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为Kurki-Soonio，K发现17处引文。

搜索Kurki-Soonio，K。世界结晶学家名录

结果1至17，按名称排序：

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三氯化铯铅CsPbCl核涂抹功能的多极分析_三

M.Ahtee先生,K.库尔基·索尼奥,A.瓦瓦塞尔卡,A.W.休厄特,J.原田和S.Hirotsu公司

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立方ND中分子取向的测定₄否_三通过多极分析

M.Ahtee先生,K.库尔基·索尼奥,B.W.卢卡斯和A.W.休厄特

Rietveld轮廓细化方法在立方ND中子粉末衍射数据中的应用₄否_三无法区分Shinnaka提出的两种最佳定位模型[物理学杂志。Soc.Jpn公司(1959),14，1073-1083]用于刚性NO^-_三.对核涂抹函数的直接多极分析产生了一个具有值的模型B类₊=11.5和B类_{_}= 14.3 Å²对于分子Debye-Waller因子和0.99和1.23 Au，对于具有附加四阶多极系数的N-D和N-O键长度，以描述与分子自由旋转的偏差。四阶多极分量非常重要。它们支持刚性ND的两个等效方向模型⁺₄振动振幅四面体(θ²)^1/2= 13.0°. 而NO的四阶多极系数^-_三很好地代表了实验信息，其值不能用任何NO的刚性模型来解释^-_三但仅通过八面体统计配位。这排除了八向模型，并稍微优先于十二向模型。

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詹姆斯·纽宁顿·金（James Newington King），1937-1993年

D.W.J.克鲁克申克和K.库尔基·索尼奥

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定向分布的对称多极分析

卡拉先生和K.库尔基·索尼奥

从多极展开的角度，对位置对称性和体对称性对振动分子取向分布的约束进行了严格处理。站点对称动态多极展开的径向密度是相同多极阶的体对称静态多极展开径向密度的线性组合。从静态径向密度到动态径向密度的转换是通过平动矩阵传递的，平动矩阵可以作为参数包含在结构因子模型中。矩阵元素与分子的旋转动力学有关。它们是通过实Wigner函数的位置和体对称化获得的定向分布的膨胀系数。这两种对称化都简化为根据简单的索引规则从通用基础中选择术语。密度函数类型的独立性和傅里叶不变性使得这种形式在中子和X射线衍射联合研究中很有用。

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结构振幅的场地对称表达式

K.库尔基·索尼奥

如果表达式中包含原子位置对称性，则可以清楚地看到基于球形原子的传统结构-因子形式主义的不足。萤石、铜矿、氮化铁和高碳磷结构是传统表达式失效的重要例子。

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固体的量子化学：四面体半导体中的化学键和能带作者：A.Levin

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NH原子核分布的中子衍射研究₄氯

K.库尔基·索尼奥,梅里萨罗先生,A.瓦瓦塞尔卡和F.K.拉森

NH单晶对1.070μ中子布拉格反射的积分强度₄在295 K下测量了Cl。对实验数据进行了消光校正。在直接计算核涂抹函数特性的基础上，对数据进行了分析。结果表明，氯离子和铵离子作为一个整体的运动可以用谐波模型描述，其值在实验精度范围内B类_ = 1.90 ± 0.08 Å²和B类₊= 2.00 ± 0.08 Å²氯和铵离子的Debye-Waller因子。描述铵离子振动的参数值和值第页₀根据铵离子的径向散射振幅确定N-H键长度=1.050±0.005μl。径向核密度表明氢原子的径向振动具有均方振幅Δ²= 0.006 ± 0.001 Å²。

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关于X射线衍射数据中原子形变的信息

K.库尔基·索尼奥

通过模型计算，研究了X射线衍射获得的晶体原子形状信息。原子的电子密度被视为与晶体对称性相适应的谐振子波函数的傅里叶不变量展开。项的可观测性的确定极限由sin中的实验截止值设定θ/λ以及原子的体积。因此，在电子密度或原子因子中都看不到小于临界尺寸的细节。实验误差导致原子因子而非电子密度显示出明显的变形。在模型晶体中研究终止效应：插入变形并分析截断的结构振幅集。这里用级数表示径向系数 $\rho_l$ ,（f）_我在调和展开式∑中 $\rho_l$ (第页)_我K（K）(θ,φ)和∑（f）_我(b条)K（K）_我(θ,φ)对于球体的电子密度和散射因子。径向散射因子可以很好地再现到倒数向量的截止值，而径向密度的合理表示只能通过长序列来实现。终端不会明显混合具有不同角度行为的组件。相邻原子的合理贡献对径向散射因子或密度没有重大影响。因此，这些因素（f）_我对于稍微“太大”的球体计算，将导致根据变形原子对电子分布的正确解释。

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用非球形原子分析氯化锶粉末在300K和80K下的X射线结构因子

M.V.林考霍,E.Rantavuori,U.Korhonen公司,K.库尔基·索尼奥和A.鲁斯卡南

氯化锶的X射线结构因子₂用铜测量粉末Kα在300和80°K下辐射25次反射，包括萤石结构中符合关系的微弱反射小时+k个+我= 2(2n个+ 1). 通过将强度与NaCl样品测量的强度进行比较，确定绝对标度。测量的结构因子和计算的结构因子之间的总体一致性良好。德拜-沃勒系数为B类_高级= 1.30 ± 0.05,B类_C1类= 1.47 ± 0.05 Å²在300°K和B类_高级= 0.42 ± 0.05,B类_C1类= 0.50 ± 0.05 Å²温度为80°K。对于单位-细胞边缘的长度，分别在300和80°K下获得了6.9783±0.0004和6.9442±0.0004 Au的值。基于球谐展开的分析表明，阳离子和阴离子周围的电子分布几乎是球对称的。Cl中四面体变形的一些痕迹⁻然而，似乎存在。

