沃尔夫冈·施莱奇（Wolfgang P.Schleich）。（编辑）;赫伯特·沃尔瑟（编辑） [赖希勒，R。;D.雷布弗里德。;布拉克斯塔德，R.B。;J·布里顿。;Jost博士。;科尼尔，E。;兰格，C。;R.奥泽里。;塞德林，S。;D.J.温兰德。;波普，M。;沃尔布雷希特，G.H。;希拉克，J.I。;默克尔、沃尔夫冈;奥尔巴赫，伊尔贾·什。;贝茨兰德·吉拉德;迈克尔·梅林;格哈德·保卢斯（Gerhard G.Paulus）。;丹尼尔·哈斯;赫尔穆特·迈尔;多米尼克·詹津;托马斯·戴克;马库斯·格拉斯;巴格利茨，D.A。;Y.Utsumi。;D.S.Golubev。;Gerd Schön;弗里德曼·托纳;Günter马勒] 量子信息的元素。 （英语） Zbl 1146.81005号 Weinheim:Wiley-VCH（ISBN 978-3-527-40725-5/hbk；978-3-537-61106-5/电子书）。xxxi，495页。(2007). 这本书是根据以前在Physik的Fortschritte它们包含了巴伐利亚和巴登-符腾堡在量子信息处理领域由编辑协调的合作结果。在本书的22篇投稿文章中，13篇只描述了实验技术，9篇主要是理论性质的，将在下文中进行回顾。“分段微结构Paul陷阱阵列中单离子的输运动力学”由R.Reichle、D.Leibfried、R.B.Blakstad、J.Britton、D.Jost、E.Knill、C.Langer、R.Ozeri、S.Seidelin和D.J.Wineland提出了一个理论框架。离子输运是从经典运动方程导出的，在绝热极限下考虑解。考虑并比较了量子和经典拖曳谐振子。处理并讨论了两个示例。“光学晶格中的集成量子计算和算法冷却”由M.Popp、G.H.Vollbrecht和J.I.Cirac从玻色-哈伯德模型开始，讨论初始状态变量，并展示如何进行系综量子计算。考虑了基态冷却问题。在“频率模式之间的连续可变纠缠”奥利弗·格莱克尔（Oliver Glöckl）、乌尔里克·安德森（Ulrik Andersen）和格德·勒克斯（Gerd Leuchs）使用了非对称马赫-泽亨德干涉仪，并从理论上描述了其作用模式。在“数字与物理系统的因式分解”沃尔夫冈·默克尔（Wolfgang Merkel）、伊尔贾·谢·奥尔巴赫（Ilja Sh.Auerbach）、伯特兰·吉拉德（Bertrand Girard）、迈克尔·梅林（Michael Mehring）、格哈德·保卢斯（Gerhard G.Paulus）和沃尔夫冈·施莱奇（Wolfang Schleich）提出了一种可通过实验模拟的广义高斯和的最大性质，用于实现激光驱动。通过实现高斯和的核磁共振实现的实验结果，描述并说明了该方法的理论背景。“数字域的量子算法”Daniel Haase和Helmut Maier提出了一种量子算法来计算代数数域的不变量。研究数域的动机是更好地了解自然数因子分解算法的复杂性。介绍了数域、格、积分元、不变量、类数和调节器。考虑了约化理想、图结构及其几何解释。在阐述素数定理之后，定义了Dedekind（zeta）-函数，并利用数域的广义黎曼假设导出类数公式。对于二次数域，给出了一种基于Hallgren公式确定调节器的量子算法。Schmidt和Vollmer对Hallgren算法的推广允许计算任意数域的调节器。了解了调节器，就可以计算出数域的其他不变量。在“物理过程的实现复杂性是计算复杂性的自然延伸”由Dominik Janzing提出，复杂性是基于具有基本（一个或两个量子比特）门的量子电路。许多这样的门平行作用于量子寄存器的适当分解，形成一个时间步长。电路中所需的时间步数称为深度。如果基本门的数量和深度随输入的大小最多以多项式形式增加，则称该算法是有效的。提出或证明了关于酉运算（或其对偶）的作用的几个命题，酉算子（U）由深度回路（d）实现。这些定理与不确定性有关，例如寄存器上可观测到的一个量子位的平均值。特别重要的是为\（（{mathbb C}^2）^{otimes（2n+1）}\）中的以下MAJORITY算法提出的定理：计算机基础的任意元素\（|b>\）应转换为\（U|b>=\psi_b\otimes|{mathcal M}（b）>\），其中\（psi_b M}（b）=1）当且仅当符号“（1）”的数量超过（b）中符号“（0）”的数目时。