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发现了21条Perret,R.引文。

搜索R.佩雷特。世界结晶学家名录

结果1到20,按名称排序:


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K(K)2CrTi(采购订单4)和Ba2MgCr(采购订单4)为立方,空格组P(P)213,属于朗贝石群,单元尺寸分别为,=9.798(3)和9.888(3。给出了粉末衍射数据。

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对具有高度择优取向的碳纤维的电子衍射研究证明了择优取向对(香港)干扰并表明所研究的特定类型碳纤维发生了部分石墨化。

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钠铬“无水明矾”,NaCr(SO4)2是单斜的,空间群C类2/。单元格尺寸为= 7.956 (3),b条= 5.112 (2),c(c)= 7. 109 (3) Å, β = 92 ° 12′ (6′). 给出了粉末衍射数据。

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镁-锡(IV)双硫酸盐,MgSn(SO4),为菱形,空间群R(右)\棒3。单位单元尺寸为= 8.922 (3) Å, α = 55 17′ (6′). 给出了粉末衍射数据。

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镁钛(IV)双硫酸盐,MgTi(SO4),为单斜,空间群,P(P)21/n个。单位单元尺寸为= 8.394 (3),b条= 3.612 (3),c(c)= 11.728 (4) Å, β = 90° 19′. 给出了粉末衍射数据。

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玻璃态C原子的微孔系统通过X射线小角度散射获得的许多结构参数进行了表征。孔径和孔形状与其他非石墨化C原子(尤其是碳纤维)中观察到的孔径和孔形状非常相似。结果表明,孔形状为针状,边缘锋利,孔结构来源于带状碳层堆叠的毡状缠结。

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综述了针孔准直、无限狭缝高度和有限狭缝高度X射线小角散射归一化的基本条件。根据这些条件讨论了玻璃碳的特性。结果表明,玻碳具有许多优点,是标准样品的最佳选择。

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修正了多重小角散射理论,并将其推广到任意对称和结构的系统。讨论了有和没有可观测主光束的多次散射的评估之间的主要差异,并给出了许多多孔材料的与有和没有可观测主光束残余的单次散射和多次散射之间的极限相关的参数值。通过对碳黑和碳纤维吸钾前后样品的研究,证明了这些方法的适用性。

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用X射线小角度和广角散射研究了聚丙烯腈基(PAN-base)I型和II型碳纤维的微观结构。评述了这一领域的最新工作,指出强生公司提出的这些类型纤维的结构模型是不够的。PAN基碳纤维的微观结构与粘胶基碳纤维基本相同。差异仅出现在微孔所占的体积分数上。

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对密度两相体系中纤维的单次和多次小角度散射理论进行了修正。Luzzati对多重散射的基本处理已应用于柱对称系统。结果表明,平行于纤维轴的“无限”狭缝的测量结果不能直接给出具体的内表面,但在具有优选方向的针孔的情况下,可以通过“无限”缝隙测量和针孔系统测量的组合来获得此信息。实验结果表明,在非常小的角度上的散射是由灯丝截面决定的多次散射。结果表明,与灯丝横截面的尺寸和形状(如灯丝的比表面)有关的参数可以从这种散射中计算出来。在较宽角度的散射基本上是一种单次散射,可以包含两个分量。主要成分是针状孔的散射,直径在10-20º范围内,长度至少为200-300º。孔隙度约为30%。针轴显示与纤维轴平行的首选方向。针轴的角度分布与石墨层的角度分布非常相似。可以观察到第二种成分,它是由石墨层平行堆叠中的密度波动产生的。对粉末纤维的研究表明,由于研磨,微观结构发生了变化。

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研究了聚丙烯腈制备的非石墨化碳的小角度散射。散射数据的评估基于小角度散射理论的最新发展。结果表明存在直径在10-30Å范围内的微孔系统。从2000到3000°C,平均孔径随热处理温度线性增加。通过绝对强度测量确定的微孔体积分数在0.17和0.25之间变化,等于或小于氦气无法进入的孔隙的体积分数。孔隙形状很可能是由石墨层平面包围的不规则多面体。可以检测到小角度散射的第二个分量,并将其从微孔的散射中分离出来。该成分是由于碳材料体积中的密度波动引起的,是由层间距的波动和给定层叠中层直径的波动产生的。

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Ruland的随机层线轮廓分析理论已应用于聚丙烯腈非石墨化C原子的热处理系列。结果表明,尺寸效应和无序效应可以分开。结果表明,在较高的温度下,晶格缺陷减少,但层的生长受到强烈抑制,因此即使在加热到3000°C后,层的平均尺寸也只有60º左右。

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