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发现31条Billiet，Y引文。

搜索比利特，Y。世界结晶学家名录

结果1到20，按名称排序：

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双色十字交叉投影（2+1）维

J.贝吉思,Y.台球et（等）D.魏格尔

双色二维晶体可视为（2+1）维半晶体的高投影。在这些半晶体中，结构在平面的两侧展开；位置由平行于平面的平移格重复；在三维中没有晶体-晶格重复。可以将双色二维晶体分类如下：（1）单色晶体，即半晶体的投影，其等效位置均位于给定集合平面的同一侧。（2）基于普通晶格的双色晶体，是位于平面两侧具有等效位置的半晶体的投影；但这个平面既不是半晶体的反射平面，也不是半晶体的滑翔平面。（3）基于彩色晶格的双色晶体，也是在平面两侧具有等效位置的半晶体的投影；这个平面是半晶体的滑翔平面。（4）灰色晶体，是在平面两侧具有相等位置的半晶体的投影；这个平面是半晶体的反射平面。通过Wood的方法，可以很容易地从半晶体对称群的等效位置集合中获得着色群的等效位置集合[贝尔系统。技术J。(1964),43, 541-559;《贝尔电讯报》。系统。技术出版物。（1964年），Monogr。第4680号]。

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练习曲des représentations des groupes poncutels bicolores cristallographiques sous-tendues par des familles de pointes equivalents

J.贝吉思et（等）Y.台球

利用Bates提出的一个性质，将由晶体色点群的等价（一般或特殊）位置集跨越的表示简化为不可约表示[Labarre（1978）]。Thdorie des Groupes公司。巴黎：法国新闻大学]。对32个单色点群、58个真正的双色点群和32个灰点群进行了推导。小组示例 $\巴4$ 2米, 2/米2/米2/米; 2'/米2英寸/米2/米'; 2'/米' 2'/米'2/米; 2/米' 2/米' 2/米'和2/米2/米2/米给出了1’。

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关于空间群的等价子群和超群

E.F.贝尔托和Y.台球

对称运算符(α\τ_α)空间组的克和(β\τ_β)子组的克与相似算子S=共轭(S公司|T型)其中S公司是一个3 x 3矩阵T型列矩阵。矩阵S公司关联的晶格向量克到那些克同时T型描述了格的起源克在坐标系中克。我们在这里确定矩阵的系数S公司什么时候克和克是等效的，即等符号的或对映的。这里是的索引克在里面克等于|detS公司|. 所有空间组的最低值均以表格形式列出。

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点群的诱导表示及其子群的消减表示

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关于极大子群序列：对Bertaut问题的几点回答

给每个小组克_我空间组的克不一定对应衍生结构秒_我（空间组克_我)结构的S公司（空间组克). 本文讨论了导数结构实际存在时出现的一些对称、几何和热力学方面的问题。

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如何容易地获得点群的诱导表示：二十面体点群

以抑制表示表为出发点，利用Frobenius互易定理，给出了一种获得诱导表示的简单方法。表中给出了532的22个归纳表示(我)和84个归纳表示 ${\overline 5}{\overrine 3}2$ /米(我_小时).

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由等效两点或多点集跨越的点群的表示

研究了由等价双点集跨越的三维点群表示的性质（特征和约简）；这些表示是由子群（双点的稳定子群和扩展稳定子群）诱导的主诱导表示或单项式表示。这些属性还与等效三点或多点集相关。在点群的情况下给出了几个示例和表格 $\上划线6$ 米2.环丙烷分子的一些双点和多点表示说明了其应用。

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二维空间群的极大同构子群的允许指数

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子群的伪树，回到赫尔曼定理

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超空间对称简介：作为四维半晶体的三维彩色晶体

Y.台球和D.威格尔

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非洲拼凑图案作为对称教学工具

Y.台球和M.-P.Billiet-Nybelen先生

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关于极大子群序列，Bertaut的一个问题的几个答案：勘误表

