林长寿;王金龙 圆环上的椭圆函数、格林函数和平均场方程。 (英语) Zbl 1207.35011号 安。数学。(2) 172,第2期,911-954(2010). 平面复曲面上的格林函数被证明具有三个或五个临界点(定理1.3)。本文通过对平均场方程的研究进行了证明\[\增量u+\rho e^u=\rho\Delta_0,\quad\rho\in\mathbb{右}_+.\]如果(rho\neq 8m\pi),(m\in\mathbb{N}),该方程有解[C.-C.陈和C.-S.林、Commun。纯应用程序。数学。56,第12期,1667-1727(2003年;兹比尔1032.58010)]. 如果(rho=8\pi),平均场方程有解当且仅当格林函数有三个以外的临界点(Th.1.1),并且至多有一个解(定理1.2)。定理1.3源自这两个定理。作者说,计算机模拟表明了如下的结果:设(Omega_3)(resp.(\Omega_5))是模空间({mathcal M}_1\cup\{infty\}\cong S^2),({mathcal M}_1={mathcal-H}/\text{SL}(2,mathbb{Z}))的子集,对应于具有三个(resp.5)临界点的tori。那么,\(Omega_3\cup\{\infty\})是包含\(i)的闭子集,\(\Omega_5\)是包含(e^{\pii/3})的开子集,它们都是单连通的,它们的公共边界\(C\)是与包含\(\infty)的(S^1)同胚的曲线。当圆环从\(\Omega_3\)穿过\(C\)移动到\(\O mega_5\)时,额外的临界点从某个半周期点分裂出来。在这个方向上也得到了部分结果(定理1.6)。设\(T=\mathbb{C}/\{\mathbb2{Z}\omega_1+\mathbb{Z}\ omega_2\}\)是平环面,\(G(Z,w)\)是格林函数;\[-\Delta_z(G(z,w)=\Delta_w(z)-{1\over|T|},\quad\int_TG(z、w)\,dA=0。\]由于\(G(z,w)=G(z-w,0)\),\(G。存在一个常数\(C(\tau)\),\(\tau=\omega_2/\omega_2 \),这样\[8\pi G(z)={2\over|T|}\int_T\log|\wp(\xi)-\wp[z)|\,dA+C(\tau)。\]然后分析周期积分\[F(z)=\int_L{\wp'(z)\over\wp(\xi)-\wp(z)}\,d\xi,\]其中,(L)是(T)中平行于(ω_1)轴的线段,它显示为(z=ω_1+sω_2)是(G)的临界点当且仅当\[\zeta(t\omega_1+s\omega_2)=t\eta_1+s\eta_2,\;\zeta(z)=-\int^z\wp,\quad\eta_1=\zeta(z+\omega_i)-\zeta。\]由于\(G)是偶数,所以半周期\({ω_1\ over 2}\)、\({\ω_2\ over 2]\)和\({\ω_3\ over 2}\),\(ω_3=\ω_1+\ω_2 \)是\(G \)的临界点。结果表明,对于矩形圆环,\(G(z)\)只有三个临界点。但如果(ω_1=1),(ω_2=e^{πi/3}),那么(ω_3超过3})也是一个临界点。在这些准备工作之后,在§3中对平均场方程进行了研究。如果\(rho=4\pi\ell\),\(\ell\in\mathbb{N}\),平均场方程的任何解\(u\)都采用以下形式\[u=c_1+\log{|f'|^2\over(1+|f|^2)^2},\]在整体上\(\mathbb{C}\),具有亚纯函数\(f\)[C.C.陈,C.S.林和G.王,Ann.Sc.规范。超级的。比萨,Cl.Sci。(5) 第3期,第2期,367–397页(2004年;Zbl 1170.35413号)]. \(f\)被称为\(u\)的发展图。自\(u_{zz}-{1\over2}u^2_z)是\(f)的Schwarz导数,两个展开图\(f\[\上划线f=Sf={pf-\上划线q\over qf+\上划线p},\quad S\in\text{PSU}(1)。\]元素\(\text{PSU}(1)\)的可能转换本质上显示为\[f(z+\omega_1)=e^{2i\theta_1}f(z),\quad f(z+/\omega_2)=e_^{2i \theta+2}f(z)。\]另一方面,\[f(z)=\exp\Biggl(\int^z_0{\wp'(z_0)\over\wp(\xi)-\wp(z_0)}\,d\xi\Biggr)\]定义良好且满足(f(z+\omega_j)=e^{2i\theta_j}f(z)),因此得到定理1.1。用同样的方法证明了平均场方程在(rho=4\pi)情况下解的唯一存在性(定理3.2)。在§4中,将度量为(e^w|dx|^2)的域(mathbb{R}^2)中Bol的等周不等式推广到度量变为奇异的情况,线性化方程\[\Delta\varphi+\rho e ^u\varphi=0,\quad\varphi(z)=\varphi\]证明了平均场方程只有平凡解,如果([4\pi,8\pi]中的rho)(定理4.1)。通过从\(rho=4\pi\)到\(8\pi)的延续,定理1.2继承了定理3.2和定理4.1。因此证明了定理1.3。设(ω_1=1)和(ω_2=τ={1\over 2}+bi),(b>0)。然后定理1.6断言如下:1存在(b0<{1\over2}<b1<{3}over2{),使得({1\ever2})是(G(z;τ)的退化临界点当且仅当(b=b0\)或(b=b2\)\({1\over 2}\)是\(G\)的局部极小点,如果\(b_0<b<b_1\),如果\。