斯特凡诺·博切利;法比安·吉鲁;詹姆斯·麦克唐纳。 最大熵分布图库：14和21个矩。 （英语） Zbl 07827544号 《统计物理学杂志》。 191，第3号，第39号文件，第25页（2024年）. 小结：这项工作探索了与四阶最大熵矩方法相关联的单粒子速度分布函数（VDF）可以实现的不同形状。这些分布采用粒子速度多项式的指数形式，其项高达四阶。研究了14和21力矩近似。在矩空间中探测各种非平衡气体状态。得到的最大熵分布与平衡VDF有很大的偏差，并显示出许多叶和分支。麦克斯韦分布和各向异性高斯分布被恢复为特殊情况。对于一些选定的气体状态，还说明了与输运方程的最大熵系统相关的特征值。各向异性和/或非对称非平衡态与扰动的非均匀空间传播有关。 MSC公司： 82立方厘米 时间相关统计力学（动态和非平衡） 76件 稀薄气体流动，流体力学中的玻尔兹曼方程 35季度xx 数学物理偏微分方程及其他应用领域 关键词：最大熵;动力学理论;非平衡 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{S.Boccelli}等人，《统计物理学杂志》。191，第3号，第39号论文，第25页（2024；Zbl 07827544） 全文： DOI程序 arXiv公司 参考文献： [1] JH Ferziger；卡珀，HG，气体传输过程的数学理论，美国物理杂志。，41, 4, 601-603, 1972 [2] Cercignani，C.，《玻尔兹曼方程及其应用》，1988年，纽约：施普林格出版社，纽约·Zbl 0646.76001号 [3] Pham-Van-Diep，G。；Erwin，D。；Muntz，E.，高超音速冲击波中的非平衡分子运动，科学，2454918624-6261989 [4] Vesper，JE；肯杰里什，S。；Kleijn，CR，稀薄羽流相互作用中的扩散分离，真空科学杂志。Technol公司。B、 2022年6月40日 [5] 哈雷，JC；黄，Y。；鲍，HH；泽梅尔，JN，微通道中的气体流动，流体力学杂志。，284, 257-274, 1995 [6] AJ阁楼；博伊德，ID；Wright，MJ，连续破裂对高超声速气动热力学的影响，物理学。流体，2007年2月19日·Zbl 1146.76470号 [7] Munafó，A。；哈克，JR；冈巴，IM；马金，TE，多能级气体的光谱拉格朗日-玻尔兹曼解算器，J.Comput。物理。，264, 152-176, 2014 ·Zbl 1349.76720号 [8] 博切利，S。；帕罗迪，P。；Magin，TE；McDonald，JG，使用最大熵矩法对平板上方的高马赫数稀薄横流进行建模，Phys。液体，35，8，086102，2023 [9] Boeuf，J-P，教程：霍尔推进器的物理和建模，J.Appl。物理。，121, 1, 011101, 2017 [10] Shagayda，A.，带碰撞的交叉电场和磁场中的稳态电子速度分布函数，物理学。等离子体，2012年8月19日 [11] Correyero Plaza，S.，Merino Martínez，M.，Ahedo Galilea，E.A.：初始vdfs对磁性喷嘴膨胀的影响（2019年） [12] Alvarez Laguna，A。；埃斯特维斯，B。；波登，A。；Chabert，P.，捕捉部分电离等离子体中非麦克斯韦电子能量分布函数效应的正则化高阶矩模型，Phys。等离子体，2022年8月29日 [13] 卡加诺维奇，I。；雷泽斯，Y。；Sydorenko，D。；Smolyakov，A.，霍尔推进器放电中的动力学效应，物理。等离子体，2007年5月14日 [14] 塔科尼亚，F。；Garrigues，L.，霍尔推进器等离子体建模的最新进展，修订版。血浆物理学。，3, 1, 1-63, 2019 [15] Tarasov，A。；沙盖达，A。；Khmelevskoi，I。；克拉夫琴科，D。；Lovtsov，A.，《典型等离子体中电子回旋波的演变》，《物理学》。等离子体，2021年10月28日 [16] Wilson III，L.B.W.，Goodrich，K.A.，Turner，D.L.，Cohen，I.J.，Whittlesey，P.L.，Schwartz，S.J.：准确测量太阳风中热速度分布函数的需要（2022） [17] Beth，A.、Galand，M.、Wedlund，C.S.、Eriksson，A.：彗星电离层：更新教程。arXiv:2211.03868（2022） [18] 功率，D。