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托马什·科莫罗夫斯基;斯特凡诺·奥拉

泊松恒温器的渐近散射。 （英语） Zbl 07587837号

安·亨利·彭卡 23，第10号，3753-3790（2022）.
摘要：在本论文中，我们考虑了一个与泊松恒温器耦合的无限谐振链。维格纳分布给出的链能量密度的动力学极限满足恒温器位置外的传输方程。该场地出现了一个边界条件，它描述了由恒温器散射的波能的反射-透射-散射。得到了相应系数的公式。与Komorowski等人（Arch.Ration.Mech.Anal.237，497–5432020）研究的Langevin恒温器的情况不同，泊松恒温器散射在极限范围内产生频率与入射波不同的连续波云。

引用于1文件

MSC公司：

82立方厘米 时间相关统计力学（动态和非平衡）
42轴 单变量谐波分析
46埃克斯 线性函数空间及其对偶
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\textit｛T.Komorowski｝和\textit｛S.Olla｝，Ann.Henri Poincaré23，编号10，3753--3790（2022；Zbl 07587837）
全文： DOI程序 arXiv公司 哈尔

参考文献：

[1] 巴兹勒，G。；Olla，S。；Spohn，H.，随机扰动晶格动力学中的能量传输，Arch。老鼠。机械。申请。，195, 171-203 (2009) ·Zbl 1187.82017年 ·doi:10.1007/s00205-008-0205-6
[2] Gérard，P。；宾夕法尼亚州马科维奇；新泽西州毛瑟市；Poupaud，F.，均质极限和Wigner变换，Comm.Pure Appl。数学。，50, 323-380 (1997) ·兹比尔0881.35099 ·doi:10.1002/（SICI）1097-0312（199704）50:4<323:：AID-CPA4>3.0.CO；2-C型
[3] Komorowski T，Olla S：《动力学和流体动力学极限中的热边界》，摘自：《动力学方程和应用的最新进展》，Salvarani F.ed.，Springer INdAM系列48，（2021），第253-288页·Zbl 1497.82016年
[4] Komorowski，T.，Olla，S.：带点Langevin恒温器的谐振链的动力学极限。J.功能。分析。(2020). doi:10.1016/j.jfa.2020.108764·Zbl 1453.82066号
[5] Komorowski，T。；Olla，S。；Ryzhik，L。；Spohn，H.，带点Langevin恒温器的谐波振荡器链的高频极限，Arch Ration。机械。分析。，237, 497-543 (2020) ·Zbl 1442.82011年 ·doi:10.1007/s00205-020-01513-7
[6] Koosi，P.，《（H^P）空间导论》（1980），剑桥：剑桥大学出版社，剑桥·Zbl 0435.30001号
[7] Peszat，S.，Zabczyk，J.：带Lévy噪声的随机偏微分方程。进化方程方法。数学及其应用百科全书，113。剑桥，（2007）·Zbl 1205.60122号
[8] Protter，P.E.：随机积分和微分方程。第二版。2.1版。已更正第三次打印。随机建模与应用概率，21。斯普林格·弗拉格，柏林（2005）
[9] Rudin，W.：《真实与复杂分析》，第三版，Mc Graw-Hill（1986）
[10] Spohn，H.，声子玻尔兹曼方程，性质和与弱非谐晶格动力学的联系，J.Stat.Phys。，124, 1041-1104 (2006) ·Zbl 1106.82033号 ·doi:10.1007/s10955-005-8088-5
[11] Stein，E.：奇异积分与函数的可微性，普林斯顿，（1970）·Zbl 0207.13501号
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