×
菲奥娜·塞博尔德。;阿卡迪·A·谢特林。

有效弦和致密膜上的S矩阵。 （英语） Zbl 07764488号

《物理学杂志》。A、 数学。西奥。 56，第48号，文章ID 485401，35 p.（2023）.
摘要：在无限长弦真空附近展开Nambu-Goto作用，可以计算代表横弦坐标的二维无质量场的散射振幅。如所示[S.杜波夫斯基等，《高能物理杂志》。2012年第9期，第44号论文，21页（2012年；Zbl 1397.83140号)]得到的S矩阵是可积的（只要添加适当的局部反项），这与已知的自由弦谱一致，也与静态规范NG作用作为自由质量理论的（T\bar{T}）变形的解释一致。我们考虑将这种计算推广到膜的情况，在具有圆柱形（\mathbb｛R｝\times S^1\）形状的无限膜真空附近扩展其三维作用（我们将这种膜称为“致密化”）。将三维场表示为（S^1）坐标系中的傅里叶级数，我们得到了一个有效的二维模型，其中无质量弦模耦合到由大量二维模组成的无限KK塔。我们发现得到的2d S-矩阵在树层次上已经不可积。我们还计算了所有压缩膜模在环中传播时无质量弦模的单环散射振幅。结果是UV有限的，是运动变量的非平凡函数。在大动量极限或（S^1）半径无穷大的情况下，我们恢复了未压缩（mathbb{R}^2）膜的1回路散射振幅的表达式。我们还考虑了一个二维模型，它是自由理论的（T\bar{T}）变形，具有相同的无质量加上无限质量的模态塔。与预期一样，发现相应的2d S-矩阵是可积的。对《物理学报A》专刊的贡献：“场、引力、弦和其他：纪念斯坦利·德瑟”
{©2023作者。由IOP出版有限公司出版}

引用于1文件

MSC公司：

81U20型 \量子理论中的（S）-矩阵理论等
81U05型 \（2）-体势量子散射理论
13日第10天 交换环理论中的形变和无穷小方法
70S15型 粒子力学和系统力学中的Yang-Mills和其他规范理论
74K15型 膜
46个T12 在流形上测量（高斯、圆柱等）和积分（费曼、路径、菲涅耳等）
20号05 环，拟群

关键词：

振幅;S矩阵;薄膜

引文：

Zbl 1397.83140号
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{F.K.Seibold}和\textit{A.A.Tseytlin}，J.Phys。A、 数学。西奥。56，第48号，文章ID 485401，35页（2023；Zbl 07764488）
全文： 内政部 arXiv公司
OA许可证

