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《水晶学报》。
(1989).
B类
45
,
26日至34日
https://doi.org/10.107/S0108768188010493
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K中正常模式凝聚的结构和热依赖性
2
TeBr公司
6
S.C.亚伯拉罕斯
,
J.伊林格
和
P.马什
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《水晶学报》。
(2003).
B类
59
,
557-574
https://doi.org/10.107/S0108768103011509
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Pb中五个相位和四个跃迁的结构-性能相关性
5
铝
三
F类
19
S.C.亚伯拉罕
,
J.拉维兹
,
H.里特
和
J.伊林格
热量和介电性能与Pb形成的五个相中每一相的结构相关
5
铝
三
F类
19
最大原子位移范围从最低温度时的1.21(6)Au到最高温度时的0.7(4)Au。
介绍3
d日
电子进入晶格会扰乱稳定三个中间相的平衡。
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《水晶学报》。
(2005).
一个
61
,
c322号
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电子掺杂锰氧化物中铁或镓取代锰
U.阿曼
,
C.里特
和
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《水晶学报》。
(1984).
一个
40
,
131元
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Ni(NH)中的结构相变
三
)
6
氯
2
A.软管
和
J.伊林格
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J.应用。
克里斯特。
(1995).
28
,
618-619
https://doi.org/10.107/S0021889895005711
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20度以上自由度轮廓细化中拟合优度的定量测量
J.伊林格
新型质量指示器
N个
σ
显示了与自由度ν无关的最小二乘优化结果的显著性水平。
对于所有ν>20|
N个
σ
|<3表示数据、权重和模型的一致性。
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《水晶学报》。
(1980).
一个
36
,
89-96
https://doi.org/10.107/S0567739480000150
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K高温相的X射线研究
2
氯化锡
6
J.伊林格
在室温下,X射线单晶照片的背景沿线条显示出漫反射条纹
Δ
从
Γ
到
X(X)
以及方向上不太尖锐的扩散区域
Σ
条纹是用软旋转声子来解释的
一个
2
(
Δ
)对应于平面内八面体的同相旋转。
氯离子因振动而产生的位移在不同的福里埃图中确定。
第二个漫反射系统由横向声学模式解释
B类
1
(
Σ
).
平面内八面体的同相旋转使静电能最小化,与相邻平面内旋转的相位无关。
在模型中,Cl和K离子之间的排斥参数决定了空间群
P(P)
4/
跨国公司
,由于
一个
2
克
(
X(X)
)凝聚或正交
并行查询进程
由于第二个旋转模式冷凝,在能量上是有利的。
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J.应用。
克里斯特。
(1994).
27
,
1063-1065
https://doi.org/10.107/S0021889894004322
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一种新型单色器外壳,从X射线源到样品的光束路径完全屏蔽
J.伊林格
和
K.Röttger公司
约翰逊弯曲单色器晶体的新型单色器外壳是一个完全屏蔽的三轴欧拉摇篮,位于
xy公司
-翻译单元。
带有可移动悬挂装置的伸缩式光束导轨可与X射线源、监视器和衍射仪进行防辐射连接。
带刻度的千分尺螺钉控制平移和两个欧拉角,
χ
,
φ
,第三个,
ω
,是远程控制的。
为了节省辐射,可以在玻璃窗后面的可拆卸荧光屏插件上观察到Ge 111反射,这便于随时检查可再现的调整
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J.应用。
克里斯特。
(1993).
26
,
135-137
https://doi.org/10.107/S0021889892009269
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具有样品旋转和样品室控制气体气氛的同步辐射粉末衍射用低温箱
J.伊林格
和
A.库斯特
8用低温恒温器<
T型
这里提出的<300 K,基于闭式循环低温发动机,通过使用在开放的氦气环境中工作的冷样品旋转器进行热接触,优化了样品的粉末粒度统计。
适用于布拉格-布伦塔诺型衍射几何形状的冷却级紧凑设计提供了一个大的开放间隔,0<2
Θ
衍射角<180°。
各种各样的样品支架允许在可变取向的低温下使用平面粉末样品和薄膜进行测量。
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J.应用。
克里斯特。
(1988).
