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发现了35篇关于洛杉矶Templeton的引文。

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使用来自传统光源的多个波长求解晶体结构。钬反常散射

G.查普斯,D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

测量了铜的三价钬反常散射项Kα₁,Kα₂和KβHoNa（edta）.8H晶体衍射实验中的辐射₂O.这些波长和Mo的强度Kα用于计算被钬和结构其余部分散射的波的振幅和相位差，以测试衍射相位测定的多波长方法。对于759个高角度反射，相对相位的平均精度为44°。使用同步辐射数据对类似的Sm晶体进行类似的计算，得出平均误差为5°的相位差。

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6-内幕-羟基-3-内幕-氨甲基双环[2.2.1]庚烷-2-内幕-羧酸内酰胺

A.J.奥尔森,D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

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溴酸钠中的X射线双折射和禁止反射

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

在溴附近的同步辐射溴酸钠中观察到螺旋轴规则禁止的反射K（K）吸收边，发生X射线双折射。根据理论预测，强度随方位角而变化，表明双折射的幅度大于早期实验。这项技术是一种选择性衍射方法，在这种方法中，处于单一化学状态的单个元素的原子对信号有贡献，并且可以精确地显示其位置。

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一水溴酸钡中的偏振色散、滑移反射和相位测定

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

在溴附近波长的线偏振同步辐射下，对一水合溴酸钡晶体进行的衍射实验中，观察到了滑移法则所禁止的反射K（K）-吸收边缘。它们的强度随方位角变化，与使用溴酸盐离子反常散射张量模型导出的方程一致，并且在尺度上与溴酸钠中该张量的早期测量结果一致。每种禁止的强度小时0我反射给出了允许2的结构因子溴部分的大小和相位小时_'0_'2我反思。这个x个和z（z）根据11次反射的数据确定的Br原子坐标与两次晶体结构测定的坐标相差0.02º以内。

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同步辐射的极化

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

同步辐射的线性极化对未聚焦光束的位置、聚焦光束的角度接受度以及电子轨道垂直位置和方向的扩展都很敏感。使用Borrmann滤波器进行的测量表明，当偏振度很重要时，需要注意这些影响以及在典型波束线上进行当代测量的重要性。

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X射线在黄铁矿中的偏振色散

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

利用同步辐射测量反常散射的各向异性。

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五水硫酸钒极化分散相测定

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

VOSO中用线极化同步辐射测量V的反常散射张量₄.5小时₂O靠近K（K）-吸收边表现出4个单位的各向异性（f）''和±2单位英寸（f）'. 当晶体围绕衍射矢量旋转时，这种偏振色散会导致衍射强度发生变化，这是获得结构因子相位的新方法的基础。

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碘酸锂反常散射的极化各向异性及其影响K（K）-水平宽度

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

碘附近碘酸锂同步辐射测量的反常散射张量K（K）吸收边显示出与溴酸盐离子类似的极化各向异性，但幅度较小：最多约1个电子/原子。减少的原因是K（K）级别。对于33 keV以上的任何其他吸收边，预测各向异性也同样小或更小。

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反常散射的极化各向异性

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

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X射线双折射、反常散射和相位问题

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

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X射线二向色性与极化反常散射

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

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共振散射：高阶张量和θ依赖性

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

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X射线双折射、禁止反射和结构因子相位的直接观察

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

在具有同步辐射的溴酸钠中，在X射线双折射发生的波长处观察到螺旋轴规则所禁止的反射。00的强度变化我(我奇数）和方位角给出0,0,2的相位我结构因素。

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三乙酸铀酰（VI）钠的重新定义和绝对构型

D.H.Templeton（邓普顿）,A.扎尔金,H.鲁本和L.K.邓普顿

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四氯铂钾的X射线二向色性和反常散射（II）

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

X射线二向色性在L（左）K中Pt的吸收边₂氯化铂₄用线极化同步辐射实验测量了该方-板复合体中铂的反常散射张量。对于特殊的方位角设置，某些反射的衍射强度仅取决于张量主值中的一个或另一个。极化各向异性，相当于10个电子原子^-1对于（f）”是迄今为止报道的最大的反常散射现象。这些现象为确定衍射相位提供了一种新的方法，但为以前使用多波长的方法增加了复杂性。

