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用能量色散衍射仪测量大晶体的X射线强度。I.吸收边附近衍射强度的能量依赖性

在对称劳厄和布拉格情况下，测量了近完美砷化镓板衍射X射线的强度变化K（K）通过使用能量色散衍射仪和密封管的连续X射线，具有较小能量间隔的吸收边缘。用动力学理论计算了相应的强度变化。这些测量和计算结果显示了良好的一致性。此外，在抛光后的同一晶体上测量的布拉格外壳曲线与运动学理论计算的相应曲线吻合良好。然而，在吸收边附近的能量区域有一个微小的差异。这可能是因为用于计算的异常散射因子的值不够精确，无法解释边缘的精细结构。

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用能量色散衍射仪测量大晶体的X射线强度。二、。吸收边附近Friedel对强度及其比值的能量依赖性

T.Fukamachi公司,细野S和M.Okunuki先生

实验和理论都证实了强度比第页_小时弗里德尔对反射小时和 ${\bar{\bf h}}$ 由提供|F类_小时|²/|F类 $_{{\bar{\bfh}}$ ²对称布拉格和对称劳厄情况下的完美晶体和镶嵌晶体。测量是在接近完美的砷化镓晶体板上进行的，其能量范围接近砷K（K）吸收边采用能量色散衍射仪和连续辐射。这些结果表明，与相关理论曲线有合理的一致性。考虑了上述关系在消光效应存在时的局限性。

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用能量色散衍射仪测量大晶体的X射线强度。四、用单强度比法测定砷化镓吸收边附近的反常散射因子

T.Fukamachi公司,细野S,T.川村和M.Okunuki先生

想象中的部分（f）" (ω)通过Ga和As原子K吸收边附近的吸收能区，测量了Ga和As的每个散射因子。强度比第页₅₅₅在相同的能量区域中已经测量到555个之间的弗里德尔对反射。从这些数据来看，真实的部分（f）'(ω)以与已出版的相同的方式确定[Fukamachi&Hosoya（1975）]。《水晶学报》。A类31, 215-220]. 这个（f）'(ω)由此获得的边缘以上的值在精细结构上与根据（f）" (ω)值具有色散关系，但在边缘下方的区域中发现了一些差异。

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胸腺嘧啶1:1分子复合物的晶体结构第页-苯醌

T.樱井和M.Okunuki先生

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用能量色散衍射仪测量大晶体的X射线强度。四、 用单强度比法测定砷化镓吸收边附近的反常散射因子

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