分子和晶体特性E类-1,2-双（3-甲氧基-2-噻吩基）乙烯：晶体中的静态无序

F.布洛克休斯,C.M.L.范德维尔德,S.T.梅斯,C.佩滕,H.J.盖斯,C.范阿尔塞诺伊和A.T.H.伦斯特拉

晶体结构中的静态无序E类-描述了1,2-双（3-甲氧基-2-噻吩基）乙烯，并将其归因于该化合物的高能构象。

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n个（O）氢键和π（CO）

π相互作用。

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C的不同相和晶体结构₄英国₄S和C₄英国₄硒是根据溴原子的紧密堆积来解释的。

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A.T.H.伦斯特拉,H.J.盖斯和S.K.Tylik公司

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衍射仪原始数据的解释

A.T.H.伦斯特拉,H.J.盖斯和F.Vanhouteghem

统计分析表明，X射线背景严格遵循计数统计分布，前提是测量是在真正固定的时间条件下进行的θ)/λ区间。确保这一点的操作程序并不简单。首先，Enraf–Nonius CAD-4衍射仪的设计使得在不同布拉格角下以恒定扫描速度进行的测量可能具有不同的测量时间。未能对此进行纠正，主要导致数据方差增加。第二，使用快速预扫描，然后在适当情况下使用较慢的主扫描，会导致预扫描数据偏向于过高估计背景值和低估原始强度。从数据中提取X射线背景的平均值和方差的无偏估计所需的努力是值得的。它可以使净强度的标准偏差降低一个数量级。这反过来意味着可以可靠地估计出更多的弱反射强度，因此值得将其包括在结构测定中。这显然会提高模型精度。给出了一个例子。建议改变测量程序，这将提高标准背景-峰值-背景程序的效率。

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函数概率密度的一阶矩和二阶矩R（右）= Σ_H（H） E类_o（o）²E类_c（c）²被评估为n个-原子模型包括我正确且n个-我错误放置的原子N个-原子结构。公式对空间组有效P（P）1和P（P） ${\bar 1}$ ，并描述了模型大小以及数据截断的影响。引入平均结构的概念可以得出与结构相关的关于乘积函数分辨力行为的结论R（右）在循环搜索中。信号（型号为我=n个)在随机噪音中更加突出（具有我=0）从数据集中删除低于特定阈值的强度时。结果与模拟实验和实际结构进行了验证。

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分子和晶体特性E类-1,2-双（3-甲氧基-2-噻吩基）乙烯：晶体中的静态无序

双（环戊二烯基）双(米-甲氧基苯甲酰基）钛（IV）

1-甲基吡咯-2,5-二甲醛

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