搜索结果

搜索结果晶体学在线期刊

发现沃伦(B.E.)的14条引文。

沃伦有16篇文章。点击在这里来看看这些。

搜索B.E.沃伦。世界结晶学家名录

结果1至14,按名称排序:


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文

链接到html
在大大改善的条件下,对玻璃化二氧化硅的结构进行了新的研究。使用RhK(K)用荧光激发法测量α辐射的可靠强度值为4πsinθ/λ=20。这种解释是以对函数的形式进行的,从而消除了早期工作中的近似。每个硅都由4个氧原子四面体包围,硅-氧距离接近1.62º。每个氧原子与两个硅原子结合。Si–O–Si键角α呈分布V(V)(α) 从120°一直延伸到180°,最大值为α=144°。α的这种广泛变化是石英玻璃和结晶形式之间的一个重要区别,它为任何提议的石英玻璃模型提供了一个重要的标准。通过假设硅-氧键方向为随机取向,得到了与实测对函数分布曲线很好的一致性。这种解释导致了常见的随机网络模型,但随着新结果的出现,该模型更加精确。

下载引文
下载引文

链接到html
在大幅度改善的条件下,对氧化硼玻璃体的结构进行了新的研究。使用RhK(K)用荧光激发法测量α辐射的可靠强度值为4πsinθ/λ=20Ω−1并用对函数得到了严格的解释。每个硼由3个氧原子三角形包围,B-O距离为1.37º。每个氧原子与2个硼原子结合。玻璃的主要部分由硼氧基B组成O(运行)6(由3个硼原子和3个氧原子组成的六边形环,环外有3个角氧原子)。这些基团通过共享角氧原子连接在一起,共享氧原子的B-O键方向方向具有随机性。环内的B–O–B角为120°,共享氧气时约为130°。计算得到的对函数分布曲线与实测曲线吻合良好。玻璃体内B2O(运行)键合方案并没有填满空间,任何硼氧醇基团都有相邻基团,这些相邻基团不是通过B–O和O–B键直接连接到它。测得的对功能区表示中性原子,因此键主要是共价键。

下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文


下载引文
下载引文

链接到html
为了准确测量非晶样品的未修正散射,必须进行几个重要的修正。这里我们考虑了康普顿修正散射分数的校正方法,包括使用荧光激发、仪器效应引起的展宽和位移以及空气散射。

下载引文
下载引文

链接到html
实验强度曲线的终止和收敛因子的使用导致未修正的径向分布函数,该函数等于用sin形式的终止因子卷积的真实分布函数x个/x个虽然卷积因子已知,但用通常的方法不可能对未修正曲线进行反褶积以获得真正的径向分布函数。然而,对于在缓慢变化的背景上出现中等尖锐峰值的情况,可以开发一种近似方法。对于未修正曲线的每个峰值,我们引入高斯A类经验[-2第页2]其与终止因子和收敛因子的卷积具有与峰值相同的宽度和高度。然后将这些高斯函数用于未修正曲线的反褶积的第一步。尽管它是近似的,但得到的曲线比原始未校正的曲线更接近真实的分布函数,并且终止波纹已经消除。该方法完全客观,没有任何随意的调整。

下载引文
下载引文

链接到html
提出了一种计算立方体粉末图案温度扩散强度的通用方法。该方法适用于含有1012原子。温度振动的影响是在峰值底部扩散。就整体宽度而言,可能增加了几个百分点。但是,峰值的主要部分基本上没有改变,并且增长与通常测量的宽度无关。通常的观察结果最好用最大强度一半的宽度来表示,对于这个数量,2M(M)=1.0,2小于0.17%M(M)= 2.0. 得出的结论是,粉末图案峰的实际温度加宽总是太小,不重要,也不可通过实验观察到。

下载引文
下载引文

链接到html
如果假设为球形晶体,并使用所有方向上的平均Patterson函数,则可以获得粉末图案中强度分布的简单表达式。德拜方程只适用于非常小的晶体,与之不同的是,无论晶体有多大,本方程都是实用的。作为两个例子,计算了含有67个原子和536个原子的晶体的粉末图案。

关注IUCr日志
注册电子通知
在推特上关注IUCr
在脸书上关注我们
注册RSS订阅源