通过引入量子比特态（rho=p_0|0><0|+p_1<1><1|\）的温度（T\）和（p_1/p_0）=exp（-E/kT），定义了量子比特的最佳算法冷却，并证明了它可以通过MAJORITY算法实现。同样，引入了酉热机，并与逆MAJORITY算法相关。结果表明，最优热机能够解决给定自然数（E_1，E_2，dots，E_n，K，V）}，（K<V）在多项式时间内是否存在带有（K\leq\sum_{mathcalS}E_i\leqV）的子集（{mathcal S}substeq\{1,2，dotes，n）的问题。考虑了物理过程的进一步控制问题，包括测量和连续时间演变。在“在量子计算机上以最小干扰实现广义测量”托马斯·戴克（Thomas Decker）和马库斯·格拉斯（Markus Grassl）在简要解释了POV测度、非选择性操作和选择性操作以及状态扰动之后，介绍了由（F_k）{k=^，1,2，dots，n-1}），（F_k\geq0），（sum_kF_k=1）生成的“POV测度的最小扰动实现”。设（{mathcal J}（\rho）=A_k\rho A_k^+\）是一个带（A_k_+A_k=F_k\）的运算，则假设任意（{mathbb C}^2）^{otimesn}otimes{mathcalH}\）方程（U（（|0>otimes\psi）=sum_k|k>otimes A）上存在酉算子（U）。\psi\）为真，其中\（|k>\）是\（（{mathbb C}^2）^{otimes n}\）中的正交基。显然，（sum_kk|k><k|\）的理想测量再现了（mathcal J），但为什么现在称为最小状态扰动？此外，根据定义，\（\mathcal J）是\（\{F_k\}\）的实现，为什么要这样做两次显然，作者的意思是，通过第二次实施，状态扰动不会上升。他们现在描述了有限群的酉表示、射影表示、Schur引理，并引入了协变pov测度w、r、t的概念，即群表示。它们通过构造表明，只有在子空间（{mathbb C}^2\otimes{mathcal H}）上的作用由（mathcal J）固定的一元（U）也可以选择为协变的。对于绕轴自旋旋转的循环子群以及海森堡-威尔群在相空间中的位移，绘制了一个实现\（U\）的电路，包含傅里叶变换、泡利门和自旋旋转。无论如何，这本身就是一个有趣的结果，尽管最小状态扰动的问题没有得到解决。固态器件激励中噪声和退相干原因的研究“相互作用电子的全计数统计”作者：D.A.Bagrets、Y.Utsumi、D.S.Golubev、Gerd Schön。FCS通过光子计数来表征光子源的相干性，经过改进和扩展后应用于电荷传输的量子测量。考虑了相互作用量子点、中等强度电导、扩散导体中库仑相互作用的应用。“卡诺发动机的量子极限”Friedemann Tonner和Günter Mahler描述了一种具有两级系统的热机，它取代了通常热力学中的气体，并与工作的谐振子耦合。在Dominik Janzing的文章回顾中，已经提到了两能级系统的热平衡状态。基于Lindblad算符的主方程描述了与热浴和振荡器的相互作用。绘制了数值结果。该模型可以从量子极限（一个二能级系统）缩放到经典极限（许多二能级体系），这将在最后进行讨论。审核人：K.-E.Hellwig（柏林） 引用于6文件 理学硕士： 81-02 与量子理论有关的研究博览会（专著、调查文章） 81页68 量子计算 81V80型 量子光学 68宽10 计算机科学中的并行算法 第81页，共15页 量子测量理论、态操作、态准备 65年第68季度 算法和问题复杂性分析 2014年11月 代数数；代数整数环 11兰特 二次扩展 11路42号 Zeta函数和数字域的（L）-函数 11兰特27 单位和因子分解 11兰特29 类号、类群、判别式 19层27 埃塔尔上同调，高等调节器，zeta和（L）-函数（（K）-理论方面） 关键词：教材;保罗陷阱，量子计算设备;量子光学;腔;因式分解;高斯和;量子算法;操作 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{W.P.Schleich}（编辑）和\textit{H.Walther}（主编），量子信息的元素。Weinheim:Wiley-VCH（2007；Zbl 1146.81005） 全文： 内政部