史蒂文·埃默曼。;特科特，D.L。 粘度随温度变化的滞流。 （英语） Zbl 0546.76019号 J.流体力学。 127, 507-517 (1983). 本文研究了具有无穷普朗特数和指数温度依赖粘度的不可压缩牛顿流体的两种特殊滞止流。在第一种情况下，热流体冲击冷壁，在第二种情况下冲击相同材料的冷半空间。从以下给出的轴对称流方程开始L.D.朗道和E.M.利夫希茨[流体力学，（1963；Zbl 0146.224）]，使用无滑移条件，并假设流动远离壁面是等温的，第一个问题归结为求解非线性微分方程\[（d^2\phi/d\eta^2）（d^4\phi/d\eta^4）-（d^3\phi/d\ta^3）^2+2\phi\]受在（eta=0\）上的条件\（\phi=d\phi/d\eta=0，d^2\phi/d^2\eta^2=e^b\）和在（\ta=\infty）上的情况\（d\phi/d\eta ^2=1\）的约束。这里，（φ）是无量纲速度，（eta）是无因次距离，b是表示热流体和冷壁之间的温差与与材料粘度相关的固定温度之比的无因次参数。数值结果显示了无量纲滞止热流密度和无量纲热边界层厚度随b。在第二个问题中，停滞流加热了半个空间，然后将其并入流中。场方程简化为与之前相同的微分方程，但边界条件有所修改。主要目的是确定冷半空间的破坏速度，并给出结果，以说明该数量如何随b变化。作者表明，所获得的解也适用于二维流动，并通过讨论两个地球物理应用得出结论。第一个问题适用于圆柱形对流地幔柱对地球表面的撞击，第二个问题则适用于地幔柱使岩石圈变薄。这篇论文相当容易理解，应该引起流变学和地球物理学研究人员的兴趣。审核人：P.J.巴拉特 理学硕士： 76A99型 基础、本构方程、流变学、非流体现象的流体动力学模型 86A60型 地质问题 76M99型 流体力学基本方法 关键词：停滞流;无限Prandtl数;指数温度相关粘度;热流体冲击冷壁;冷半空间;轴对称流动方程;无滑移条件;远离壁面等温;非线性微分方程;无量纲速度;滞止热流密度;热边界层厚度;冷半空间破坏率;二维流动;地球物理应用;地球表面的对流地幔柱;岩石圈减薄 引文：Zbl 0146.224号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{S.H.Emerman}和\textit{D.L.Turcotte}，J.流体力学。127507--517（1983年；Zbl 0546.76019） 全文： 内政部 参考文献： [1] Detrick，J.Geophys。第83号决议第1236页–（1978年） [2] 克劳奇，地球物理学。第8号决议第877页–（1981年） [3] 克劳奇，地球物理学。J.R.阿斯特。Soc.55第451页–（1978年）·doi:10.1111/j.1365-246X.1978.tb04282.x [4] 内政部：10.1016/0191-8141（80）90045-0·doi:10.1016/0191-8141（80）90045-0 [5] J.Geophys.Withjack。第84号决议第3008页–（1979年） [6] 内政部：10.1016/0377-0273（81）90079-2·doi:10.1016/0377-0273（81）90079-2 [7] 内政部：10.1017/S0022112060000463·Zbl 0094.39802号 ·doi:10.1017/S0022112060000463 [8] DOI:10.1017/002211205800063x·Zbl 0093.19301号 ·doi:10.1017/S002211205800063X [9] Parmentier，J.地球物理学。第80号决议第4417页–（1975年） [10] 内政部：10.1088/0034-4885/41/8/003·doi:10.1088/0034-4885/41/8/003 [11] 麦肯齐，地球物理学。J.R.阿斯特。Soc.48第211页–（1977年）·doi:10.1111/j.1365-246X.1977.tb01297.x [12] 内政部：10.1038/230042a0·数字对象标识代码：10.1038/230042a0 [13] Frank-Kambnetsky，《物理学报》-蜂鸣器。URSS 10 pp 365–（1939） 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。