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解释剩余标量通量的神经网络模型。 (英语) Zbl 1461.76311号

小结:我们表明,除了提供有效且有竞争力的关闭外,当根据动力学和物理相关诊断进行分析时,人工神经网络(ANN)既可以解释,也可以为开发和改进湍流关闭的持续任务提供有用的见解。在均匀各向同性湍流中被动标量的大涡模拟(LES)中,通过滤波直接数值模拟获得的精确子滤波器通量用于训练深度ANN模型作为滤波变量的函数,并优化湍流普朗特数LES闭合的系数。先验子滤波器标量方差传递率的分析表明,学习的ANN模型优于优化的湍流普朗特尔数闭包和克拉克型梯度模型。接下来,后部每个模型的解都是在几个积分时间尺度上得到的。这些实验表明,在单点和多点诊断下,与给定滤波器长度尺度的其他子滤波器通量模型相比,ANN模型能够以更高的精度在时间上跟踪精确的标量方差。最后,我们用微分灵敏度分析对人工神经网络进行了统计解释,以表明ANN模型具有类似于所谓“混合模型”的动力学特征,其中混合模型被理解为包含结构和功能组件。除了今后提高被动标量的LES精度外,我们预计这项工作将有助于将神经网络模型用作可解释性、鲁棒性和模型发现的工具。

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76层65 湍流的直接数值模拟和大涡模拟
76D05型 不可压缩粘性流体的Navier-Stokes方程

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参考文献:

