Sun，M。;Takayama，K。 激波衍射中的涡旋产生。 （英文） Zbl 1120.76034号 J.流体力学。 478, 237-256 (2003). 作者数值模拟并量化了激波在尖角上绕射时产生的涡度或环流。转角从5（^\circ）到180（^\circ）不等。总涡度由环流表示，通过对绕射激波后扰动区域周围路径上的速度进行积分来评估。如果忽略粘度和导热系数的影响，单位时间内循环量的增加或循环生产率取决于冲击强度和壁角。这项工作旨在通过数值求解可压缩的欧拉方程，量化涡度产生，或激波绕射在大范围壁角上出现的涡强度。同时也注意到涡度产生的机制。涡度完全归因于斜压效应是很常见的。本文获得的定量数据表明，滑流产生的涡度占总涡度的很大一部分，斜压效应在激波绕射中可以忽略不计。将数值模拟结果与实验结果进行比较，可以明显看出，数值模拟能够以合理的精度再现衍射激波阵面、折射膨胀波，甚至涡旋的形状。实验照片显示，角落和主旋涡之间有一些微小的二次旋涡。主旋涡通常比次级旋涡大得多。在数值模拟中，在欧拉解中未检测到二次涡，但在Navier-Stokes方程的解中可以看到二次涡。粘性在这些二次涡的形成和演化中起作用，因此主涡和次涡的旋涡形成机制应该不同。二次涡是由于下游壁面上边界层的分离而形成的。通过求解欧拉方程，定量计算了激波绕射产生的涡度（以环流表示）。涡量产生的速率总是随壁面角的增加而增加。它在从15到45的范围内急剧增加，当壁角大于90时，它几乎收敛到一个恒定值。激波强度通常会在给定壁面角度下鼓励产生涡度，除非水流快速膨胀到下游壁面并抑制滑流的出现。已为大转角提供了最佳拟合公式。提出了一个分析模型来评估大壁角滑流产生的涡度。研究发现，滑流代表了总涡度的很大一部分。这表明，在可压缩流动中，滑流比斜压效应可能是产生涡度的更主要因素。审核人：哈娜·哈马德（亚历山大） 引用于8文件 MSC公司： 76升05 流体力学中的冲击波和爆炸波 76个M12 有限体积法在流体力学问题中的应用 关键词：涡度;冲击波;欧拉方程;滑流;斜压效应 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Sun}和\textit{K.Takayama}，J.流体力学。478237--256（2003年；Zbl 1120.76034） 全文： 内政部