在台球中[《水晶学报》。(1977). A类33，1007-1008]打印机省略了第17行。第一段最后一句应改为：人们知道，目前对这个问题没有完整和明确的答案，但可能会援引在解决这个问题时可能出现的一些一般性因素。

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Les sous-群同构d'un groupe d'espace de type第页4.身份证唯一性

Y.台球et（等）A.萨亚里

根据给定的标准设置(O（运行）,A、 B类)二维空间群的（传统单位-细胞原点和向量）克(第页4），对于每个同构子群是可能的克(第页4），以精确选择一标准设置(o个,a、 b条)受以下条件约束。(1)矢量条件:一=第页₁A类+第页₂B类,b条= -第页₂A类+第页₁B类,P（P）₁> 0,P（P）₂≥ 0 (P（P）₁,P（P）₂∈ $\bb Z（英国广播公司）$ ). (2)原产地条件: (一)如果(P（P）₁+P（P）₂)是奇数，那么坐标X（X）,Y（Y）属于o个，关于(O（运行）,A、 B类)，遵守以下条件：十、 Y（Y）整数，0≤X（X）<GCD(P（P）₁,P（P）₂), 0 ≤Y（Y）< (P（P）²₁+P（P）²₂)/GCD公司(P（P）₁,P（P）₂)，GCD=最大公约数；(b条)如果(P（P）₁+P（P）₂)/GCD公司(P（P）₁,P（P）₂)是偶数，然后是2X（X）和2Y（Y）均为偶数或奇数，0≤X（X）<GCD(P（P）₁,P（P）₂), 0 ≤Y（Y）< (P（P）²₁+P（P）²₂)/2GCD（2GCD）(P（P）₁,P（P）₂); (c（c）)如果P（P）₁,P（P）₂是均匀的，并且(P（P）₁+P（P）₂)/GCD公司(P（P）₁,P（P）₂)是奇数，然后是2X（X）和2Y（Y）均为偶数或奇数，0≤X（X）<GCD(P（P）₁,P（P）₂)/2和0≤Y（Y）< (P（P）²₁+P（P）²₂)/GCD公司(P（P）₁,P（P）₂). 无论如何(P（P）²₁+P（P）²₂)与相同向量条件相关的子组。同构子群表第页（4）对于指数小于等于25的情况给出。

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关于巴尼豪森“家谱”的几点评论

对Bärnighausen最近的一篇论文发表了一些评论[《水晶学报》。（1975），A31，S3]。提出了一些改进建议；这些包括与朗道理论有关的更详细的部分概要，以及真实化合物中子群序列和物理跃迁之间的比较。

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空间群的终止系统和空间群的常规代表的变更

Y.台球,A.萨亚里et（等）H.扎鲁克

在描述了空间子群的一般性质之后，给出了空间群的充分条件克成为空间组的任何子组克：转换向量一,b条,c（c）传统单位电池的克(o个,一,b条,c（c）)必须属于克和等效一般位置的“发电机”克必须包含在克为了验证该标准，有必要获得克在参考标准设定中克(O（运行）,A类,B类,C类); 有必要知道原点的坐标o个和向量的分量一,b条,c（c）根据参考设置(O（运行）,A类,B类,C类). 然后，标准符号空间组的所有可能性 $\卡尔$ 是标准符号空间群的任意子群 $\校准l$ 可以描述。建立了子群标准设定的分类：同一子群的不同设定和共轭子群的设定。

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Wyckoff dans les changements de repère conventionnel des groupes spatiaux et les passages aux sous-groupes spariaux韦科夫家族协会

