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在一个规范理论和一个堕落的真空(例如当希格斯机制适用)模空间属于真空是商 G公司/H(H)G/H公司(该陪集)的仪表组 G公司G公司由稳定剂分组 H(H)↪G公司H\hookright箭头G这些真空中的任何一个(自发对称破缺).
这意味着时空 X(X)X(X)由提供同伦地图类X(X)→Π(G公司/H(H))X至Pi(G/H)(其中右边的符号表示基础同伦型的陪集空间,Π\圆周率是形状形态).
如果时空在本地采用该形式ℝ×(ℝ 三−D类 三×ℝ 0)\mathbb{R}\times(\mathbb}R}^3-D^3\times\mathbb{R}^0)因此,去掉一个三维的球状块,它们就是同伦映射类X(X)→Π(G公司/H(H))X至Pi(G/H)按第二种分类同伦群 π 2(G公司/H(H))\pi_2(G/H)。对于此处给定的非平凡元素,相应的真空据说包含宇宙单极缺陷(“宇宙”只是因为这种效应被认为在宇宙学.)
换句话说,这意味着真空结构随着弦的移动而不断变化,但有一个奇点在绳子本身的轨迹上。
有关更多信息,请参阅有缺陷的QFT该部分自发破缺对称的拓扑缺陷.
在原件中狄拉克电荷量子化参数an电磁场已考虑外部空间中的给定点(直线时空). 从数学上讲,这正好对应于考虑maifold上的电磁现象(ℝ 三−D类 0)×ℝ(\mathbb{R}^3-D ^0)\times\mathbb{R},但在物理上,这可以用来模拟在真空结构中存在磁单极缺陷的情况。这个狄拉克单极子.
这是单极子的经典示例,通常被视为默认含义。(在粒子物理的标准模型然而,讨论的默认含义是弱电真空缺陷单极子在下面.)
从技术上讲,在有缺陷的QFT在节中自发对称破缺引起的拓扑缺陷这里发生的是模空间的瞬子扇区电磁的分类空间属于圆形群-主束)B类U型(1)B U(1)有同伦型的Eilenberg-MacLane空间 B类U型(1)≃K(K)(ℤ,2)B U(1)\simeq K(\mathbb{Z},2)。根据定义,这是一个空间同伦类属于连续函数来自球根据整数:π 2(B类U型(1))≃ℤ\pi_2(BU(1))\simeq\mathbb{Z}.
但既然有一个同伦等价
属于闵可夫斯基时空使用世界线点的删除,这意味着瞬子的现场配置电磁场在这样的时空中,时间是由整数。此整数称为磁性电荷单极缺陷。(数学上它是第一班Chern的U型(1)U(1)-主束这是电磁场的基础)。
引力的化身狄拉克单极子在下面Kaluza-Klein紧化是卡鲁扎·克莱因单极子。请参阅此处了解更多信息。
泛化狄拉克单极子从U型(1)U(1)-杨·米尔斯理论3+1维时空到SU公司(2)SU(2)-杨·米尔斯理论在5+1维时空中阳单极子.
使用希格斯场包括在内,有't Hooft-Polyakov单极.
对于G公司G公司-规范理论具有自发对称破缺的真空从仪表组 G公司G公司减少到一些子组 H(H)↪G公司H\hookright箭头G,单极拓扑缺陷在真空结构中按第二种分类同伦群 π 2(G公司/H(H))\pi_2(G/H)的陪集空间(如中所述有缺陷的QFT).
对于的规范理论电弱力用它希格斯机制这与粒子物理的标准模型这意味着单极子按
然而,在(乔·梅森)据称,弱电对称破缺中真空模空间的真实拓扑在拓扑上更为有趣。本文讨论了此类真空缺陷单极子的相应现象学(赵金妍13).
Yang-Mills单极
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领域和粒子在里面粒子物理学
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W公司,Z轴,B玻色子-弱电场(Yang-Mills油田)
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次粒子
标量 玻色子
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重力子-领域属于超重力(Rarita-Schwinger油田)
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单极子
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反场
抗宿主场,Nakanishi-Lautrup油田
调查:
教科书帐户:
中原美雄,第10.5.2节:几何学、拓扑学和物理学,IOP 2003(doi:10.1201/9781315275826,pdf格式)
雅科夫·施尼尔,磁性单极2005年施普林格(国际标准图书编号:978-3-540-29082-7)
磁单极子可能出现在大统一理论:
上现象学磁单极子:
打开Yang-Mills单极子:
通过施温格效应:
概述真空 缺陷例如域墙和单极子单极子:是在里面
详细讨论现象学属于弱电的单极子在
Y.M.Cho和D.Maison,Phys。莱特。B391、360(1997)
Y.M.Cho、Kyongtae Kim、J.H.Yoon、,有限能量弱电Dyon(arXiv:1305.1699)
单极子的讨论相关器:
最后一次修订时间为2024年1月24日15:51:34。请参阅历史获取所有贡献的列表。