21
,
972-974
https://doi.org/10.107/S0021889888009215
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同步辐射X射线衍射法测定运动物体的应变
J.伊林格
,
T.Wroblewski先生
,
A.库斯特
和
J.K.迈赫勒
提出了一种测定运动物体应变的新方法。
它是基于平行光束几何中的X射线衍射。
此几何图形不受采样位置错误的影响。
因此,也可以研究移动的物体。
对涡轮泵转子叶片在旋转过程中的可行性进行了研究。
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J.应用。
克里斯特。
(2002).
35
,
143
https://doi.org/10.107/S0021889801019811
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沃尔夫拉姆·普兰德(1935-2001)
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《水晶学报》。
(1984).
一个
40
,
C412型
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用于12~700K结构研究的双计数器X射线吉尼尔衍射仪
J.伊林格
和
W.Appel公司
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(1984).
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40
,
144元
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反氟石及相关结构中四方到单斜相变的软模和弹性应变
J.伊林格
和
S.C.亚伯拉罕斯
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(1987).
一个
43
,
109元
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反铁磁铬中的三阶应变波
J.伊林格
,
K.Knorr公司
,
W.库格勒
,
J.麦奇勒
,
A.H.米尔豪斯
,
A.佩特科夫
,
W.Prandl公司
和
J.莱因哈特
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(1981).
一个
37
,
C283型
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铷的X射线吉尼亚粉末轮廓细化
2
氟化钠
6
在17 K时
J.伊林格
和
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(1996).
一个
52
,
C61型
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使用对称调整函数根据粉末数据确定结构:
SIMREF22型
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J.应用。
克里斯特。
(1982).
15
,
1-4
https://doi.org/10.107/S0021889882011261
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自动低温吉尼尔X射线衍射仪和相机
J.伊林格
已经构建了一种机构,该机构能够使用闭式循环冰箱将Guinier衍射仪的旋转样品冷却至12.5K。
该仪器在低背景下精确测量强度,并提供高分辨率。
记录可以采用对称或非对称的反反射或透射几何结构。
光学狭缝系统可以轻松调整焦距。
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(1987).
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43
,
C235型
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同步加速器和超导体BaPb中子粉末数据的联合精炼
0.75
Bi公司
0.25
O(运行)
三
J.K.迈赫勒
,
J.P.伊林格
,
W.Prandl公司
,
T.Wroblewski先生
和
A.W.休厄特
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J.应用。
克里斯特。
(1988).
21
,
22日至28日
https://doi.org/10.107/S0021889887008331
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中子、同步加速器和X射线粉末衍射图样的同时结构精细化
J.K.迈赫勒
,
J.伊林格
和
W.Prandl公司
基于Rietveld方法,开发了一种同时分析多个粉末衍射数据的技术。
将中子、同步加速器或X射线粉末衍射仪在给定温度下采集的一个样品的计数率与计数统计数据给出的权重结合到一个单独的数据集。
该结构通过一个参数字段(包含一个结构模型和每个方法和数据集的各个零点、比例因子和FWHM参数)从该数据集进行细化。
给出了残差的一个新定义。
计算所有数据集和单个数据集的残差和良好度值。
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(2005).
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61
,
160立方厘米
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通过标准缩放改进自动相位分析
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克里斯特。
(1994).
27
,
362-368
https://doi.org/10.107/S0021889893011045
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Pb中的相变
5
(铬
1−
x个
铝
x个
)F类
19
系统
J.拉维兹
,
V.安德里亚曼皮亚纳
,
A.西蒙
,
拉巴德尔
,
J.伊林格
和
S.C.亚伯拉罕斯
铅
5
(铬
1 −
x个
铝
x个
)
三
F类
19
该系统分为四个阶段。
铁电IV相,点组4
毫米
,加热到顺电相I,点群4时发生一级转变/
米
,在成分范围0≤
x个
≲ 0.80.
居里温度与
x个
在这个范围内,从555 K
x个
=0至365 K
x个
= 0.80.
IV相转变为0.80≲范围内的单斜II相
x个
在较高温度下经历二阶转变至相位I之前,一阶转变为0.88。在0.88范围内
x个
≲1,第四阶段最初在加热时转换为第三阶段,点组4/
米
,处于一级过渡;
在较高温度下,该相在另一个一级转变中转变为第二相;
在更高的温度下,它以二阶转变转变为I相。
多相形成
x个
≲0.80是与Al的小尺寸有关的结构不稳定性的结果
3+
阳离子与6(
服务提供商
)
2
铅的电子孤对
2+
和剩余的3
d日
Cr-原子位置的电子自旋矩,因为它越来越多地被铝取代。
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