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MgF中电荷分布的X射线研究₂

J.P.维达尔,G.维达尔·瓦拉特,M.高尔蒂埃和K.库尔基·索尼奥

MgF的X射线结构因子₂由单晶衍射强度的精确测量得出。根据以离子位为中心的多极展开分析了晶体电荷密度。在差分级数计算中，使用Vidal-Valat、Vidal、Zeyen和Kurki-Soonio中子衍射研究中获得的各向异性Debye-Waller因子，可以实现电子变形和动态变形的分离[《水晶学报》。（1979），B35, 1584-1590]. 发现电荷密度由定义明确的局部镁组成²⁺离子和稍大且更弥散的F^-含0.50个电子的离子在单胞中分布更广。除了氟的消失偶极矩外，电子起源的非球面形变在四阶以下都很显著。这些变形通过破坏紧邻环境的对称性和降低镁的所有八面体键方向上的电荷密度来强调晶体的离子性质²⁺降到典型的离子值。

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MgO、CaO、SrO和BaO中原子电荷密度的X射线研究

G.维达尔·维拉特,J.P.维达尔和K.库尔基·索尼奥

在293K温度下测量了单晶中CaO、SrO和BaO的精确X射线结构因子，并与Sanger的数据进行了分析[《水晶学报》。（1969），A25，694-702]。与原子叠加模型相比，氧离子受到平均压缩和四阶三次谐波型变形，在周围区域产生较低的平均电荷密度，电荷从[111]方向转移到[100]方向。这些特征随着阳离子原子序数的增加而增强。镁和钙的展宽较弱。大约有九个电子位于氧气位置附近。O的第十个电子^2-分布更广。阳离子的电子数与Mg最接近⁺，加利福尼亚州²⁺，高级²⁺和Ba²⁺结果表明，随着阳离子原子序数的增加，离子特征占主导地位，离子度增加。

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氟化镁单晶的中子衍射研究

G.维达尔·瓦拉特,J.-P.维达尔,C.M.E.Zeyen先生和K.库尔基·索尼奥

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二氟化镁晶体中的原子振动

G.维达尔·瓦拉特,J.-P.维达尔,C.M.E.Zeyen先生和K.库尔基·索尼奥

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BeO X射线衍射数据的多极分析

G.维达尔·瓦拉特,J.P.维达尔,K.库尔基·索尼奥和R.Kurki-Soonio先生

测量了一个纤锌矿结构的BeO单晶的X射线衍射强度，该晶体经过特殊处理以降低消光效应。初步的最小二乘法精化得到了绝对尺度上的实验结构因子，并对消光和反常色散进行了校正，还得到了一个参考模型Be²⁺O（运行）^2-带位置参数z（z）=0.3778（4）和各向异性Debye-Waller因子，对应于具有球平均值的原子均方位移(u个²)=0.0045（3）和0.00353（1）奥²和细长(u个²_三) - (u个²)=0.0008（4）和0.00005（9）奥²对于Be²⁺和O^2-分别是。剩余差额F类_o个-F类_c（c）（这些实验结构因素和参考模型的结构因素）根据站点对称多极展开进行了分析。的阶段F类_o个考虑到发现的重要多极分量的影响，对其进行了迭代优化。Be的贡献²⁺离子被减去，以便研究氧晶格。三阶、四阶和六阶的重要多极分量表明，BeO中的氧形成键合六角O^2-飞机。它们建立起向稳定的Be强烈弯曲的扩散O-O桥²⁺平面上方的离子。The Be公司²⁺离子表现出拉伸的四极油样变形，表明它们在O之间建立的键具有共价性^2-飞机。有一些证据表明原子振动不和谐，特别是在六角形轴方向。

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电荷密度和物理性质的多极分析：碱土氧化物

G.维达尔·瓦拉特,J.-P.维达尔,K.库尔基·索尼奥和R.Kurki-Soonio先生

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BeO上X射线衍射数据的多极分析。勘误表

G.维达尔·维拉特,J.-P.维达尔,K.库尔基·索尼奥和R.Kurki-Soonio先生

感谢Vidal-Valat、Vidal、Kurki-Soonio和E.-F.Bertaut教授的论文中的一个印刷错误引起我们的注意Kurki-Suonio[《水晶学报》。（1987），A43，540-550]已更正。在图1中，值2.7823º应为2.7283º。

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晶体电荷密度Born-Oppenheimer近似破裂的证据⁷锂H/D

G.维达尔·瓦拉特,J.-P.维达尔,K.库尔基·索尼奥和R.Kurki-Soonio先生

根据多极径向密度分析了在三种不同温度下测量的LiH和LiD的精确X射线衍射数据，寻找关于键合性质的唯象指示。原子位置周围的平均球形电荷密度显示了离子晶体的典型特征。与叠加的自由离子相比，中心峰略微收缩。李先生⁺然而，峰值包含少量但显著过量的电子，而H^-/D类^-峰值低且弥散。锂⁺是球形的，其Debye Waller参数与Vidal和Vidal-Valat获得的中子衍射值一致[《水晶学报》。（1986），B42, 131-137]. 这表明，在实验精度范围内，Li⁺是刚性的。氢中的非球形多极子明显强于氘衍生物中的多极子。它们沿（100）方向累积电荷，从现象学上表明H-H和D-D与Li键的“长距离共价”⁺离子嵌入中间，但对共价性没有贡献。LiH中负离子的电荷分布与LiD中负离子电荷分布的显著偏差表明，由于振动和电子态的耦合，Born-Oppenheimer近似被破坏，这在LiH中更为强烈。这是通过X射线衍射可以看到这种击穿的第一种情况，可能也是唯一可能的情况。

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