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想法
概念-行动是的概念行动(模块/表示)在同伦理论/(∞,1)范畴理论,来自代数到高等代数.
值得注意的是(∞,1)范畴中的幺半对象 可以行为在另一个对象上由同构 满足以下操作属性相干的较高的同伦.
如果-在某种意义上,作用是线性的,这也被称为∞-表示.
定义
我们讨论∞-组在中(∞,1)-拓扑,以下NSS公司.(对于群形∞-作用请参阅此处。)
让成为(∞,1)-拓扑.
让成为(∞,1)范畴中的群对象在里面,因此是同伦-单纯形对象在表单的
满足广群西格尔条件.
因此∞-组.
定义
安行动(或-行动,用于强调)在对象上是一个(∞,1)范畴中的广群对象它相当于以下形式之一
这样投影图
构成广群对象的态射.
这个(∞,1)-范畴这些操作中的一部分是groupoid对象在这些对象上。
有一个等效的公式,它没有引用(∞,1)范畴中的广群对象明确地。这是基于基本事实,在∞-组,那个去耦构成(∞,1)-范畴的等价性
形式将对象分组到(∞,1)范畴中到(∞,1)-范畴属于有联系的 指向的对象在里面.
提议
每-行动具有分类态射其中有一个光纤序列
这样的话是-上的操作被视为相应的-主∞束由调制.
这允许描述-以以下方便的方式进行操作。请参见(NSS公司)以进行详细讨论。
定义
对于一个对象,一个--行动在是一个光纤序列在里面表单的
这个(∞,1)-范畴属于-中的操作是切片(∞,1)-拓扑属于结束:
高等表征理论中的概念
我们讨论一些基本的表象理论概念-行动。
总之,对于…的动作在,我们有
对于我们有两个行动
不变式
定义
这个不变性(同伦不动点)的--行动是部分态射的,
哪里是直接图像的基变换几何态射.
在同伦型理论 语法对于
言语中的行为,其类型为不变性是从属产品
共变量/商
来自定义。我们宣读:
定义
这个商的-行动
是从属总和
共轭作用
我们在这里描述了笛卡尔乘积和内部hom属于-以这种方式给出的操作。以下陈述基本上是同伦型理论.
提议
对于他们的笛卡尔乘积是一个-对产品的作用具有在里面.
证明
让
成为主∞-丛展示这两个动作。
按照在局部笛卡尔闭范畴我们发现了在中给出由(∞,1)-回拉
在里面,产品作用由主∞束
这里是同伦纤维左侧标识为通过使用它(∞,1)-极限互相通勤。
提议
对于他们的内部hom 是一个-对的操作内部hom .
证明
采集光纤
是反像的etale几何态射,因此是笛卡尔闭函子(请参见示例有关详细信息,请参见。因此它可以保存指数对象:
同态的内部对象
因此
定义
对于二-操作同态对象是
在语法属于同伦型理论
稳定器总成
请参阅稳定器总成.
线性化
我们讨论线性化属于-使用公理的操作差异凝聚力.
让成为指向的物体.
让成为-作用于的组
这样,此操作保留了,即该点是不变量活动的。这意味着有一个升力,如
这反过来意味着通过稳定器组
(使用左态射是1-同态和右态射a1-单态).
接下来是粘贴法下图中的顶部方块是同伦拉回
表明-对的操作限制点上的琐碎操作属于.
现在让我们表示无穷小形状模态。由于它保留了顶部同伦回调,因此应用正交分解系统(-等价物,形式etale态射)到顶部的垂直态射产生了形式的同伦回缩的粘贴图
哪里是无穷小磁盘围绕在里面.
这里是笛卡尔子图
因此展示了-上的操作.
任何-无穷小圆盘上的作用是线性作用,由同态给出到自同构无穷群的无穷小磁盘,的一般线性群的切线空间属于位于0。
示例
集合上的离散组操作
作为最简单的特例,我们讨论了离散群作用于套(“置换表示”)是从上述一般抽象概念中恢复出来的。
写入Grpd公司对于(2,1)-类别属于群胚,的完全子(无穷大,1)范畴属于∞Grpd上1-截断对象.