参考文献：

[1] Bergshoeff，E。；塞兹金，E。；汤森，P.K.，《超膜与十一维超重力》，物理学。莱特。B、 189、75（1987）·Zbl 1156.81434号 ·doi:10.1016/0370-2693（87）91272-X
[2] Bergshoeff，E。；塞兹金，E。；汤森，P.K.，《十一维超膜理论的性质》，《物理学年鉴》。，纽约，185330（1988）·doi:10.1016/0003-4916（88）90050-4
[3] 德维特，B。；霍普，J。；Nicolai，H.，《关于超膜的量子力学》，Nucl。物理学。B、 305545（1988）·Zbl 1156.81457号 ·doi:10.1016/0550-3213（88）90116-2
[4] 达夫·M·J·超膜，初级粒子物理理论高级研究所（tasi 96）：场、弦和二元性（1996）
[5] 尼古莱，H。；Helling，R.，超膜和m（矩阵）理论，在ICTP春季学校关于弦理论和超对称规范理论的非扰动方面（1998年）
[6] Bergshoeff，E。；达夫，M.J。；Pope，C.N。；Sezgin，E.，《十一维超膜的致密化》，《物理学》。莱特。B、 22471（1989）·doi:10.1016/0370-2693（89）91053-8
[7] 达夫，M.J。；Pope，C.N。；Sezgin，E.，具有离散光谱的稳定超膜真空，《物理学》。莱特。B、 225319（1989）·doi:10.1016/0370-2693（89）90575-3
[8] 德维特，B。；Peeters，K。；Plefka，J。；Sevrin，A.，《广告（####）和广告（####）中的M理论双层》，《物理学》。莱特。，B443153（1998）·doi:10.1016/S0370-2693（98）01340-9
[9] 帕斯蒂，P。；索罗金，D.P。；Tonin，M.，《广告超背景中的规范固定超膜作用》，Phys。莱特。B、 447251（1999年）·Zbl 0983.83048号 ·doi:10.1016/S0370-2693（98）01597-4
[10] Claus，P.，《广告（####）和广告（####）中的超级膜作用》，Phys。D版，59（1999）·doi:10.103/物理版本D.59.066003
[11] O.阿哈罗尼。；伯格曼，O。；Jafferis，D.L。；Maldacena，J.，N=6超热态Chern-Simons-matter理论，M2-布朗及其重力对偶，高能物理学杂志。，JHEP10（2008）091（2008）·Zbl 1245.81130号 ·doi:10.1088/1126-6708/2008/10/091
[12] Bagger，J。；兰伯特，北。；Mukhi，S。；Papageorgakis，C.，M理论中的多重膜，物理学。代表，527，1（2013）·Zbl 1297.83003号 ·doi:10.1016/j.physrep.2013.01.006
[13] Giombi，S。；Tseytlin，A.A.，Wilson大N环和量子M2-布莱恩，Phys。修订稿。，130 (2023) ·doi:10.1103/PhysRevLett.130.201601
[14] 贝卡里亚，M。；Giombi，S。；Tseytlin，A.A.，量子M2膜对ABJM自由能的Instanton贡献，高能物理学杂志。，10, 029 (2023) ·Zbl 07774634号 ·doi:10.1007/JHEP10（2023）029
[15] 北德鲁克。；马里诺，M。；Putrov，P.，《ABJM理论中从弱耦合到强耦合》，Commun。数学。物理。，306, 511 (2011) ·Zbl 1232.81043号 ·doi:10.1007/s00220-011-1253-6
[16] 北德鲁克。；马里诺，M。；Putrov，P.，ABJM理论的非扰动方面，高能物理学杂志。，JHEP11（2011）141（2011）·Zbl 1306.81219号 ·doi:10.1007/JHEP11（2011）141
[17] 克莱姆，A。；马里诺，M。；Schiereck，M。；Soroush，M.，Aharony-Bergman-Jafferis-Maldacena-Wilson循环在费米气体方法中，Z.Naturforsch。A、 68178（2013）·doi:10.5560/zna.2012-0118
[18] Hatsuda，Y。；森山，S。；Okuyama，K.，来自费米气体方法的ABJM理论中的瞬时效应，高能物理学杂志。，JHEP01（2013）158（2013）·兹比尔1342.81215 ·doi:10.1007/JHEP01（2013）158
[19] 达夫，M.J。；Inami，T。；Pope，C.N。；塞兹金，E。；Stelle，K.S.，超膜的半经典量子化，Nucl。物理学。B、 297515（1988）·Zbl 0967.81531号 ·doi:10.1016/0550-3213（88）90316-1
