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为Forster,E.找到了12条引文。

搜索E.福斯特。世界结晶学家名录

结果1到12,按名称排序:


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采用大角度反射X射线光学器件和飞秒等离子体X射线源实现了会聚束单色X射线衍射。

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基于格林函数(点源)理论,发展了晶体的含时X射线布拉格衍射理论。考虑了入射辐射在时间和空间上部分相干的一般情况。描述了超短时间入射脉冲撞击晶体表面时衍射辐射的延迟效应。所讨论的问题与晶体中原子核对同步辐射共振散射的时间延迟效应密切相关。研究发现,对于入射波是平面波(或是平面波的非相干叠加)且含时脉冲在时间上是伪δ函数的情况,瞬时晶体反射率是一个光滑的时间函数,并趋向于根据传统的动力学-运动学X射线衍射理论计算的积分反射率对应的值。如果入射X射线脉冲轮廓在时间和空间上都是伪6函数,则在横向宽度X射线束的常规布拉格衍射条件下,时间晶体响应与衍射强度的空间分布具有相同的函数依赖性<t吨o(o)c(c),其中时间延迟t吨o(o)等于∧/2πc和(μo(o)C类)−1在晶体内动态和运动X射线散射的情况下,分别(∧是X射线消光长度,μo(o)是线性吸收系数c(c)是真空中的光速)。

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各向异性弹性理论被应用于X射线光学中广泛应用的一维和二维弯曲晶体的计算。导出了弯曲晶体X射线布拉格衍射过程中位移矢量的表达式。推导中考虑了受纯弯曲的晶体板的各向异性弹性效应。对于圆柱形、球形和环形弯曲晶体几何形状,获得了沿晶体表面与布拉格角的角偏差表达式。讨论了晶体曲率半径与晶体柔度张量之间的关系。结果表明,对于给定的晶体,反弹性曲率效应的发生直接取决于晶体的取向。使用(200)、(111)和(220)取向的弯曲硅晶体板来说明各向异性弹性效应对晶体表面衍射区域形状的影响。

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获得各向异性弹性校正,以评估弯曲硅[取向(111)]和石英[取向(11.0)和(10)]的反射效率和X射线驻波图案。1)].

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铜的单晶和双晶光谱仪测量在选择了最佳的测量程序和参数后,进行了倍增。这些包括X射线管布置、水平和垂直发散以及慢发散的影响θλ反射曲线的依赖性。仪器功能对测量强度分布的影响最小。测量的强度分布可以通过仪器函数和谱线的卷积来近似,其中包含两个附加项。本征谱线由洛伦兹函数拟合,因此由12个参数描述。不同测量程序的结果与其他作者的结果吻合良好。讨论了明显的差异。

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Härtwig、Hölzer、Wolf和Förster在论文中的两个错误[J.应用。克里斯特。(1993),26,539–548]已更正。在第540页,方程式(1)后的第五行应为`δ1,δ2κ分别是晶体和准直器的小倾斜。在参考文献列表中,对威尔逊(1958年)的引用应为威尔逊,A.J.C.(1958)。程序。物理学。伦敦足球协会,72, 924–925.

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提出了畸变晶体X射线动态衍射理论的一种新方法。该理论允许使用两个畸变波的简单方法,对非理想晶体的布拉格峰之间进行动态衍射模拟。

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利用强激光脉冲的飞秒时间分辨X射线衍射实验研究了Langmuir–Blodgett(LB)薄膜和TlAP晶体中的超快原子无序现象。

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利用Takagi-Taupin弯曲半径、波长、晶体厚度和布拉格角依赖性理论计算了弯曲晶体的反射曲线。弯曲晶体的反射特性是在弯曲半径低至90mm时测量的。通常,为了测量大弯曲半径晶体的摇摆曲线,双晶衍射仪被用于平行位置(n个, -n个). 提出了一种由平面和弯曲晶体组成的特殊消色差衍射仪。它用于测量弯曲半径较小的弯曲晶体的摇摆曲线(R(右)<1米)。实验值与理论值吻合较好。反射特性对于二维弯曲晶体的X射线显微术和弯曲晶体的X-射线光谱学都很重要。

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本文报道了用双晶衍射仪对弯晶摇摆曲线的精细结构进行的实验观察。

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