一维反相畴结构。一、结构分类和Patterson方法在层序确定中的应用

具有失步矢量的一维反相畴结构u个=========================================================(一+b条)/2分为以下三类：（1）复杂的台阶外结构，（2）复杂的APD公司（反相畴）结构，（3）简单APD公司结构。这些结构的特点是使用了与Zhdanov符号相似的符号。导出了一些典型情况下的强度公式。Patterson方法的应用在所采用的符号和通过幺正强度的傅里叶余弦变换获得的量之间给出了一些有用的关系。因为这个量是一组整数中的任意一个(P（P）²- 4qP（质量计划）) (P（P）：期间，q个：integer），即使观测到的强度不够准确，也可以获得正确的层序列。给出了一些理想情况和实际情况的应用。

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一维反相畴结构。二、。改进Fujiwara的半周期非整数值结构分析方法，sub>M

J.卡基诺基和T.Minagawa公司

具有失步矢量的一维反相畴结构u个=========================================================(一+b条)/2有时有半个非整数值周期。藤原将这种结构解释为一种无序结构（统计集合），它偏离了他用阶跃函数定义的标准结构。本文指出，标准结构超晶格反射的幺正强度是以比藤原给出的更简单的形式获得的。通过使用此强度公式，我们验证了以下事实：我-指数，v（v）以及-v（v），非常强，而其他的非常弱，因此我们显然可以从最强的一对中获得半个周期的非积分值。统计汇编，即用一个易于理解的模型解释了藤原提出的无序结构，得到了相应强度公式的一个简单形式，这表明除了这对以外的强度， ${\bar I}$ _v（v）和 ${\bar I_{v}}$ ，几乎消失。这一事实意味着非积分半周期， $\~米$ ，可以从对应于 $｛\bar I｝$ _v（v）和 ${\bar I_{v}}$ 附录中对阶跃函数的傅里叶展开进行了一些重要说明。

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一维反相畴结构。三、对具有半周期非整数值的结构的另一种解释，sub>M

T.Minagawa公司

半期的非整数值， $\~百万$ (M（M）< $\~百万$ <M（M）+ 1,M（M）：整数），正如在一维反相畴结构中实验发现的那样，是由两种厚度为M（M）和M（M）+1层。利用Kakinoki和Komura给出的一维无序晶体的一般衍射理论计算无序结构的衍射强度[《水晶学报》。(1965),19, 137]. 利用该模型计算半周期的非整数值， $\~百万$ ，可以解释为由于两个峰值之间的偏移，一个是由于具有半周期的简单APD（反相畴）结构，M（M）另一个是另一个简单的半周期APD结构，M（M）+ 1. 没有必要像藤原幸男的模型中所要求的那样考虑非常大的周期值[藤原幸女，《物理学杂志》。Soc.日本(1957),12，7]，这是假设一个无序结构，偏离了由阶跃函数定义的标准结构。

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PbI的常见多型₂在低温和高温下H（H）-12R（右）转型

T.南川

PbI公司₂通过X射线衍射研究了在凝胶中生长和从蒸汽中生长的单晶。类型2的结构分析H（H）带有空间组P（P） ${\bar 3}$ 米我透露z（z）I离子的坐标为0.268，铅离子在其自身层中的热振动比垂直于该层的热振动小得多。从类型2频率的依赖性H（H）和12R（右）[13]_三关于晶体生长的温度，已经表明类型2H（H）是室温下最常见的类型和类型12R（右）[13]_三高温下最常见的类型。关于2的观察H（H）-12R（右）退火转化表明这种转化是可逆的。

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CdI中菱形多型体的结构₂晶体

T.Minagawa公司

一种新的多型18R（右）[1212]_三带有空间组R（右） ${\bar 3}$ 米已发现1个。当每个菱形多型体的层序，无风险到目前为止，已报道的被分为三个相等的部分，它们被发现具有与常见多型4相同的层序列H（H）, 6H（H）, 8H（H）, 10H（H）或14H（H）考虑了一种层滑过程，在该过程中，可以从六角形多型体生成菱面体多型体。

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故障4的分析H（H）CdI的结构₂

T.南川

A出现故障4H（H）CdI的结构₂给出了由尖锐斑点和漫反射条纹组成的衍射图案。通过假设尖锐的斑点来自“平均结构”，而漫反射条纹来自一维无序，从而解决了该结构。

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X射线衍射研究从2H（H）至4H（H）以CdI为单位₂晶体

T.Minagawa公司

结构变化，2H（H）→ 出现故障2H（H）→ 出现故障4H（H）→ 4H（H），单位：CdI₂通过X射线衍射研究了由连续热处理引起的晶体。出现故障的2H（H）和故障4H（H）这些结构给出了由尖锐斑点和漫反射条纹组成的衍射图案，并假设尖锐斑点来自平均结构，漫反射条纹来自层的堆叠无序。结果表明：（1）每个故障2H（H）和故障4H（H）结构在一定的加热温度范围内保持不变，（2）当两种层，五和五′，堆叠在断裂构造中，少量五'层后面总是跟着大量五层。

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PbI中的五种新多型和多型变化₂

T.Minagawa公司

五个新PbI₂多型，8H（H）(1232), 10H（H）(11112112), 10H（H）(112222), 22H（H）[11(22)₅]和30R（右）[111313]_三，通过X射线衍射方法求解。在多型性改变上发现(一)第2个H（H）在130°C加热时，多型变为各种多型，其中大多数进一步变为12R（右）[13]_三在260°C下加热；(b条)多型4H（H），出现故障4H（H）, 14H（H）, 22H（H）, 26H（H）和30R（右）层结构类似于12层R（右）[13]_三在高温下相当稳定；(c（c）)第2个H（H）-30R（右）[111313]_三转变是可逆的。

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(2E类,2′E类)-1,1′-（[1,1′-联苯基]-4,4′-二基）双[3-（二甲酰氨基）-2-丙-1-酮]

T.Minagawa公司和M.Sadakiyo先生

π共轭平面标题分子通过C-H组装

π相邻分子之间的相互作用，导致沿c（c）-轴。

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一维反相畴结构。二、。改进Fujiwara的半周期非整数值结构分析方法，sub>M

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PbI的常见多型₂在低温和高温下H（H）-12R（右）转型

CdI中菱形多型体的结构₂晶体

故障4的分析H（H）CdI的结构₂

X射线衍射研究从2H（H）至4H（H）以CdI为单位₂晶体

PbI中的五种新多型和多型变化₂

(2E类,2′E类)-1,1′-（[1,1′-联苯基]-4,4′-二基）双[3-（二甲酰氨基）-2-丙-1-酮]

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