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为苏尔蒂发现了48条引文。

搜索苏尔蒂，P。世界结晶学家名录

结果1到20，按名称排序：

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Rietveld精化中优先取向的修正

M.Ahtee先生,M.努梅拉,P.苏尔蒂和M.Järvinen先生

介绍了一种新版本的Rietveld total-powder-pattern细化方法。剖面函数为真Voigtian，高斯和洛伦兹分量包括仪器效应、粒径、应变和波长色散引起的展宽。当入射辐射基本上是一个波长时，该代码适用于中子、同步加速器和常规X射线数据。通过扩展球谐函数中的取向分布，包括了择优取向的影响。谐波是根据Laue类选取的，系数是与其他参数同时细化的参数。Ni、Mg和NaNO的X射线测量_三用作测试数据。根据早期的径向极点图测量，已知镍和镁的实际择优取向修正。细化后的修正值与测量值非常接近，当模型中包含首选方向时，不同样品产生的结果一致。只需要几个谐波展开项即可实现适当的拟合。最大修正系数超过2，在这种情况下，不考虑优选方向的优化完全失败。

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高分辨率X射线粉末衍射仪

M.Ahtee先生和P.苏尔蒂

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Rietveld精化中作为轮廓形状函数的Voigtian

M.Ahtee先生,尤尼乌斯（L.Unonius）,M.努美拉和P.苏尔蒂

通过将高斯轮廓函数替换为Voigtian，对Rietveld精化程序进行了修改。通过对NaTaO衍射图样的模拟和测量，测试了程序的性能_三，当反射的尾部包含在距离为反射半宽度10到20倍的距离处时，可以获得极好的结果。高斯和Voigtian细化之间的比较表明，热参数存在很大差异。这是由于高斯细化中假设的高水平背景，以弥补尾部重叠的不足。将Voigtian精细化应用于镍的测量模式，得到了一个接近文献值的热参数，而高斯分析给出的值太大了35%。NaTaO室温结构的各向同性温度因子_三分别下拉到值B类（Ta）=0.09（2），B类（Na）=1.21（3），B类（O1）=0.59（3）和B类（氧气）=0.61（3）奥²，当在适当的背景下进行Voigtian分析时。讨论了背景在粉末图案细化中的作用，建议细化中应包括平均TDS的计算。

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布拉格和劳厄几何中弯曲完美晶体的X射线反射率

E.埃罗拉,V.埃泰莱涅米,P.索尔蒂,P.帕蒂森和W.汤姆林森

弯曲完美晶体的X射线反射率是根据一个模型计算的，该模型中，晶体近似于一堆具有逐渐变化方向的完美晶体片层。根据衍射动力学理论，开发了计算复合晶体反射率的计算机程序。给出了一个近似解，其中使用了非吸收片反射率的解析公式，并分别计算了吸收效应。通常，在布拉格情况下，反射率曲线具有陡峭的边缘和指数下降的斜率，而在劳厄情况下，如果吸收不太大，则曲线几乎是矩形的。在这两种情况下，曲线的宽度与弯曲半径成反比。测量了硅和钼的111和400次反射的反射率曲线Kα₁辐射。与分析和计算机计算的一致性很好，特别是在接近运动极限的小弯曲半径下。

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用于康普顿轮廓测量的色散补偿扫描X射线光谱仪的性能

N.平冈,T.Buslaps公司,V.Honkimäki公司和P.苏尔蒂

本文介绍了一种新型康普顿谱仪，它是在ESRF的束线ID15B上建造的。该光谱仪基于一种新的想法，即色散补偿。

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同步辐射能量色散衍射和锗探测器

V.Honkimäki公司和P.苏尔蒂

介绍了能量色散衍射应用中储存环填充模式对堆积的影响。

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用能量色散粉末衍射法测定热运动参数

V.Honkimäki公司和P.苏尔蒂

本征锗探测器用于分析从铝、镁和钛粉末样品衍射而来的具有良好准直度的X射线束的能谱。在散射角处测量每个样品的两个光谱，其中反射香港特别行政区和2小时_'2k个_'2我以相同的能量发生。布拉格反射是通过将散射的不同分量的模型拟合到总光谱来分离的。热运动参数B类由几对反射的强度比决定。由于非理想样品或实验参数中的误差导致的大多数不确定性在以下表达式中抵消B类。的值B类为0.86（2）Ω²对于Al，B类_一= 1.29 (8) Å²和B类_c（c）= 1.60 (9) Å²对于镁和B类_一= 0.63 (4) Å²和B类_c（c）= 0.73 (7) Å²对于Ti，其中B类_一用于垂直于c（c）轴和B类_c（c）对于的方向c（c）轴。结果与公布的热运动参数值一致。