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溴酸根离子的张量X射线光学性质

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

用线偏振同步辐射观察溴附近溴酸根离子的X射线二色性K（K）通过使用溴酸钾晶体的透射吸收光谱进行边缘测量，并在溴酸钠衍射实验中测量溴的异常散射及其各向异性。的主要价值（f）“高达12和17个电子原子^-1和，共（f）'低至-13和-15，分别平行于和垂直于三重轴的极化。各向异性高达6.6（f）“和4.6（f）'，或修正热运动和光束不完全极化后再增加百分之几。这种大各向异性的结果是观察到了螺旋轴规则禁止的反射。讨论了这些效应在结构研究中的应用和可能的不利后果。能量校准给出第一个峰值为13 482.1（10）eV或0.91960（7）AuK（K）-溴酸钠的边缘吸收线。这些结果表明，溴酸钠中的X射线光学活性最容易在0.9205º附近观察到，估计其量级为0.1°cm^-1重新确定了KBrO的晶体结构₃,R（右）3米,一= 6.011 (1),c（c）= 8.152 (2) Å,Z轴=3295K，R（右）=0.010，对于308次独特反射，对于NaBrO₃,P（P）2₁三，一= 6.705 (2) Å,Z轴=4296千，R（右）=0.013，对于433个唯一反射。

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铀酰离子的X射线二色性和极化反常散射

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

在靠近L（左）₁和L（左）₃单晶硝酸铀酰铷X射线吸收光谱中铀的边缘。UO公司₂.3否₃用线极化同步辐射记录。异常X射线散射项（f）'和（f）根据这些光谱计算出的“”是这些波长偏振方向的各向异性函数，这给衍射光学增加了新的复杂性。这些项是在醋酸铀酰钠在五个波长附近的衍射实验中独立测量的L（左）₃立方对称性允许观察衍射效应，而不会出现宏观二向色性和双折射的复杂情况。两者都有（f）'和（f）''随极化方向变化多达2个电子原子^-我这些值与吸收实验得出的值一致。

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同步辐射测量铯和钴对X射线的反常散射

D.H.邓普顿,L.K.邓普顿,J.C.菲利普斯和K.O.霍奇森

异常X射线散射的实部和虚部都是通过单晶衍射实验测量的，该实验使用的是穿过三个区域波长的同步辐射L（左）铯的吸收边，这是在L（左）边缘。靠近L（左）₃边缘（f）'在-26.7和-13.9之间变化（f）“在波长间隔为0.008 Au的4.0到16.1个电子之间。在L（左）₂边缘，还有更小的L（左）₁.中的精细结构（f）“曲线对应于在吸收曲线中观察到的曲线，也通过色散关系，对应于（f）'曲线。这些效应为解决大分子晶体结构的相问题提供了替代同晶替代物的前景。在K（K）边缘给予（f）'与其他工人在相应波长下用不同方法测量镍和铜的值一致；观察到的最小值为（f）'=-7.5个电子。

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双乙酰丙酮钒的极化X射线吸收和双折射

D.H.Templeton（邓普顿）和L.K.邓普顿

在结晶的双乙酰丙酮钒（VO）中观察到X射线二向色性²⁺.2（C₅H（H）₇O（运行）₂)^-，靠近钒K（K）线偏振同步辐射吸收实验中的边缘。由于这个强各向异性分子中分子轨道的对称性，Kossel结构被极化。扩展的X射线吸收精细结构由于到轴向和赤道氧邻居的距离不同而极化。在这个波长区域，反常散射项和折射率随着偏振方向的变化而变化。讨论了这些性质的一些结果和可能的应用。

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钴和氯的异常散射以及（+）-三（乙二胺）氯化钴（III）（+）-酒石酸盐五水合物的晶体结构

D.H.Templeton（邓普顿）,A.扎尔金,H.W.鲁本和L.K.邓普顿

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