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6处罗索引文，F。
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F.卢梭。
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《水晶学报》。
(1983).
一
39
,
84-88
https://doi.org/10.107/S0108767383000148
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同步辐射加速器的极化循环练习曲，人造丝X射线衍射复合铁磁体
M.布鲁内尔
,
G.帕特拉特
,
F.de Bergevin先生
,
F.卢梭
et（等）
M.Lemonnier先生
所报道的实验基于两种现象：（1）同步辐射，当在距轨道平面十分之一毫弧度处观察时，是椭圆极化的；
（2） 铁磁或亚铁磁样品衍射的布拉格强度取决于磁化强度相对于入射光束和衍射光束的方向，与圆极化率成正比。
在LURE-DCI的光束端口D11处放置一个垂直轴X射线衍射仪，波长为1.804º。
它可以垂直移动，以便接收可变圆极化的辐射。
样品，粉末锌
0.5
铁
2.5
O（运行）
4
在水平方向上被一个每隔20秒反转一次磁场的电磁铁磁化：测量了三个布拉格峰和三个极化率下在两个方向上与磁场衍射的强度之差。
光束中心的垂直位置以及光源的宽度是由线偏振的变化决定的
与
高度；
这种偏振是通过测量两个布拉格峰获得的。
在误差范围内，其符号和绝对值与理论相符，误差约为20%。
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J.应用。
克里斯特。
(1968).
1
,
218-226
https://doi.org/10.107/S0021889868005376
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碳纤维的石墨化部分。
Etude en显微镜和微衍射电学
A.奥伯林
et（等）
F.卢梭
当加热到2000°C以上时，所有硬质碳都由三个相组成：非石墨化碳、石墨化碳和石墨（后两种仅以极少量出现）。
当热处理温度提高到3000°C时，这些相以各种方式发生变化。
在低温下，非石墨化相是由碳颗粒内部完全随机定向的小层叠碳层形成的。
在2000°以上，这些叠层开始相互重排，通过大致平行排列来生产小纤维。
可石墨化相是由锥形轧制螺旋组成的球体形成的，这些球体本身是由碳层的涡轮层堆叠组成的。
当热处理时，每个球体都会突然转变为石墨。
第三相是结晶良好的石墨，有层错和扭曲缺陷。
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J.应用。
克里斯特。
(1970).
三
,
105-110
https://doi.org/10.1107/S021889870005770
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石墨颗粒de quelques carbones durs。
Etude-en显微镜和微衍射电学
A.奥伯林
et（等）
F.卢梭
与同一作者的早期论文相比，本文给出了更完整、更一般的结果。
硬碳原子的石墨化始终是一个三相过程。
这意味着，在每一个不可石墨化的碳颗粒（基体）外，突然出现了两个新的相：石墨（片状）和可石墨化的碳（锥形轧制螺旋），其百分比取决于碳的来源及其粒度（致密样品不产生晶相）。
石墨和可石墨化相出现的温度取决于原始样品的纯度（例如，铁的存在使温度从2200°降低到2000°，甚至降低到1600°C）。
最后，随着热处理温度的升高，形成基体的小层叠碳层通过相互重排产生纤维，从而形成一些大孔。
随着石墨和可石墨化相比例的增加，这种现象变得更加明显。
这些结果改进了前一篇论文中提出的硬C原子模型，并得到了认可。
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J.应用。
克里斯特。
(1982).
15
,
509-512
https://doi.org/10.107/S0021889882012497
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记录和计算
香港
层状样品高取向粉末衍射时的棒强度
A.平面图
,
F.卢梭
,
D.Tchoubar公司
,
C.切巴
,
G.克里纳里
和
V.A.滴水
本文的目的是描述一种用经典的
θ
,2
θ
粉末测角仪。
该方法用于高取向粉末。
在计算模拟光谱时，考虑了粒子的部分取向错误。
对不同形状的取向差函数N（α）的反射强度和轮廓进行了比较。
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J.应用。
克里斯特。
(1975).
8
,
365-371
https://doi.org/10.107/S0021889875010709
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产生feuillets衍射剂的光谱分析方法
F.卢梭
et（等）
D.丘巴
以层状结构为特征的固体通常由带状或条状薄片制成。
在层状硅酸盐（例如锂云母或非锂云母）和碳纤维中观察到了这种形态。
这一贡献旨在表明，可以从粉末固体产生的X射线衍射带的轮廓中检测到细长的平面薄片。
Brindley和Méring最初开发的数值技术[
学报
克里斯特
. (1951).
4
，441-447]用于等距层，已扩展到带状或板条状基本层。
给出了板材为碳层时的应用示例。
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《水晶学报》。
(1982).
B类
38
,
2097-2098
https://doi.org/10.107/S056774082008127
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无序和有序体系的X射线衍射
作者：D.W.L.Hukins
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