传递一个亚纯函数的极限(b\rightarrow\infty),引入了(0,b]\)上双奇异问题的Titchmarsh-Weyl函数,该亚纯函数极点位于(0,b)上相关Sturm-Liouville问题的特征值上。因此,如果(x=0)是正则端点,那么Titchmarsh-Weyl函数的定义类似于通常的定义[参见E.C.Titchmarsh公司,与二阶微分方程相关的特征函数展开。第一部分第二版牛津:克拉伦登出版社(1962;Zbl 0099.05201号)]并且,特别地,避免使用由初始条件定义的内部点((0,infty))处的解。在两种情况下构造了本征函数展开式:极限圆情况下的(x=0)和极限点情况下的[(x=0]。值得一提的是,在极限点情况下,Titchmarsh-Weyl函数不属于Nevanlinna或Riesz-Herglotz函数类,而是属于一些广义Nevanlinna类。该理论被应用于贝塞尔方程和分离氢原子问题的径向部分。审核人:Jussi Behrndt(柏林) 引用于1审查引用于32文件 理学硕士: 34B20型 常微分方程的Weyl理论及其推广 34B24型 Sturm-Liouville理论 34B27型 常微分方程的格林函数 34B30码 特殊常微分方程(Mathieu、Hill、Bessel等) 34B40码 常微分方程无穷区间上的边值问题 34升10 特征函数,特征函数展开,常微分算子特征函数的完备性 34L40码 特殊的常微分算子(Dirac、一维Schrödinger等) 33立方厘米 合流超几何函数,Whittaker函数,({}_1F_1) 40年第35季度 量子力学中的偏微分方程 2005年第81季度 薛定谔、狄拉克、克莱恩·戈登和其他量子力学方程的封闭解和近似解 关键词:Titchmarsh-Weyl \(m\)-函数;Sturm-Liouville理论;弗罗贝纽斯理论;本征函数展开;格林函数;连续光谱;径向氢方程;薛定谔波力学;惠塔克函数 引文:Zbl 0099.05201号 软件:SL驱动器;SLTSTPAK公司;SLEDGE公司;SLEIGN2系列 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{C.Fulton},数学。纳克里斯。281,第10号,1418--1475(2008;Zbl 1165.34011) 全文: 内政部 参考文献: [1] 阿奇博尔德,合流超几何函数微分方程的完全解,Phil.Mag.,J.Theor。专家。申请。物理学。VII第26页–(1938) [2] F.V.Atkinson,《离散和连续边界问题》(学术出版社,纽约,1964年)·Zbl 0117.05806号 [3] 阿特金森,《关于威尔圆圈的位置》,Proc。罗伊。Soc.爱丁堡教派。A 88 pp 345–(1981)·Zbl 0485.34012号 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