德拉佩尼亚,L。;瓦尔德斯·埃尔南德斯,A。;塞托,A.M。;H·M·弗朗萨。 量子非定域性的成因。 (英语) Zbl 1242.81006号 物理学。莱特。,A类 375,第16期,1720-1723(2011). 小结:我们重新讨论了另一个经典粒子浸没在零点辐射场中的问题,目的是追踪薛定谔方程非定域性特征的起源。粒子相空间中的福克-普朗克型方程导致组态空间中方程的无限层次。在无辐射极限下,前两个方程与其余方程解耦;第二个是粒子通量,由于场的动量涨落,包含一个非局部项。这些方程可以导出薛定谔方程。因此,非定域性(此处针对单粒子系统获得)显示为描述的属性,而不是大自然的属性。 引用于7文件 MSC公司: 81第05页 量子理论中的一般问题和哲学问题 81页40页 量子相干、纠缠、量子关联 第81页,共15页 量子测量理论、态操作、态准备 81S30个 包括Wigner分布等在内的相空间方法应用于量子力学问题 82立方31 随机方法(福克-普朗克、朗之万等)应用于含时统计力学问题 关键词:量子力学基础;量子非局域性;量子涨落;相空间量子力学;随机过程 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \文本{L.De La Peña}等人,Phys。莱特。,A 375,第16号,1720--1723(2011;Zbl 1242.81006) 全文: 内政部 参考文献: [1] Holland,P.R.,《量子运动理论》(1993),剑桥大学出版社:剑桥大学出版社 [2] 德拉佩尼亚,L。;Cetto,A.M.(Nieuwenhuizen,T.M.;等,《超越量子》(2007),《世界科学:世界科学新加坡》) [3] 德拉佩尼亚,L。;瓦尔德斯·埃尔南德斯,A。;Cetto,A.M.,Am.J.Phys。,76, 947 (2008) [4] 瓦尔德斯·埃尔南德斯,A。;德拉佩尼亚,L。;Cetto,A.M.(Macías,A.;Dagdug,L.,《统计物理学新趋势:纪念利奥波多·加西亚·科林80岁生日》(2010),《世界科学:世界科学新加坡》)·Zbl 1203.82002号 [5] Frisch,U.(Bharucha-Reid,A.T.,《应用数学中的概率方法》,第一卷(1968年),学术出版社:纽约学术出版社)·Zbl 0214.15601号 [6] 德拉佩尼亚,L。;Cetto,A.M.,J.数学。物理。,18, 1612 (1977) [7] Wallstrom,T.C.,物理学。修订版A,49,1613(1994) [8] Landau,L。;Lifshitz,E.,《经典场论》(1951),艾迪森·卫斯理:艾迪森·卫斯理,马萨诸塞州剑桥·Zbl 0043.19803号 [9] Bell,J.S.,《量子力学中的可说与不可说》(1987),剑桥大学出版社:剑桥大学出版社,英国·Zbl 1239.81001号 [10] A.Valdés-Hernández,L.de la PeñA,A.M.Cetto,共同背景(零点)辐射场诱导的二体纠缠,发现。物理学。(2011),DOI:10.1007/s10701-010-9527-y;A.Valdés-Hernández,L.de la PeñA,A.M.Cetto,共同背景(零点)辐射场诱导的二体纠缠,发现。物理学。(2011),DOI:10.1007/s10701-010-9527-y·Zbl 1214.81047号 [11] 弗朗萨,H.M。;弗朗哥,H。;马耳他,C.P.,《欧洲物理学杂志》。,18, 343 (1997) [12] 科尔,哥伦比亚特区。;邹毅、J.Sci。计算。,21, 145 (2004) ·Zbl 1114.78303号 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。