×

分散流中苛性碱形成的二级结构研究模型。 (英语) Zbl 1460.76856号

小结:惯性粒子焦散的形成与分散流不同。它们的无压特性允许交叉轨迹,从而导致奇异点,由于其精细的空间尺度,标准拉格朗日方法无法准确捕捉到这些奇异点。一种很有前途的焦散研究方法是Osiptsov方法或完全拉格朗日方法(FLA)。FLA具有识别焦散的优点,但其适用性受到奇点出现的阻碍。我们提出了一个基于FLA的原始稳健框架,该框架使用单个代表性粒子显式表达了焦散附近不退化的分散相结构。FLA被扩展以解释离散连续体(DC)的Hessian。它证明了FLA数密度的可积性,并允许在给定长度尺度上计算数密度,保留了FLA的功能。基于DC的二阶表示和粒子分布的一维结构的数密度模型,计算了焦散线上DC的各向异性,并将其应用于分析流。数密度与有限长度尺度有关,这是将FLA引入空间过滤流场所必需的。最后,将该方法用于焦散线上粒子间距的计算。这项工作中提出的焦散结构的识别为深入理解粒子积累的机制铺平了道路。

MSC公司:

76T20型 悬架
76T10型 液气两相流,气泡流
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
全文: 内政部 链接

参考文献:

[1] Arnold,V.I.1992灾难理论。斯普林格。
[2] Bec,J.2003随机流中惯性粒子的分形聚类。物理学。流感15(11),L81-L84·Zbl 1186.76048号
[3] Bell,M.L.、Dominici,F.、Ebisu,K.、Zeger,S.L.和Samet,J.M.2007美国健康影响研究中pm2.5化学成分的时空变化。环境。《健康展望》115(7),989-995。
[4] Chen,L.,Goto,S.&Vassilicos,J.C.2006驻点和惯性粒子的湍流聚集。《流体力学杂志》553143-154·Zbl 1087.76056号
[5] Crisanti,A.,Falcioni,M.,Provenzale,A.,Tanga,P.&Vulpini,A.1992简单二维流动模型中被动平流杂质的动力学。物理学。流体A4(8),1805-1820。
[6] Ducasse,L.&Pumir,A.2009湍流合成流中的惯性粒子碰撞:量化吊索效应。物理学。版本E80,066312。
[7] Fessler,J.R.、Kulick,J.D.和Eaton,J.K.1994湍流沟流中重颗粒的优先浓度。物理学。流体6(11),3742-3749。
[8] Gustavsson,K.&Mehlig,B.2016湍流中重粒子空间模式的统计模型。高级物理65(1),1-57。
[9] Gustavsson,K.,Meneguz,E.,Reeks,M.W.&Mehlig,B.2012湍流中的惯性粒子动力学:焦散、浓度波动和随机不相关运动。《新物理学杂志》14(11),115017。
[10] Healy,D.P.&Young,J.B.2005计算稀释气粒流中颗粒浓度场的完全拉格朗日方法。程序。R.Soc.Lond A461(2059),2197-2225·Zbl 1206.76051号
[11] Ijzermans,R.H.A.,Meneguz,E.&Reeks,M.W.2010不可压缩随机流中粒子的分离:奇点、间歇和随机不相关运动。《流体力学杂志》653,99-136·Zbl 1193.76121号
[12] Ijzermans,R.H.A.,Reeks,M.W.,Meneguz,E.,Picciotto,M.&Soldati,A.2009用完全拉格朗日方法测量湍流中惯性粒子的分离。物理学。版本E80,015302·兹比尔1429.76109
[13] Kasbauui,M.H.、Koch,D.L.和Desjardins,O.2019无界均匀颗粒剪切的Euler-Euler和Euler-Lagrange模拟中的聚类。《流体力学杂志》859174-203·Zbl 1415.76684号
[14] 奈特,G.2012塑料污染。海涅曼图书馆。
[15] Lebreton,L.,Slat,B.,Ferrari,F.,Sainte-Rose,B.,Aitken,J.,Marthouse,R.,Hajbane,S.,Cunsolo,S.、Schwarz,A.,Levivier,A.等人。2018年大太平洋垃圾带正在迅速积聚塑料的证据。科学。代表8(1),4666。
[16] Marble,F.E.1970含尘气体动力学。每年。《流体力学评论》2(1),397-446。
[17] Marchioli,C.2017湍流扩散流的大涡模拟:建模方法综述。机械学报228(3),741-771。
[18] Meneguz,E.&Reeks,M.W.2011均匀各向同性湍流中颗粒分离的统计特性。《流体力学杂志》686、338-351·Zbl 1241.76297号
[19] Monchaux,R.、Bourgoin,M.和Cartellier,A.2012分析湍流中惯性粒子的优先浓度和聚集。国际多相流杂志40,1-18。
[20] Osiptsov,A.N.1984分散流中颗粒浓度无限增长区域的研究。流体动力学19(3),378-385·Zbl 0555.76084号
[21] Osiptsov,A.N.2000气流中粉尘混合物的拉格朗日模型。天体物理学。空间科学274,377-386·Zbl 1007.76088号
[22] Papoutsakis,A.、Rybdylova,O.D.、Zaripov,T.S.、Danaila,L.、Osiptsov,A.N.和Sazhin,S.S.2018a湍流中水滴云演化的建模。国际多相流杂志104,233-257。
[23] Papoutsakis,A.,Sazhin,S.S.,Begg,S.,Danaila,I.&Luddens,F.2018b非连续galerkin方法的高效自适应网格细化(AMR)算法:可压缩两相流计算的应用。J.计算。物理363、399-427·Zbl 1392.76029号
[24] Picciotto,M.、Marchioli,C.、Reeks,M.W.和Soldati,A.2005边界层湍流中速度和微粒优先累积的统计。编号。工程设计235(10-12),1239-1249。
[25] Pinsky,M.B.&Khain,A.P.1997湍流对云中水滴增长和大小分布的影响——综述。《气溶胶科学杂志》28(7),1177-1214。
[26] Ravichandran,S.&Govindarajan,R.2015旋涡附近的焦散和聚集。物理学。流体27(3),033305。
[27] Rygg,A.,Hindle,M.&Longest,P.W.2016将悬浮液鼻喷雾剂药物沉积模式与药代动力学曲线联系起来:使用计算流体动力学的概念验证研究。《药学杂志》105(6),1995-2004年。
[28] Sazhin,S.S.2014水滴和喷雾。斯普林格。
[29] Serrano,X.M.,Baums,I.B.,Smith,T.B.,Jones,R.J.,Shearer,T.L.&Baker,A.C.2016加勒比海孵化珊瑚群中的长距离扩散和垂直基因流。科学。代表6(1),21619。
[30] Thomas,A.J.和Martin,J.M.1986《巴黎切尔诺贝利核辐射羽流的首次评估》,《自然》321,817-819。
[31] Tomita,K.和Den,M.1986各向异性均匀宇宙学模型中的计量-变摄动。物理学。修订版D34(12),3570-3583。
[32] Vogel,S.1994流动流体中的生命:流动的物理生物学。普林斯顿大学出版社。
[33] Wilkinson,M.&Mehlig,B.2005湍流气溶胶中的奥地利学。欧罗普提斯。Lett.71(2),186-192年。
[34] Wilkinson,M.,Mehlig,B.,怛stlund,S.&Duncan,K.P.2007随机流中的非混合。物理学。流体19(11),113303·Zbl 1182.76829号
[35] Williams,F.A.1958喷雾燃烧和雾化。物理学。流体1(6),541-545·Zbl 0086.41102号
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。