维尔·阿卢瓦利亚（Vir Ahluwalia，Dharam）;达席尔瓦，朱利奥·霍夫;李成阳;刘玉雄;索洛·H·佩雷拉。;马苏梅·莫阿赞·索尔基 质量维一费米子：构建黑暗。 （英语） 兹比尔1497.81065 物理学。代表。 967, 1-43 (2022). 小结：设（Theta）为自旋半态的Wigner时间反转算子，设（phi）为Weyl旋量。然后，对于左变换（phi），构造（zeta_\lambda\Theta\phi^\ast）产生了acing旋量。如果相反，\（\phi\）是一个右变换旋量，那么构造\（\zeta_\rho\Theta\phi^\ast\）会产生一个左变换旋量（\（\ zeta_{\lambda，\rho}\）是相位因子）。这允许我们引入两组四分量旋量。将\（zeta_\lambda\）和\（zeta_\rho\）设置为\（\pmi\）将所有八个旋量渲染为电荷共轭算符\（\mathcal{C}\）（称为ELKO）的本征旋量。这允许我们引入两个量子场。通过计算场及其伴随项的时序乘积的真空期望值，发现场的质量维为1。这两个场在量子场论的正则意义上都是局域的。有趣的是，其中一个场是费米子场，另一个是玻色子场。引入的费米子场和标准模型的物质场的质量维度具有固有的失配。因此，它们为相对于标准模型双峰的新字段提供了自然的黑暗。统计数据和位置由一组阶段控制。这些都是明确给出的。然后我们观察到，在\（p_\mup^\mu=\mathrm{m}^2）中，Dirac取了\（4次4次）单位矩阵（\mathbb{I}）的最简单平方根（in \（mathbb}I}次\mathrm{m}^2），同时引入\（gamma_\mup ^\mu）作为色散关系左侧的平方根），因此，他含蓄地忽略了剩下的15个。当我们研究剩余的根时，我们得到了自旋半态的其他玻色子和费米子暗物质候选。我们指出，到20世纪70年代初，狄拉克已经怀疑自旋半玻色子的存在，与费米子在同一空间。这与对偶和伴随的详细讨论交织在一起。我们研究了费米子与实标量场的自相互作用和相互作用。我们证明了使用ELKO伴随到一个回路可以形成一致的相互作用理论，从而避免了早期的单位性破坏问题。然后，我们进行量子场论计算，确定质量维为1的候选暗物质的牛顿引力相互作用。报告结束时：（a）通过研究星系暗物质晕背景下质量维一费米子场的配分函数和主要热力学性质。对于银河系，旋转曲线的观测数据与费米子质量约为23eV的情况非常吻合；以及（b）通过在braneworld场景中引入高维ELKO。在简要介绍了一些braneworldmodels之后，我们回顾了具有适当定位机制的高维ELko在平坦和弯曲膜上的定位。我们讨论了膜上ELKO场的无质量和质量Kaluza-Klein模，并与其他场进行了比较。 引用于7文件 MSC公司： 81兰特25 旋量和扭量方法在量子理论问题中的应用 15A66型 Clifford代数，旋量 83C60个 广义相对论和引力理论中的旋量和扭量方法；纽曼-彭罗斯形式主义 15A04号 线性变换、半线性变换 81T10型 模型量子场论 81伏72 量子理论中的粒子交换对称性（一般） 81V22型 统一量子理论 83元56角 暗物质和暗能量 81U30型 色散理论，量子理论中出现的色散关系 47A05型 一般（邻接、共轭、乘积、逆、域、范围等） 82B30型 统计热力学 83E30个 引力理论中的弦和超弦理论 关键词：ELKO公司;自旋半态的质量维一费米子;自旋半体的质量维一玻色子;局部性和因果性阶段;暗能量;暗物质;膜 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit｛D.Vir Ahluwalia｝等人，Phys。众议员967，1-43（2022；兹bl 1497.81065） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] 阿卢瓦利亚，D.V。；Grumiller，D.，《暗物质：质量维为1的自旋1/2费米子场？》？，物理学。D版，72，第067701条，pp.（2005），arXiv:hep-th/0410192 [2] 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