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弗雷，F。

搜索弗雷（F.Frey）。世界结晶学家名录

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X射线和中子调查P（P） $\上划线{1}$ -我 $\上划线{1}$ 纯钙长石中的转变

W.阿德哈特,F.弗雷和H.贾戈津斯基

尖锐和扩散的温度依赖性c（c）和d日通过X射线和中子测量研究了纯钙长石在室温至700 K范围内的反射。在513±4 K时，发生了完全、可逆和连续的相变P（P） $｛\bar 1｝$ -我 ${\bar 1}$ 可以观察到。此时漫反射散射达到最大值。它沿b条*和(一个*-b条*)指示。所有实验结果以及反相畴结构的形成都可以用一个简单的动力学模型来解释。

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X射线和中子调查P（P） $\上划线{1}$ -我 $\上划线{1}$ 钠长石含量低的钙长石中的过渡

W.Adlhart公司,F.弗雷和H.贾戈津斯基

使用三个不同的钠长石浓度为2.5%的样品和一个钠长石含量为4.5%的样品来研究c（c）和d日X射线和中子在143至570 K温度范围内的反射。至于An₁₀₀相变P（P） ${\bar 1}$ -我 ${\bar 1}$ 是完全可逆的，但与An相反₁₀₀无法确定明确的过渡点。此外，相变的温度范围被转移到较低的温度。随着钠长石浓度的增加，明确的相变特征消失。温度依赖性c（c）和d日扩散散射贡献的强度和各向异性与An的相似₁₀₀; 因此，它们可以追溯到相同的动力学起源。反相畴界对谱线轮廓的额外影响c（c）和d日讨论了反射。

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未掺杂氧化锆四方到单斜相变的中子粉末研究

H.博伊森,F.弗雷和T.沃格特

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铌酸锂中的缺陷结构和无序

H.博伊森,F.弗雷和N.佐托夫

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NiTiO中O/D相变的序参量耦合_三

H.博伊森,F.弗雷和M.勒奇

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尿素包合物OC（NH）的无序晶体结构₂)₂+中国_2n个+2

R.福斯特,H.贾戈津斯基,H.博伊森和F.弗雷

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尿素包合物OC（NH）的扩散散射和无序₂)₂+C类_n个H（H）_2n个+2

R.福斯特,H.贾戈津斯基,H.博伊森和F.弗雷

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脲烷包合物中的中子和X射线散射和相变

R.福斯特,H.贾戈津斯基,H.博伊森和F.弗雷

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未掺杂氧化锆中单斜到四方相变的中子粉末研究

F.弗雷,H.博伊森和T.沃格特

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无序晶体的漫射散射

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钴的无序和相变

F.弗雷和H.博伊森

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钴单晶中的无序

F.弗雷和H.博伊森

利用弹性中子散射研究了纯单晶钴的两个同素异形同素异相中的无序现象，以分离体效应和表面效应，并消除扩散非弹性贡献。沿10的强度变化我根据Jagodzinski的无序理论定量分析了在不同温度下测得的。h.c.p.相无序度的数值低于之前报道的粉末样品的数值，并且在接近转变温度时几乎不受影响。f.c.c.相总是有序的（低于和高于过渡）。然而，在h.c.p和f.c.c.改性中，f.c.c和h.c.p.前体体系的温度行为分别是不同的。讨论了无序与马氏体h.c.p.-f.c.c.相变之间的联系。

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Eine Präzisionshalterung füRöntgen monoculatoren hoher Auflösung女士

F.弗雷,K·L·韦纳und（单位）K.H.Wiechers公司

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Fokussierende Röntgen monoculatoren aus Silizium-und Germaniumeinkristallen公司

F.弗雷und（单位）K.-L.韦纳

硅和锗单晶（弯曲和研磨）可用作聚焦X射线单色器，取得了巨大成功。与通常使用的石英晶体的镶嵌行为相反，对于硅和锗这两种近乎完美的晶体来说，衍射动力学理论是成立的。将考虑全晶体单色器的性能。一些硅锗单色器原型的实验（含铜K（K）α₁辐射）显示了这些新型单色器的优势。

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十方Al-Co-Ni相8A超结构的温度依赖性

F.弗雷,E.韦德纳,K.赫拉迪尔,M.de Boissieu先生,A.勒图布隆和G.麦金太尔

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非化学计量氧化物中的无序：ZrO₂，氧化铈₂，铌酸锂_三

F.弗雷和H.博伊森

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温度高达1000°C十方准晶的X射线和中子散射

F.弗雷,E.韦德纳,K.H半径和M.de Boissieu先生

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亮氨酸的相变与有序化

T.Grögel公司,H.博伊森和F.弗雷

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四束流情况：α-石英的中子测量

H.贾戈津斯基,N.塞米奥斯基纳,H.博伊森和F.弗雷

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氧化锆单晶在高温和同时施加电场下的缺陷结构和漫散射

H.卡勒特,F.弗雷,H.博伊森和K.拉斯克

煅烧和氧化钇稳定的氧化锆在高温和外加电场下表现出不同的有序行为。仅在CaO-ZrO中₂是由增强离子运动支持的微域之间的排序过程。

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