宋，S。;巴杜尔，R.E。 非电位波电流场。 （英语） Zbl 0646.76020号 申请。数学。笔记 12，第3-4、1-11号（1987年）. 之前对流水中波浪的分析将该问题视为无旋流体运动的一个例子。这假设水流速度在所有深度都是恒定的，并且在底部存在滑动速度。然而，边界层中的粘性效应可能产生涡度，该涡度可以通过流体扩散并改变整个涡度分布。尝试将主流中的涡度效应包括在内，并将速度分布视为深度的函数，这是已知的先验知识，运动方程和边界条件是适用于无粘不可压缩流体流动的方程。在这些分析中，引入了流函数来描述面波扰动，对于具有给定速度分布的特定流。表面扰动被视为对水流的扰动。本工作具有更广泛的范围，通过包含先验未知涡度的影响，并假设存在稳定的流函数（psi）（x，y，t），偏离了先前的分析，水流与有限波长和永久型自由表面波浪状扰动的组合流体流动。这里认为，垂直方向上任意速度分布的纯波场和垂直于波峰的电流的相互作用产生了一个称为组合波电流场的后置场。对于这个组合场，假设稳定且旋转，则发展出流函数。所用的运动方程和边界条件适用于具有自由表面的有限深度无粘、不可压缩流体流动。将类波自由表面扰动的流函数和色散关系的显式表达式发展到泰勒展开意义下的一阶。对组合场中的流体质点运动学进行了后验分析。 MSC公司： 76B15号机组 水波、重力波；色散和散射，非线性相互作用 76B47码 不可压缩无粘流体的涡旋流动 99年第35季度 数学物理偏微分方程及其他应用领域 关键词：流水中的波浪;无旋流体运动;涡度;涡度分布;边界条件;无粘不可压缩流体;速度分布;地面扰动;流函数;自由表面波状扰动;组合波电流场 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{S.Song}和\textit{R.E.Baddour}，应用。数学。注释12，编号3--4，1--11（1987；Zbl 0646.76020）