[1] Balarac,G.,Le Sommer,J.,Meunier,X.&Vollant,A.2013-大涡模拟的亚脊尺度标量通量的动态正则梯度模型。物理学。流体25(7),075107。
[2] Bardina,J.,Ferziger,J.H.&Reynolds,W.C.1980改进了用于大规模模拟的亚脊模型。在第13届流体和等离子体动力学会议上,第1357页。
[3] Beck,A.、Flad,D.和Munz,C.D.,2019数据驱动LES闭合模型的深度神经网络。J.计算。物理398108910。
[4] Brunton,S.L.、Noack,B.R.和Koumoutsakos,P.2020流体力学机器学习。每年。修订版流体机械52(1),477-508·Zbl 1439.76138号
[5] Brunton,S.L.,Proctor,J.L.&Kutz,J.N.2016通过非线性动力系统的稀疏识别从数据中发现控制方程。程序。美国国家科学院。科学。美国113(15),3932-3937·Zbl 1355.94013号
[6] Clark,R.A.、Ferziger,J.H.和Reynolds,W.C.1979使用精确模拟的湍流评估亚脊尺度模型。《流体力学杂志》91,1-16·兹伯利0394.76052
[7] Cybenko,G.1989通过S形函数的叠加进行的近似。数学。控制信号系统2(4),303-314·Zbl 0679.94019号
[8] Daniel,D.,Livescu,D.&Ryu,J.2018基于反应类比的不可压缩标量湍流强迫。物理学。修订版流体3,094602。
[9] Duraisamy,K.2020机器学习增强的雷诺平均湍流和大涡模拟模型。arXiv:2009.10675。
[10] Gamahara,M.&Hattori,Y.2017用人工神经网络搜索湍流模型。物理学。流体版本2,054604。
[11] Gilpin,L.H.,Bau,D.,Yuan,B.Z.,Bajwa,A.,Specter,M.&Kagal,L.2018解释:机器学习的可解释性概述。2018年IEEE第五届数据科学和高级分析国际会议(DSAA),第80-89页。电气与电子工程师协会。
[12] Kingma,D.P.和Ba,J.2014 ADAM:一种随机优化方法。arXiv:1412.6980。
[13] Kutz,J.N.2017流体动力学深度学习。《流体力学杂志》814,1-4·Zbl 1383.76380号
[14] Langford,J.A.&Moser,R.D.1999.各向同性湍流的最佳LES公式。《流体力学杂志》398,321-346·Zbl 0983.76043号
[15] Leonard,A.1974湍流大涡模拟中的能量级联。高级地球物理学.18A,237-248。
[16] Ling,J.、Kurzawski,A.和Templeton,J.2016Reynolds使用嵌入不变性的深度神经网络进行平均湍流建模。《流体力学杂志》807155-166·Zbl 1383.76175号
[17] Lu,H.&Porté-Agel,F.2013A大气边界层大涡模拟中标量输送的调制梯度模型。物理学。流体25(1),015110·Zbl 1183.76328号
[18] Maulik,R.&San,O.2017A湍流盲反褶积的神经网络方法。《流体力学杂志》83151-181·Zbl 1421.76134号
[19] Maulik,R.,San,O.,Jacob,J.D.&Crick,C.2019a通过深度学习进行子网格模型分类和融合。《流体力学杂志》870,784-812·Zbl 1419.76370号
[20] Maulik,R.,San,O.,Rasheed,A.&Vedula,P.2019b使用神经网络的二维湍流子网格建模。《流体力学杂志》858122-144·Zbl 1415.76405号
[21] Meneveau,C.1994湍流次脊尺度应力的统计:必要条件和实验测试。物理学。流体6(2),815-833·Zbl 0825.76279号
[22] Moghaddam,A.A.&Sadaghiyani,A.2018使用数据同化和特征提取进行湍流建模的深度学习框架。arXiv:1802.06106。
[23] Nikolau,Z.M.,Chrysostomou,C.,Minamoto,Y.&Vervisch,L.2019平均剪切湍流反应流中未解决应力的神经网络建模。arXiv:1904.08167。
[24] Overholt,M.R.&Pope,S.B.1996各向同性湍流中被动标量与外加平均梯度的直接数值模拟。物理学。流体8,3128-3148·Zbl 1027.76604号
[25] Overholt,M.R.&Pope,S.B.1998A湍流直接数值模拟的确定性强迫方案。计算。流体27,11-28·兹比尔0908.76071
[26] Pawar,S.,San,O.,Rasheed,A.和Vedula,P.2020A kraichnan湍流亚网格尺度参数化深度学习的先验分析。西奥。计算。流体动力学。34, 429-455.
[27] Portwood,G.,De Bruyn Kops,S.&Caulfield,C.2019a高动态范围分层湍流的渐近动力学。物理学。修订稿122(19),194504。
[28] Portwood,G.D.,Mitra,P.P.,Ribeiro,M.D.,Nguyen,T.M.,Nadiga,B.T.,Saenz,J.A.,Chertkov,M.,Garg,A.,Anandkumar,A.,Dengel,A.等人2019b通过神经ODE进行湍流预测。arXiv:1911.05180。
[29] Raissi,M.,Perdikaris,P.&Karniadakis,G.E.2017《物理促进深度学习》(第一部分):非线性偏微分方程的数据驱动解。arXiv:1711.10561·Zbl 1382.65229号
[30] Rao,K.J.和De Bruyn Kops,S.M.2011适用于水平均匀分层流的强迫湍流数学框架。物理学。液体23065110。
[31] Sagaut,P.2006不可压缩流的大涡模拟,第3版。斯普林格·Zbl 1091.76001号
[32] Salehipour,H.&Peltier,W.R.2019分层湍流的两个“原子”混合的深度学习。《流体力学杂志》861,R4·Zbl 1415.76385号
[33] Sarghini,F.、De Felice,G.和Santini,S.2003大涡模拟中基于神经网络的子网格尺度建模。计算。流体32(1),97-108·Zbl 1009.76512号
[34] Shete,K.P.和De Bruyn Kops,S.M.2019均匀各向同性湍流中标量等值面的面积,作为雷诺数和施密特数的函数。《流体力学杂志》883·Zbl 1430.76319号
[35] Smagorinsky,J.1963原始方程的一般循环实验。一、基础实验。周一。韦斯。修订版9199-164。
[36] Speziale,C.G.1985湍流大涡模拟中亚脊尺度应力模型的伽利略不变性。《流体力学杂志》156、55-62·Zbl 0586.76099号
[37] Stolz,S.&Adams,N.A.1999大涡模拟的近似反褶积过程。物理学。流体11(7),1699-1701·Zbl 1147.76506号
[38] Vollant,A.,Balarac,G.&Corre,C.2016A用于大涡模拟的次脊尺度应力张量的动态正则梯度模型。物理学。液体28025114。
[39] Warhaft,Z.2000湍流中的被动标量。每年。流体力学修订版32,203-240·兹伯利0988.76042
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