[20] Mezincescu，L。；内波梅奇，R.I。；van Nieuwenhuizen，P.，超膜包含无质量粒子吗？，编号。物理学。B、 309317（1988）·doi:10.1016/0550-3213（88）90085-5
[21] Forste，S.，M5骨架理论中弦反弦势的膜修正，高能物理学杂志。，JHEP05（1999）002（1999）·Zbl 1056.81060号 ·doi:10.1088/1126-6708/1999/05/002
[22] 北德鲁克。；Giombi，S。；谢特林，A.A。；周，X.，AdS（####S^4）中M2膜动力学6d（2,0）理论中的缺陷CFT，J.高能物理。，JHEP07（2020）101（2020）·兹比尔1451.83089 ·doi:10.1007/JHEP07（2020）101
[23] 达夫，M.J。；豪，P.S。；Inami，T。；Stelle，K.S.，从D=11的超滤膜中获得D=10的超滤膜，Phys。莱特。B、 191、70（1987）·Zbl 1156.81440号 ·doi:10.1016/0370-2693（87）91323-2
[24] Achucarro，A。；卡普斯塔，P。；Stelle，K.S.，《膜上的弦：共形不变性的起源》，《物理学》。莱特。B、 232302（1989）·doi:10.1016/0370-2693（89）90747-8
[25] Dubovsky，S。；弗拉格，R。；Gorbenko，V.，《重温有效弦理论》，J.高能物理学。，JHEP09（2012）044（2012）·Zbl 1397.83140号 ·doi:10.1007/JHEP09（2012）044
[26] Dubovsky，S。；弗劳格，R。；Gorbenko，V.，《求解最简单的量子引力理论》，J.高能物理学。，JHEP09（2012）133（2012）·Zbl 1397.83036号 ·doi:10.1007/JHEP09（2012）133
[27] 康基，P。；Dubovsky，S.，《Nambu-Goto理论中的四环路散射》，高能物理学杂志。，JHEP05（2016）071（2016）·Zbl 1388.81511号 ·doi:10.1007/JHEP05（2016）071
[28] 卡瓦利，A。；Negro，S。；Szécsényi，I.M。；Tateo，R.，（####）变形2D量子场理论，高能物理学杂志。，JHEP10（2016）112（2016）·Zbl 1390.81494号 ·doi:10.1007/JHEP10（2016）112
[29] Zamolodchikov，A.B.，二维量子场论中复合场T和T的期望值（2004）
[30] 波内利，G。；多劳德，N。；Zhu，M.，\（####）-封闭变形，J.高能物理。，JHEP06（2018）149（2018）·Zbl 1395.81153号 ·doi:10.1007/JHEP106（2018）149
[31] 罗森豪斯，V。；Smolkin，M.，在\（####）下的可积性和重整化，Phys。D版，102（2020）·doi:10.1103/PhysRevD.102.065009
[32] Dirac，P.A M.，电子的可扩展模型，Proc。R.Soc.A，268，57（1962）·Zbl 0111.43702号 ·doi:10.1098/rspa.1962.0124
[33] Polchinski，J。；Strominger，A.，有效弦理论，物理学。修订稿。，67, 1681 (1991) ·Zbl 0990.81715号 ·doi:10.1103/PhysRevLett.67.1681
[34] O.阿哈罗尼。；Komargodski，Z.，《长弦的有效理论》，J.高能物理学。，JHEP05（2013）118（2013）·Zbl 1342.81366号 ·doi:10.1007/JHEP05（2013）118
[35] Dorey，P.，《精确S矩阵》，摘自《Eotvos物理暑期学校：共形场理论和可积模型》（1996）
[36] 库珀，P。；Dubovsky，S。；Gorbenko，V。；Mohsen，A。；Storace，S.，《寻找限制弦世界表上的可积性》，《高能物理学杂志》。，JHEP04（2015）127（2015）·Zbl 1388.81125号 ·doi:10.1007/JHEP04（2015）127
[37] Roiban，R。；Tirziu，A。；Tseytlin，A.A.，AdS（5）×S5超弦中的双圈世界单修正，高能物理学杂志。，JHEP07（2007）056（2007）·doi:10.1088/1126-6708/2007/07/056
[38] Giombi，S。；Ricci，R.利玛窦。；Roiban，R。；谢特林，A.A。；Vergu，C.，AdS光锥规范中的量子AdS（5）×S5超弦，高能物理杂志。，JHEP03（2010）003（2010）·兹比尔1271.81132 ·doi:10.1007/JHEP03（2010）003
[39] Elizalde，E.，光谱Zeta函数的十大物理应用（物理专题第35卷讲稿）（1995年），Springer·Zbl 0855.00002号
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。