Mikio佐藤;Tetsuji Miwa;Michio Jimbo先生;大岛、东雄 朗道奇点和费曼积分的整体结构。 （英语） 兹比尔0385.35003 出版物。Res.Inst.数学。科学。，京都大学。 12，补遗，387-439（1977年）。 页码：24/35−5 −4 −3 −2 −1 ±0 +1 +2 +3 +4 +5 显示扫描页面 引用于2评论引用于1文件 MSC公司： 35A20型 偏微分方程背景下的分析 第35页 偏微分方程的散射理论 70英尺20英寸 与粒子系统动力学有关的完整系统 2015年1月46日 超函数，分析泛函 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Sato}等人，出版物。Res.Inst.数学。科学。12、387--439（1977年；Zbl 0385.35003） 全文： 内政部 参考文献： [1] Boyling，J.B.，参数Feynman积分的同调方法，Nuovo Cimento，53A（1968），591-614·Zbl 0162.29105号 ·doi:10.1007/BF02800115 [2] Chandler，C.，重整化Feynman积分的一些物理区域质量壳性质，Comm.Math。物理。，19 (1970), 169-188. [3] Chandler，C.和Stapp，H.P.，《散射振幅的宏观因果条件和特性》，J.Math。物理。，90 (1969), 826-859. ·Zbl 0181.56803号 ·数字对象标识代码：10.1063/1164913 [4] Fotiadi，D.，Desingularisation et graphs de Feynman，法国塞米奈学院（1969）。 [5] lagolnitzer，D.和Stapp，H.P.，《^矩阵理论中的宏观因果关系和物理区域分析》，《公共数学》。物理学。14 (1969), 15-55. [6] Kashiwara，M.，微积分，物理课堂讲稿。39，柏林施普林格-海德堡-纽约（1975），30-37·兹比尔0355.34033 [7] Kashiwara，M.和Kawai，T.，本诉讼程序。 [8] Nakanishi，N.，《图论和费曼积分》，Gordon和Breach（1971）·Zbl 0212.29203号 [9] Nishijima，K.，渐近条件和微扰理论，物理学。修订版，119（1960），485-498·Zbl 0097.22503号 ·doi:10.1103/PhysRev.119.485 [10] Sato，M.，《超函数理论的最新发展及其在物理学中的应用》，《物理学讲义》。39，施普林格（1975），13-29。 [11] Sato，M.、Kawai，T.和Kashiwara，M.，微函数和伪微分方程，数学课堂讲稿。，287，施普林格，（1973），265-529·兹伯利0277.46039 [12] Sato，M.、Miwa，T.和Jimbo，M.，Landau奇点的尺寸公式，Surikaisekikenkyusho Kokyuroku，266，RIMS，京都大学（1976），91-107。 [13] Speer，E.R.，《广义费曼振幅》，普林斯顿大学出版社，普林斯顿出版社，1969年。 [14] 9通用费曼振幅的紫外线和红外奇异结构，《Ann.Inst.H.Poincare》，23（1975），1-21。 [15] Speer，E.R和Westwater，M.J.，《通用费曼振幅》，《Ann.Inst.H.Poincare》，14（1971），1-55。在证明中添加注释。由于在引理6.5的证明中注册了SG，G-^text注册了G，G这一事实似乎并不十分明显，我们将在下面给出一个证明。其中一位作者感谢Kawai教授的友好评论。勘误表A更正为：Michio JlMBO的“Landau单极性和Feynman积分的完整结构”（第12卷，补充1977年，387-438）。应在引理6.5和引理6.6之间插入以下引理。引理。lim\text注册sGi ff=@G]ff。5^0证明。用Vc表示流形V的复合体，并设置fe=n，其中e^O和tup，kL表示Vc上的多项式函数（见Pro-位置6.1及其后的备注）。对于点PQ^V，我们设置I={l^IQ\kl2-sl（在P0}处tyml2=0）。由于乘积（6.5）定义良好，我们可以找到PQ的复邻域Q和开凸锥r，因此对于任何cD^U=QnV和F'CF，都存在C>；0，以便保持。这里z表示Vc的局部坐标。对于任何£e/，注意ki^=Q在P0处，我们看到|Re^|是从下面限定的，因此用J2H{^|Re^i2>；lIm^|2（/e/）}替换Q，我们可以假设Im（z^^）>；J2上的0/i=0因此，在J2fl（f/H-zF）中，/£（s^0）是全纯的，并且我们有-/.wi=n li^r 0=1 Jo dQi&；ia 11=0<；sc’s n*日本京都606京都大学数学科学研究所&书信电报；eC“\ImzL代表一些C”，Z/>；0独立于e。同样，我们有f e（z）<；C“\Imz\~L.根据与Nishiwada[1]中相同的论点，可以得出f£（x+iOr）存在于3）（U）中，lim/£O+zOr）=/0（^+zOr）。电子->；0写入\（gl（；和（^Gj（r作为Svfe（x-{-iQr）9的线性组合，我们有引理。Reference}\） [16] Nishiwada，K.，《根据全纯函数边界值对波前集进行局部表征》，发表于Publ。RIMS公司·兹伯利0388.4603 ·doi:10.2977/pims/1195189065 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。