胡,H。;Koochesfahani先生。 混合对流区加热圆柱尾迹的热效应。 (英语) Zbl 1241.76030号 J.流体力学。 685, 235-270 (2011). 小结:本研究通过实验研究了混合对流条件下加热圆柱尾迹流的热效应。实验在垂直水槽中进行,加热的水柱水平放置,水流向下接近水柱。通过这种流动布置,作用在加热气缸周围流体上的热诱导浮力的方向将与接近流相反。在实验过程中,入口气流的温度和雷诺数保持不变。通过调节加热圆筒的表面温度,相应的理查森数({Ri}={Gr}/{Re}}^{2})在0.0(未加热)和1.04之间变化,导致传热过程从强制对流变为混合对流。一种新的流动诊断技术,即分子标记测速和测温(MTV&T),用于热诱导流动结构的定性流动显示,以及加热气缸尾迹中流速和温度分布的定量、同时测量。随着加热圆筒温度的升高(即理查森数),尾流流型和尾涡脱落过程发生了明显的变化。当理查森数相对较小时({Ri}\leq 0。31),发现加热气缸尾迹中的涡旋脱落过程与未加热气缸的非常相似。随着理查森数增加到\({{\sim}}0。发现尾涡脱落过程“延迟”,尾涡结构开始向下游脱落。当理查森数接近统一时({Ri}\geq0。72\)),在受热圆柱的近尾迹处,观察到较小的涡结构同时脱落,而不是在受热柱的两侧交替脱落“Kármán”涡。较小的旋涡结构的表现更像“凯尔文-霍尔姆霍尔茨”旋涡而不是“卡拉曼”旋涡,相邻的小旋涡将合并在下游形成较大的旋涡。研究还发现,随着Richardson数的增加,尾涡结构的脱落频率降低。当Richardson数较小时({Ri}<0。31\)),然后随着理查森数的增加而单调增加(\({Ri}>0。31\)). 发现加热圆柱体的平均努塞尔数(\(\overline{{Nu}}))几乎随着理查森数的增加而线性下降。 引用于2文件 理学硕士: 76-05 流体力学相关问题的实验工作 76兰特 自由对流 76R05型 强迫对流 80A20型 传热传质、热流(MSC2010) 关键词:浮力驱动不稳定性;浮力边界层;唤醒 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{H.Hu}和\textit{M.Koochesfahani},J.流体力学。685235-270(2011年;Zbl 1241.76030) 全文: 内政部 链接 参考文献: [1] 内政部:10.1007/s003480050123·doi:10.1007/s003480050123 [2] Maas,《国际传热传质杂志》第46卷第3069页–(2003年)·doi:10.1016/S0017-9310(03)00076-0 [3] 费拉迪,《无机光化学元素》(1988) [4] DOI:10.1016/S0894-1777(99)00021-7·doi:10.1016/S0894-1777(99)00021-7 [5] DOI:10.1016/S0017-9310(97)00293-7·doi:10.1016/S0017-9310(97)00293-7 [6] Incorpera,《传热导论》(2001) [7] 数字对象标识码:10.1017/S002211209000324X·doi:10.1017/S002211209000324X [8] 内政部:10.1007/s00348-006-0112-2·doi:10.1007/s00348-006-0112-2 [9] 内政部:10.1017/S0022112008004734·Zbl 1156.76305号 ·doi:10.1017/S0022112008004734 [10] 内政部:10.1088/0957-0233/17/6/S06·doi:10.1088/0957-0233/17/6/S06 [11] DOI:10.1146/anurev.fl.04.010172.001525·doi:10.1146/anurev.fl.04.010172.001525 [12] 内政部:10.1016/0017-9310(84)90233-3·Zbl 0526.76084号 ·doi:10.1016/0017-9310(84)90233-3 [13] 内政部:10.1007/BF03181619·doi:10.1007/BF03181619 [14] 朱考斯卡斯,《传热进展》第8卷(1972年) [15] 内政部:10.1016/0017-9310(83)90014-5·兹比尔0511.76087 ·doi:10.1016/0017-9310(83)90014-5 [16] 胡,Meas。科学。Technol公司。21 (2010) ·doi:10.1088/0957-0233/21/8/089801 [17] DOI:10.1017/0022112070001040·doi:10.1017/S0022112070001040 [18] 内政部:10.1016/0020-1693(96)04914-6·doi:10.1016/0020-1693(96)04914-6 [19] DOI:10.1146/anurev.fl.28.010196.002401年·doi:10.1146/anurev.fl.28.010196.002401 [20] 内政部:10.1063/1.866978·数字对象标识代码:10.1063/1.866978 [21] 内政部:10.1063/1.870391·Zbl 1149.76579号 ·数字对象标识代码:10.1063/1.870391 [22] DOI:10.1016/j.expthermflusci.2006.08.002·doi:10.1016/j.expthermflusci.2006.08.002 [23] 内政部:10.1115/1.1365960·数字对象标识代码:10.1115/1.1365960 [24] DOI:10.1016/S0142-727X(03)00023-7·doi:10.1016/S0142-727X(03)00023-7 [25] 内政部:10.1007/s00348-009-0758-7·doi:10.1007/s00348-009-0758-7 [26] Schlichting,边界层理论(1979) [27] 普林塞姆,《荧光与磷光》(1949) [28] 内政部:10.1021/j100144a040·doi:10.1021/j100144a040 [29] 数字对象标识码:10.1007/s003480000199·数字标识代码:10.1007/s003480000199 [30] 内政部:10.1115/1.3449797·数字对象标识代码:10.1115/1.3449797 [31] Zdravkovich,《圆柱绕流》,第1卷(1997年)·Zbl 0882.76004号 [32] 内政部:10.1115/1.3449630·数字对象标识代码:10.1115/1.3449630 [33] DOI:10.1146/anurev.fl.22.010190.002543·doi:10.1146/annurev.fl.22.010190.002543 [34] 诺托,《流动可视化III》第348页——(1985年) [35] DOI:10.1016/S0065-2717(08)70075-3·doi:10.1016/S0065-2717(08)70075-3 [36] DOI:10.1016/S0894-1777(97)00046-0·doi:10.1016/S0894-1777(97)00046-0 [37] Koochesfahani,《实验流体动力学手册》第5.4章(2007年) [38] 内政部:10.1007/BF01893307·doi:10.1007/BF01893307 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。