Y.台球,A.萨亚里et（等）H.扎鲁克

本文是另一篇致力于空间子群的系统推导和空间群标准设置变化的论文的延续。本文研究了这种转换中等价位置集的对应关系。任意一套W公司_克空间组的一般位置克分裂成我_克/克套W公司_克空间子群的一般位置克(我_克/克是子组的索引克)：在W公司_克集合与复数克在的分区中克; 每个的坐标W公司_克作为坐标的函数W公司_克生成相应复数的对称运算。拆分的其他示例W公司_克在转换中研究集合：我422-P（P）222,预测日-Bb公司,P（P） ${\bar 1}$ -P（P） ${\bar 1}$ ,我23-F类23,P（P）6₂22-P（P）222.任何设置W公司_克^P（P）特殊职位的克是点对称特定点上一般位置的叠加结果P（P）这种叠加出现在克; 有三种方法可以将这些集合中的位置分组：在一个集合中叠加，然后变成一个特殊的集合W公司_克^P（P），多个通用集的叠加，这些通用集成为一个通用集W公司_克，以及混合内外叠加，从而产生一组特殊的位置W公司_克^第页，其点编组为任意子组第页属于P（P）这些属性通过转换示例进行了说明P（P）6₂22-P（P）222（10种特殊装置W公司_克^P（P）). 在给定空间群中标准设置的变化中，每个通用集或特殊集只与一个集相连；如果设置的更改与空间组的任何对称操作相关，则每个位置集都应用于自身。

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Le groupe集团P（P）1和ses sous-groups。I.Outillage mathematique：自同构与因子分解矩阵

现在已经很好地了解了空间子群，但奇怪的是，最简单空间群的子群P（P）1人鲜为人知。这是由于以下事实P（P）1是唯一只具有等符号子群的空间群，而更复杂的空间群具有额外的translationengleich公司,克拉森格里奇以及其他比等符号子群更容易推导的子群。因此，对P（P）已执行1项。这个问题在很大程度上与矩阵变换和自同构有关，它们构成了本文中开发的数学工具。的子组P（P）1与单位单元的变化有关，即.矩阵具有整数系数。这样的矩阵可以分解为简单矩阵的乘积，并简化为具有整数系数的对角矩阵。在下文中，这些理论考虑的结果将应用于P（P）1

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勒集团P（P）1和ses sous-groups。二、。sous-groups表格

Y.台球et（等）M.Rolley Le Coz先生

本文是另一篇关于同构子群的理论方面和性质的论文的继续P（P）1和第页[台球（1979）。《水晶学报》。A类35, 485-496]. 本文研究了这些子群的数目的确定，并给出了所有指标达30的实际结果。还研究了典型常规单元的理论构造：这些典型单元是通过合适的三角形矩阵获得的。的同构子群P（P）1和他们的常规单位细胞被制成表格，用于所有指数到7（234个亚组，597个单位细胞）。同构子群的相似数据被制成表格第页1个（40个亚组，65个单位细胞）。

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在没有警告的情况下，使用者的危险最大化；埃尔曼反驳

空间群的空间子群表大多用于极大子群。虽然最大子群的可用表在以下方面是完整的translationengleich公司子组，他们不准确克拉森格里奇子组。事实上，这些表并没有显示克拉森格利奇与同一组基向量相关的子组可以通过非同源性来区分。

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空间群和点群中对称元素的定义。国际结晶学联合会的报告广告-特设对称命名委员会

P.M.de Wolff先生,Y.台球,J.D.H.唐奈,W.菲舍尔,R.B.Galiulin公司,A.M.格雷泽,M.Senechal先生,D.P.鞋匠,H.Wondratschek先生,Th.Hahn先生,A.J.C.威尔逊和S.C.亚伯拉罕斯

对于任何给定的对称操作，“几何元素”被定义为允许定位和定向操作（移除任何固有平移后）的几何项。在反转、（螺旋）旋转或（滑动）反射的情况下，它分别是点、线或平面。在旋转变换的情况下，几何元素由旋转部分的轴和反转部分的中心组成。作为一个一般概念，几何元素可以通过数学定义来证明（如附录所示）。（给定晶体结构或物体的）“对称元素”被定义为具有双重含义的概念，即几何元素与具有该几何元素的对称操作集（“元素集”）的组合。给定结构的元素集之间不存在重叠。元素集与未定义几何元素的恒等式和平移一起涵盖所有对称操作。

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