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在北卡罗来纳州南美市发现4处引文。

结果1到4，按名称排序：

小晶体的X射线衍射

讨论了由形状函数定义边界的小晶体粒子的X射线衍射强度的一般计算方法。通常由倒数晶格点上的双和给出的强度公式被简化为单和形式，使用“随机移位处理”，该处理假设边界相对于晶格的位置随晶体的不同而随机变化。利用傅里叶定理，将强度公式转换为直接格上的一个和。虽然粒子中的电子分布已由形状函数以各种方式定义，但引入了适用于小晶体的更合理的电子密度表达式。根据新形式的电子密度导出的强度公式与迄今为止提出的其他强度公式进行了比较。

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小晶粒Debye-Scherrer线的强度分布

T.伊诺和N.南弥

精确的强度公式小时-获得了小晶粒的线轮廓，作为衍射强度的取向平均值小时Ino&Minami提供的飞机[《水晶学报》。（1979），A35, 163-170]. 虽然公式表示为包含正弦傅里叶积分的三重积分，但根据傅里叶整数的渐近展开定理，它可以相对于晶体尺寸渐近表示。因此，可以通过单积分类型的项之和来估计轮廓。第一项与威尔逊公式的类型相同，但已经表明，第二项和第三项大大提高了渐近估计的准确性，特别是对于非常小的晶体。这个小时-用渐近公式可以成功地计算任意形状的小晶体和任意晶体系统的线轮廓，该公式与威尔逊公式一样容易计算。

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小晶粒的衍射轮廓

N.南弥和T.伊诺

小晶粒的衍射轮廓是由Ino&Minami[Acta Cryst.（1979），a35, 163-170]. 得到的公式是一种由函数修改的德拜干涉函数

(对)（晶体形状函数的自卷积），并表示为晶体结构中所有原子距离矢量的和。由于向量集具有劳厄对称性（组的顺序：L（左）)，总和可以简化为对应于1的缩小范围内的总和/L（左）原始范围的

(对)已更改为 ${\bar v}$ (对)=∑^L（左）_{第页= 1}=

(R（右）_第页对)/(低压_t吨) (V（V）_t吨：晶体的体积；R（右）₁, . . . ,R（右）_L（左）：劳厄对称群元素）。一旦 $｛\bar v｝$ 函数确定后，可以系统有效地计算任何尺寸和任何晶体系统的复杂晶体的轮廓。

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具有各向异性温度因子的小晶粒衍射剖面

K.三浦,T.伊诺和N.南弥

如前所述，使用各向异性振动张量修正的原子散射因子，将具有晶格振动的小晶粒的衍射强度表示为直切点上的和β根据晶格振动的规定，不考虑热扩散散射。由于原子对的温度因子αth和βth原子是β_α+β_β，证明该因子与对应于原子对的原子距离矢量的劳厄对称具有相同的旋转对称性，对_~αβ=对_α-对_β因此，通过劳厄对称性，可以系统有效地计算具有晶格振动的微晶的强度分布，类似于没有振动的微晶体，而散射矢量上的取向平均值b条exp的[- ${\bf{\波浪线{b}}$ (β_α+β_β)b条+ 2πib、。对_αβ]是必需的，而不是exp（2πib。对_αβ). 平均值的二重积分可以相对于对_αβ到傅里叶积分理论的第三项。得出的结论是：（1）第一项对应于詹姆斯推导的公式[物理学。Z.公司。(1932).33，737-754]，并且仅当振动张量为各向同性时给出正确值；（2）需要第二项和第三项来校正张量的各向异性。

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