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能量色散粉末衍射的整体模式拟合

V.Honkimäki公司和P.苏尔蒂

提出了一种新的能量色散粉末衍射模式分解方法。观察到的总图案被视为非相干散射和相干散射的总和。非相干部分由单个原子的理论截面计算得出，相干部分被描述为离散布拉格峰的总和，声子和光学声子热扩散散射（TDS）由德拜和爱因斯坦模型计算得出，分别是。总TDS按比例缩放为热运动导致布拉格反射中缺失的散射。根据衍射几何计算出的仪器函数对模型图案进行卷积，并通过改变积分布拉格强度和热运动参数将图案与观测图案进行拟合。该方法应用于Mg、Al和Ti粉末的图案，从而对背景和布拉格反射图案进行了明确和一致的划分。作为应用，使用理论积分布拉格强度来确定W阳极X射线管的连续辐射通量。

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密封Cr、Cu、Mo、Ag和W管的特征X射线通量

V.Honkimäki公司,J.精巧和P.索尔蒂

特性的通量Kα通过测量表征良好的粉末样品的布拉格反射积分强度，在绝对尺度上测定了Cr、Cu、Mo、Ag和W靶密封X射线管的辐射。针对管靶中的吸收校正通量值。管电压是变化的，观察到通量变化为(U型₀−1）^第页，其中U型₀是管电压与特性励磁电压之比Kα辐射（过压）。指数第页在Cr、Cu、Mo和Ag的情况下非常接近1.67的理论值，而在W的情况下第页为1.45。通量的绝对值接近Green&Cosslett的理论估计[程序。物理学。Soc公司。(伦敦) (1961),78Cr和Cu为1206–1214]，Mo和Ag为10至20%，但仅为W的计算通量的约1/3Kα辐射。这是因为对特征X射线的间接产生量计算不足。根据靶材的原子序数、管电压和K（K）励磁电压。

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统计精度为0.1%的定向氢化锂康普顿曲线

S.霍塔里,B.博尔德里尼,V.Honkimäki公司,P.苏尔蒂和W.韦里奇

本文介绍了LiH的高精度定向康普顿谱，并详细描述了与扫描晶体光谱仪相关的康普顿光谱数据分析。

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的比较在体外组织病理学、乳腺X射线照相术、计算机断层摄影术和磁共振成像在基于分析的计算机断层摄影中对乳腺癌的可见性

J.Keyriläinen,M.费尔南德斯,A.布拉文,M.-L.卡贾莱宁-林斯伯格,M.莱德尼乌斯,K.冯·史密滕,M.Tenhunen先生,A.Kangasmäki,P.Sipilä,C.内莫兹,P.维基恩和P.苏尔蒂

基于高分辨率分析仪的X射线计算机断层扫描结果在体外将人类乳腺癌与组织病理学、钼靶摄影术、X射线计算机断层摄影术和磁共振成像进行比较。

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高能X射线三晶衍射仪的高分辨率互易空间映射

K.-D.利斯,A.罗耶,T.Tschentscher先生,P.苏尔蒂和A.P.威廉姆斯

介绍了欧洲同步辐射设施高能束线处的高分辨率三晶衍射仪。在与调制相对应的完美硅显示衍射卫星中的电化学蚀刻大孔层上显示了互易空间映射。

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单色W的康普顿散射实验K（K）α₁辐射

S.Manninen公司,V.Honkimäki公司和P.苏尔蒂

介绍了一种基于高压发生器和W阳极X射线管的光谱仪的结构和性能。W公司Kα₁使用弯曲的Ge（400）晶体对辐射进行单色处理。获得的单色通量为10⁷光子⁻¹焦点处的光束尺寸为15×0.5 mm。与²⁴¹Amγ射线源，其光子能量几乎相等Kα₁光束没有表现出γ射线源典型的低能量尾部，但另一方面，观察到了一个很小的双峰能量贡献。用这两种来源测量了热解石墨的方向康普顿轮廓，发现基本上相同的特征。