；Mijin，S。；Militello，F。；Kingham，R.，托卡马克刮除层动力学和流体模拟中的离子-电子能量转移，《欧洲物理》。J.Plus，136，11，1-132021 [19] 利波夫，RL，《动力学理论：经典、量子和相对论描述》，2003年，查姆：斯普林格，查姆 [20] Mieussens，L.，稀薄气体动力学bgk方程的离散速度模型和隐式格式，数学。模型方法应用。科学。，10, 8, 1121-1149, 2000 ·Zbl 1174.82329号 [21] Bird，GA，分子气体动力学和气体流动的直接模拟，1994年，牛津：牛津大学出版社，牛津 [22] 伯德萨尔，CK；兰登，AB，《通过计算机模拟实现等离子体物理》，2018年，博卡拉顿：CRC出版社，博卡拉顿 [23] Struchtrup，H.，稀薄气流的宏观输运方程，145-1602005，柏林：施普林格出版社，柏林·Zbl 1119.76002号 [24] Grad，H.，《稀薄气体动力学理论》，Commun。纯应用程序。数学。，2, 4, 331-407, 1949 ·Zbl 0037.13104号 [25] Fox，RO，动力学方程的高阶基于求积的力矩法，J.Compute。物理。，228, 20, 7771-7791, 2009 ·兹比尔1391.82049 [26] 米勒，I。；Ruggeri，T.，《扩展热力学》，1993年，商会：施普林格，商会·Zbl 0801.35141号 [27] Levermore，CD，动力学理论的矩闭合层次，J.Stat.Phys。，83, 5, 1021-1065, 1996 ·Zbl 1081.82619号 [28] Dreyer，W.，《非平衡态熵的最大化》，J.Phys。A、 1987年6月20日、18日、6505日·Zbl 0633.76081号 [29] Hamburger，HL，赤字指数的厄米变换（1,1），雅可比矩阵和待定矩问题，美国数学杂志。，66, 4, 489-522, 1944 ·Zbl 0061.25808号 [30] McDonald，J。；Torrilhon，M.，基于最大熵层次的CFD可承受稳健力矩闭合，J.Compute。物理。，251, 500-523, 2013 ·Zbl 1349.82057号 [31] 博切利，S。；McDonald，JG，具有非零热流的相对论气体的可实现条件，Phys。液体，34，9，097115，2022 [32] Junk，M.，Levermore五力矩系统的定义域，J.Stat.Phys。，93, 5, 1143-1167, 1998 ·Zbl 0952.82024号 [33] Abramov，RV，《多维最大熵矩问题：数值方法综述》，Commun。数学。科学。，8, 2, 377-392, 2010 ·Zbl 1193.49034号 [34] Laplante，J.，Groth，C.P.：一维气体动力学理论中冲击跃迁预测的最大熵和基于矩的闭包比较。载于：AIP会议记录，第1786卷，第140010页（2016年）。AIP出版有限责任公司 [35] 博切利，S。；Giroux，F。；Magin，TE；格罗斯，C。；McDonald，JG，交叉电场和磁场中电子的14阶矩最大熵描述，物理学。等离子体，2020年12月27日 [36] McDonald，J.G.：气体动力学的近似最大熵矩闭包。载于：AIP会议记录，第1786卷，第140001页（2016年）。AIP出版有限责任公司 [37] Ng，J。；哈基姆，A。；Bhattacharjee，A.，《使用最大熵分布描述电子重新连接电流片》，Phys。等离子，2018年8月25日 [38] 麦克唐纳，JG；Groth，CP，基于最大熵分布的粘性导热气流的可实现双曲矩闭合，Continuum Mech。热电偶。，25, 573-603, 2013 ·Zbl 1341.76020号 [39] Giroux，F。；McDonald，JG，稀薄气体动力学二十一矩最大熵模型的近似，国际J计算。流体动力学。，35, 8, 632-652, 2021 ·Zbl 1485.82009年 [40] 博切利，S。；考夫曼，W。；Magin，TE；McDonald，JG，使用带插值闭包的四阶最大熵矩法对稀薄超音速流动进行数值模拟，J.Compute。物理。，497, 2024 ·兹伯利07811319 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。