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为Dorner,B.找到了9条引文。

搜索B.多纳。世界结晶学家名录

结果1到9,按名称排序:


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使用X射线的高能分辨率测量可以通过完美晶体的极端背反射(布拉格角接近90°)实现。该技术与同步电子辐射源发射的高强度X射线相结合,使得非弹性散射实验仪器INELAX得以开发。讨论了其原理和测试结果。

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通过比较1.825和1.226?两个波长的衍射和前向透射强度,以很好的分辨率测量了Pb(111)和Cu(220)晶体在透射中的绝对反射率。当进行适当的吸收校正时,Pb(111)在1.825℃时的峰值反射率的理论最大值为0.5。在较短波长下,峰值反射率和有效镶嵌宽度均减小。蚀刻晶体的结果可以用涉及二次消光的众所周知的公式来解释。未匹配晶体的结果可以通过一个模型得到满意的解释,该模型中有三种不同镶嵌宽度的层。导出了该模型的相应公式。

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通过扩展Maier-Leibnitz的考虑,发现分辨率函数的归一化是入射光束和散射光束在倒数空间中体积的乘积。每一个体积都是通过在倒数空间中对找到某一特定的概率进行积分来定义的k个,其中k个是中子的波矢。分辨率可以理解为这两个体积的卷积。对于三轴光谱仪,给出了这些体积的显式表达式。规范化知识对于实验数据的数值展开是必要的。对于非弹性中子散射中经常出现的两种情况,可以直接校正实验数据,而无需借助数值展开。应用这些校正后,数据表示散射定律与归一化为单位的分辨率函数折叠,修正数据上的积分是散射定律上的积分。结果表明,在这种情况下,修正数据的展开是一个一维问题。

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测量了许多热解石墨晶体在不同波长下的绝对反射率、摇摆曲线宽度和有效吸收系数。用具有吸收的理想镶嵌晶体的公式可以在百分之几内描述结果。有效吸收是由不可避免的寄生反射引起的。不同试样测得的有效吸收系数相同;它不依赖于马赛克宽度。通过这种有效吸收,峰值反射率随着镶嵌宽度的增加而降低。

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据证明,Tindle最近的一份出版物[《水晶学报》。(1984年),A40,103-107]关于三轴光谱仪分辨率函数的归一化存在错误。作者推导出的完全归一化因子与以前工作中得到的完全归一因子相同。然而,廷德尔对镶嵌晶体峰值反射率数据的解释是不正确的。这个错误导致他与之前错误发布的结果相矛盾。

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六氯乙烷(C)塑性结晶相取向无序的动力学起源26)已由非弹性中子散射测定。通过对能量积分中子散射和之前报道的漫X射线散射进行比较,可以区分单分子散射和由于短程关联对漫散射的贡献。单粒子旋转扩散模型解释了非弹性散射的准弹性部分。一维有序团簇具有相当大的特征时间,并有助于“弹性”强度。讨论了完全不存在定义明确的集体平移激发的原因。

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在两种情况下显示了准直器的影响:A类.分歧α0与马赛克宽度相比,入射光束较大η单色晶体和发散α1在水晶之后(α0>η,α1).B类. 2η>α0,α1。如果三轴光谱仪需要相同的能量分辨率,则对这两种情况下的计数率进行优化比较,可以得出以下系数赞成案件B类对于仅涉及能量(无动量)分辨率的准弹性和非相干散射,这大大缩短了水平色散分支研究的测量时间。

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