萨宾·奥尔蒂斯;让-马克·乔马兹 平行尾迹中二次不稳定性的瞬态增长：反升力机制和双曲不稳定性。 （英语） Zbl 1308.76122号 物理学。流体 23，第11号，第114106号论文，第15页（2011年）. 小结：本文研究了Von Kármán涡街上三维时间不稳定性和扰动的瞬态增长，这是由薄平板后面形成尾迹的典型平行Bickley速度剖面的初级不稳定性发展而来的。通过迭代求解线性化的直接Navier-Stokes方程及其伴随方程，我们计算了初始瞬间和不同时间范围之间能量瞬时增长最大的最优扰动。在短时间范围内，最优初始扰动集中在基流的最大应变点。描述扰动波包拉格朗日演化的局部理论很好地预测了最佳能量增益和不稳定性机制。在阶次统一时，双曲区域主导动力学。只有在很大的时间内（t；geq 20），增长才是由最大放大的本征模引起的。当波数增加时，本征模式从以涡核为中心的扰动演变为位于双曲点拉伸流形上的扰动。在有限且大的时间内，能量增益最初与一种机制相关联，该机制让人想起由A.安科维亚克和P.分支《流体力学杂志》578295-304（2007；Zbl 1112.76025号)]在轴对称涡的背景下。目前，与位于双曲点收缩流形上的顺流流相对应的最佳初始条件（大时间伴随模式）导致了与双曲点拉伸流形对齐的顺流涡（直接模式）。当雷诺数增加时，直接和伴随本征模在不同流形上的局部化更加明显。基于扩散和拉伸效应之间的平衡，提出了一种解释，该平衡预测了伴随和直接模的含能区厚度减小为（1/sqrt{Re}）。由于直接模式和伴随模式位于空间的不同区域，即伸缩流形，非正态效应导致的额外能量增益增加，这是与基流扰动传输相关的所谓对流非正态性的一种新效应。{©2011美国物理研究所} 引用于5文件 理学硕士： 76E09 流体动力稳定性中非平行流的稳定性和不稳定性 76D25型 尾迹和喷流 76D17号 粘性涡流 引文：兹比尔1112.76025 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{S.Ortiz}和\textit{J.-M.Chomaz}，物理学。Fluids 23，No.11，论文编号114106，15 p.（2011；Zbl 1308.76122） 全文： 内政部 链接 参考文献： [1] Drazin P.G.，水动力稳定性（1981） [2] 内政部：10.1017/S0022112074001121·doi:10.1017/S0022112074001121 [3] 数字对象标识码：10.1017/S002211208600099X·doi:10.1017/S002211208600099X [4] 数字对象标识码：10.1017/S002211208400118X·Zbl 0549.76013号 ·doi:10.1017/S002211208400118X [5] 内政部：10.1017/S0022112088001181·doi:10.1017/S0022112088001181 [6] 内政部：10.1063/1.857787·doi:10.1063/1.857787 [7] DOI:10.1017/S0022112096008750·Zbl 0899.76129号 ·doi:10.1017/S0022112096008750 [8] DOI:10.1146/anurev.fl.28.010196.002401年·doi:10.1146/anurev.fl.28.010196.002401 [9] DOI:10.1017/0022112096002777·Zbl 0882.76028号 ·doi:10.1017/S0022112096002777 [10] DOI:10.1017/0022112002003580·Zbl 1049.76512号 ·doi:10.1017/S0022112002003580 [11] DOI:10.1146/年流量34.081701.171829·doi:10.1146/anurev.fluid.34.081701.171829 [12] 内政部：10.1063/1.864755·Zbl 0585.76045号 ·doi:10.1063/1.864755 [13] DOI:10.1098/rspa.1986.0061·Zbl 0602.76032号 ·doi:10.1098/rspa.1986.0061 [14] 内政部：10.1063/1.870358·Zbl 1149.76334号 ·doi:10.1063/1.870358 [15] 内政部：10.1063/1.868295·Zbl 0922.76164号 ·doi:10.1063/1.868295 [16] DOI:10.1016/j.euromechflu.2003.07.001·Zbl 1106.76362号 ·doi:10.1016/j.euromechflu.2003.07.001 [17] DOI:10.1017/S0022112099007259·Zbl 0959.76022号 ·doi:10.1017/S0022112099007259 [18] 内政部：10.1063/1.858574·Zbl 0779.76030号 ·数字对象标识代码：10.1063/1.858574 [19] 内政部：10.1017/S0022112007005198·兹比尔1112.76025 ·doi:10.1017/S0022112007005198 [20] DOI:10.1017/S0022112084000781·Zbl 0578.76065号 ·doi:10.1017/S0022112084000781 [21] 内政部：10.1017/S0022112084001348·Zbl 0559.76020号 ·doi:10.1017/S0022112084001348 [22] DOI:10.1146/年度流体.37.061903.175810·Zbl 1117.76027号 ·doi:10.1146/annurev.fluid.37.061903.175810 [23] 内政部：10.1063/1.866720·doi:10.1063/1.866720 [24] 内政部：10.1063/1.868238·Zbl 0825.76656号 ·数字对象标识代码：10.1063/1.868238 [25] 内政部：10.1006/jcph.1994.1007·Zbl 0792.76062号 ·doi:10.1006/jcph.1994.1007 [26] DOI:10.1016/j.physd.2003.09.041·Zbl 1051.37025号 ·doi:10.1016/j.physd.2003.09.041 [27] 内政部：10.1017/S0022112097007726·Zbl 0915.76032号 ·doi:10.1017/S0022112097007726 [28] 内政部：10.1063/1.866124·数字对象标识代码：10.1063/1.866124 [29] 内政部：10.1017/S0022112095001480·Zbl 0866.76029号 ·doi:10.1017/S0022112095001480 [30] 内政部：10.1063/1.870287·Zbl 1149.76349号 ·doi:10.1063/1.870287 [31] DOI:10.1017/S0022112084000264·Zbl 0546.76077号 ·doi:10.1017/S0022112084000264 [32] 内政部：10.1063/1.858153·Zbl 0746.76050号 ·数字对象标识代码：10.1063/1.858153 [33] 内政部：10.1063/1.858153·Zbl 0746.76050号 ·数字对象标识代码：10.1063/1.858153 [34] 内政部：10.1063/1.3220173·Zbl 1183.76186号 ·doi:10.1063/1.3220173 [35] 数字对象标识码：10.1063/1.866609·数字对象标识代码：10.1063/1.866609 [36] Ince E.L.，《常微分方程》（1944）·Zbl 0063.02971号 [37] Salwen H.，公牛。美国物理。《刑法典》第24卷第74页–（1979年） [38] DOI:10.1017/S0022112081002991·Zbl 0467.76051号 ·doi:10.1017/S0022112081002991 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。