托马斯·墨菲。;亚当·科恩(Adam B.Cohen)。;巴加瓦·拉武里;卡尔·R·B·施密特。;安努拉格·塞蒂(Anurag V.Setty)。;弗朗西斯科·索伦蒂诺;凯特琳·R·S·威廉姆斯。;爱德华·奥特;罗伊,拉贾什 延迟反馈非线性振荡器的复杂动力学和同步。 (英语) Zbl 1204.34109号 菲洛斯。事务处理。英国皇家学会。,序列号。A、 数学。物理学。工程科学。 368,编号1911,343-366(2010). 本文研究由模块化光电元件构成的延迟反馈非线性振荡器的动力学。单个振荡器的动力学由延迟微分方程描述\[\裂缝{du(t)}{dt}=Au(t”)+B\beta\cos^2[Cu(t-\tau)+\phi_0],\]其中,\(A\in\mathbb{R}^{2\次2}\)、\(B\in\mathbb{R}^{2\次1}\)和\(C\in\mathbb{R}^}1\次2}\),\(\beta,\phi_0\in\methbb{R1}\)是参数,\(\tau\)是延时。当实验装置固定了(A、B、C)时,参数(β)和(τ)可以改变。首先,给出了分岔图,将系统的动力学描述为数学模型和实验系统的β和τ函数。然后,考虑了这类两个耦合系统,并用数值方法研究了它们同步的条件。通过考察两个振子之间的收敛速度和发散速度,用数值方法估计了最大Lyapunov指数。最后,证明了一种保持两个振荡器同步的自适应控制方法。审核人:Sergiy Yanchuk(柏林) 引用于8文件 MSC公司: 34K60美元 泛函微分方程模型的定性研究与仿真 34公里23 泛函微分方程解的复杂(混沌)行为 34K18型 泛函微分方程的分岔理论 34立方厘米 常微分方程的非线性振动和耦合振子 34K35型 泛函微分方程的控制问题 34D08型 常微分方程的特征和Lyapunov指数 2006年第34天 常微分方程解的同步 关键词:电光振荡器;延迟;同步;超混沌;卡普兰-约克维数;Lyapunov指数 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{T.E.Murphy}等人,Philos。事务处理。英国皇家学会。,序列号。A、 数学。物理学。工程科学。368,编号1911,343--366(2010;Zbl 1204.34109) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] PHYS报告469第93页–(2008) [2] 乔瓦诺尼,《自然》;物理科学(伦敦)438(7066)pp 343–(2005) [3] IEEE J量子电子40第299页–(2004) [4] PHYS报告424第175页–(2006) [5] 物理评论快报59第117页–(2008) [6] 物理。D 4第366页–(1982) [7] CHAOS SOLITONS FRACT 18第141页–(2003) [8] 程序员理论物理69 pp 32–(1983) [9] 物理审查函80第2249页–(1998年) [10] SIAM J APPL DYN SYST 4第78页–(2005) [11] 第25页,第2172页–(1982年) [12] 物理。D 29第223页–(1987) [13] 控制光学混沌时空动力学和模式53 pp 615–(2007) [14] PHYS版次E 73 pp 066–(2006) [15] IEEE量子电子杂志,2009年第18页–(1986年) [16] 佩科拉,《物理评论快报》64(8),第821页–(1990年)·Zbl 0938.37019号 ·doi:10.1103/PhysRevLett.64.821 [17] 《物理评论快报》第80页第2109页–(1998年) [18] 物理版E 60第2761页–(1999) [19] 物理版E 58第3067页–(1998年) [20] CHAOS SOLITONS FRACT 25 pp 325–(2005) [21] 物理版E 49第2650页–(1994) [22] Toomey 17(9)pp 7556–(2009)·doi:10.1364/OE.17.007556 [23] 混沌激光系统同步与通信48 pp 203–(2005) [24] 天然光子2第728页–(2008年) [25] 阀门31(4)第2390页–(1985)·doi:10.1103/PhysRevA.31.2390 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。