2({tau\over 2})和({1+tau\-or 2}\)都是(G)的非退化鞍点。三。\当(b<b_0)或(b>b_1)时,(G)有两个临界点。它们是\(G\)的非退化全局极小点,在前一种情况下,\(\text{Re\,}z_0(\tau)={1\over 2}\)\(0<\text{Im\,}z_0(\tau)<{b\超过2}\)。为了证明Th.1.6,使用了以下对\(G(z)\)的θ函数描述\[G(z)=-{1\over2\pi}\log|\vartheta_1(z)|+{1\ over2b}y^2_C(\tau)。\]功能\[\vartheta_1(z;\tau)=-i\sum^\infty_{n=-\infty}(-1)^nq^{(n+1/2)^2}e^{,\]\(q=e^\pii\tau)满足热方程({偏^2\vartheta_1\over\偏z^2}=4\pii{偏\vartheta_1\over\部分\tau})。根据这一事实,可以看出\(\log\vartheta_1)_b\)在\(L:{1\over 2}+ib\),\(b\in\mathbb{R}\)线上从\(\infty\)减少到\(-\pi/4\)。因此,(G{xx}=0\)和(G{yy}=0\\)分别在\(L\)上发生一次(定理8.1)。还获得了(vartheta_3)的类似结果(定理9.1)。通过使用这些结果和\[G\biggl({\omega_3\over 2}\biggr)-G\biggl({\omega_2\over 2}\bigr)={1\over 4\pi}\log|\lambda(\tau)-1|,\quad\lambda,\](§5),定理1.6在§6中得到了证明。审核人:浅田明(高良渚) 引用于4评论引用于93文件 MSC公司: 35A08型 PDE的基本解决方案 35B38码 PDE背景下泛函的临界点(例如,能量泛函) 30F99型 黎曼曲面 33E05号 椭圆函数和积分 58J05型 流形上的椭圆方程,一般理论 58K05美元 流形上函数和映射的临界点 关键词:Weierstrass zeta函数;Weierstrass sigma函数;θ函数 引文:Zbl 1032.58010号;Zbl 1170.35413号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{C.-S.Lin}和\textit{C.-L.Wang},Ann.数学。(2) 172,第2号,911--954(2010;Zbl 1207.35011) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] S.A.Chang、C.Chen和C.Lin,“二维平均场方程的极值函数”,摘自《偏微分方程讲座》,国际出版社,马萨诸塞州萨默维尔,2003年,第2卷,第61-93页·Zbl 1071.35040号 [2] C.Chen和C.Lin,“紧致黎曼曲面中多气泡解的夏普估计”,Comm.Pure Appl。数学。,第55卷,iss。2002年,第728-771页·Zbl 1040.53046号 ·doi:10.1002/cpa.3014 [3] C.Chen和C.Lin,“黎曼曲面上平均场方程的拓扑度”,《公共纯应用》。数学。,第LVI卷,第1667-1727页,2003年·Zbl 1032.58010号 ·doi:10.1002/cpa.10107 [4] C.Chen和C.Lin,具有奇异数据的平均场方程的拓扑度·Zbl 1319.35283号 [5] C.Chen、C.Lin和G.Wang,“Chern-Simons模型中两个涡旋溶液的浓度现象”,《科学年鉴规范》。超级的。比萨Cl.Sci。,第3卷,iss。2,第367-3972004页·Zbl 1170.35413号 [6] J.Jost、C.Lin和G.Wang,“Toda系统的分析方面。二、。气泡行为和溶液的存在”,Comm.Pure Appl。数学。,第59卷,iss。2006年,第526-558页·Zbl 1207.35140号 ·doi:10.1002/cpa.20099 [7] 李永元,“哈纳克型不等式:移动平面的方法”,《公共数学》。物理。,第200卷,iss。2,第421-444页,1999年·兹伯利0928.35057 ·doi:10.1007/s002200050536 [8] 林春生、王春林,关于平坦环面上格林函数超临界点的极小性。 [9] M.Nolasco和G.Tarantello,“关于二维紧流形上的一个尖锐的Sobolev型不等式”,Arch。定额。机械。分析。,第145卷,iss。2,第161-195页,1998年·Zbl 0980.46022号 ·doi:10.1007/s002050050127 [10] M.Nolasco和G.Tarantello,“Chern-Simons-Higgs理论中的双涡旋凝聚”,《计算变量偏微分方程》,第9卷,iss。1999年,第31-94页·Zbl 0951.58030号 ·doi:10.1007/s005260050132 [11] M.Nolasco和G.Tarantello,“({SU}(3))Chern-Simons理论的涡旋凝聚”,《公共数学》。物理。,第213卷,iss。2000年,第599-639页·Zbl 0998.81047号 ·doi:10.1007/s002200000252 [12] E.T.Whittaker和G.N.Watson,《现代分析课程》,剑桥:剑桥大学出版社,1996年·Zbl 0951.30002号 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。