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同步辐射源X射线偏振度的测量

G.马特里克和P.苏尔蒂

用粉末衍射法测量了同步辐射源X射线的垂直强度分布。通过分别测量垂直面和水平面90°的反射，将轨道面极化和垂直于该平面的分量分开。在0.65之间的三个波长下进行测量λ_c（c）和λ_c（c），其中λ_c（c）是特征波长。在每种情况下，光束中心的线偏振度最大可达90%。结果与使用机器光学参数的计算结果吻合得很好。

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铁的高能磁康普顿散射

J.E.麦卡锡,M.J.库珀,P.K.劳森,D.N.蒂姆斯,S.O.Manninen公司,K·哈梅内恩和P.苏尔蒂

在欧洲同步辐射设施的高能束线上，使用84.4、167.2和256.0keV的圆极化同步辐射测量了Fe[111]的磁康普顿轮廓。研究发现，在光子能量为~（1/10）的情况下，这些使用半导体探测器的实验的动量分辨率比以前使用该技术可能的分辨率提高了近两倍mc公司²还观察到，所有三个光谱都简化为描述自旋相关基态动量密度的磁康普顿轮廓，在实验误差范围内，根据在能量极限下导出的横截面所预测的磁效应积分强度，远小于电子的剩余能量。使用167.2 keV入射能量和0.42 a.u.的动量分辨率测量Fe[111]的磁康普顿剖面，并将其与全势线性化增强的平面波模型剖面的预测进行了比较。在这种改进的分辨率下，实验剖面证实了理论预测的精细结构。

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表面粗糙度和孔隙率对羰基铁粉X射线积分强度的影响

T.巴卡里和P.苏尔蒂

利用样品的荧光辐射，研究了校正样品孔隙度和表面粗糙度影响的X射线积分强度的可能性。Paakkari&Suortti最近测量的原子散射因子值的修正证明，与之前发现的自由原子值相比，似乎不存在少量的减少，或者至少与实验误差相当。

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铁的绝对原子散射因子

T.巴卡里和P.苏尔蒂

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非弹性散射实验用X射线光谱仪。三、设计和性能

P.帕蒂森,P.苏尔蒂和W.韦里奇

在本系列的论文I和II中[Suortti、Pattison和Weyrich（1986）]。J.应用。克里斯特。 19，336–342，343–352]给出了弹性弯曲完美晶体的X射线光学处理。这些结果现在用于优化非弹性散射实验X射线光谱仪的设计，即用于研究康普顿散射和X射线拉曼散射。已经建造并测试了这种光谱仪。这里给出的强度数据和测试光谱为评估光谱仪性能提供了依据。使用γ-射线源和固态探测器，以及使用同步辐射源操作的晶体光谱仪。

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用于小角度散射的4m双聚焦实验室相机的布局

C.里克尔和P.苏尔蒂

采用三维相空间分析方法，对具有反射镜/单色器光学的双聚焦小角度散射相机进行了优化设计。旋转阳极发生器0.1×0.1mm焦斑的辐射在垂直方向上由椭圆Ni覆盖镜聚焦，在水平方向上由不对称切割的圆柱形弯曲Ge（111）晶体聚焦。相机的总长度约为4米。还讨论了单色器/多层光学器件的实现。

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辐射剂量和图像质量K（K）-肺边缘减影ct体内

S.斯特伦格尔,J.Keyriläinen,P.苏尔蒂,S.巴亚特,A.R.A.Sovijärvi公司和L.波拉

图像质量的辐射剂量依赖性如所示体内基于同步辐射的对比剂和非对比剂兔肺图像K（K）-边缘减法。发现理论剂量率值和测量剂量率值一致。

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