我们写作
对于广群对象通过显式选择对象集和语态给出,然后写入对于它在-类别。鉴于任何此类情况,我们通过选择任何本质满射函子 (一)地图集)在一组中(视为广群)和背景
因此采取作为对象集同伦纤维制品属于就这样结束了作为态射集。
对于一离散群,然后表示广群提交人具有作文组中产品给出的操作。在两种可能的识别方法中,我们同意使用
定义
给定离散群 和一个行动 属于在上设置
然后是相应的作用广群是
具有作文由中的产品给出。因此物体属于是的元素和形态由元素标记并且是这样的.
示意图:
例子
为了独特和琐碎-对单例集的操作,我们有
这表明:
提议
在定义的情况下。,存在群胚的标准态射
在上面的演示中,它忘记了对象的标签,是语态标签上的同一性。
这个态射是一个异构化.
提议
对于一离散群,给定两个-行动 和在集合上和,则有一个自然对等在动作集之间同态(“交织器”),被视为只具有同一态射的群胚,并且hom广群的片 在他们之间动作群通过道具中的贴图在切片中观察。
证明
查看此信息的一个快速方法是使用,通过以下网址的讨论切片(无穷大,1)-类别,那个块状群在切片中由同伦拉回无片断的家庭群体
从现在起是一个异构化,也是因此,这被计算为普通回调(在上面的演示中)。这反过来又提供了霍姆塞特在1-分类切片中。这由函子组成
它严格保留了-形态上的标签。这些显然是交织在一起的。
提议
这个同伦纤维属性中的同态。是相等的到集合,被视为只具有同一态射的群胚,因此我们有一个同伦纤维序列表单的
证明
在演示文稿中定义的。,是一个异构化,道具。因此同伦纤维属于相当于普通纤维在1-群胚的1-范畴中计算。自是本演示中语素标签上的恒等式,这个普通纤维就是只包含同一态射,因此集合是被视为广群。
相反,下面的构造从这种形式的群胚的同伦纤维序列中提取群作用。
定义
给定同源纤维序列属于群胚表单的
这样的话是相等的到设置 ,定义一个-行动如下所示。
考虑一下同伦纤维制品
属于和它自己。由粘贴法应用于全同伦拉回图
有一个规范群胚的等价性
这样,从光纤产品到是对第一个因素的预测。这个其他我们表示的这个等价下的映射:
但这已经展示了作为作用广群尤其是男人真的是一个行动:
提议
形态在定义中构造。是一个-行动因为它满足了动作属性,也就是说图表(第页,共页套)
通勤.
提议
对于一离散群,有一个范畴的等价性
在类别之间置换表示属于和完整的子类别切片(2,1)-类别属于Grpd公司结束上0-截断对象.
此等效对其作用广群.
-中的组操作-地形
让成为(∞,1)-拓扑然后让成为∞-组在里面.
以下列出了一些基本类的示例-的操作和其他规范-小组。通过讨论在上面这些动作可以由分类态射给出。
微不足道的行动
考虑一下étale几何态射
定义
对于任何对象微不足道的行为属于在是,由分裂的光纤序列显示
基本行动
这个正确的-行动属于其本身由光纤序列给出
哪些展品作为去耦属于.
伴随作用
光纤序列
由自由循环空间对象 表现出较高的伴随作用属于自身:
有关此的更多信息,请参阅分类空间的自由循环空间.
自同构作用
定义
对于任何对象,都有内部的规范动作自同构无穷群 :
共轭作用
我们讨论的是笛卡尔闭范畴属于-套(G-置换表示)的普通人离散群作为内部hom的简单说明-动作、道具。.
此示例完整地列出了组件中的所有内容:
例子
让 ∞Grpd,让成为普通人离散群然后让是套配备有-行动(置换表示).
在这种情况下只是一组功能 共个集合。它-行动是-针对每个和,由
(在这里我们一般地写对于参数类型隐式指定的集合上的给定操作)。
因此-行动
是一个函数对于所有,以及所有我们有
(1)
另一方面,动作的形态
是基础集的函数,因此对于所有这些项,我们都有
相当于
(2)
的比较(1)和(2)表明身份
建立一个自然对等(a)自然双射(在本例中为个集合,共个集合)
展示如何确实是内部hom属于-行动。
一般协方差
让成为模无限堆叠对于中的字段规范理论或sigma模型.让是对应的时空或世界卷分别是。
我们有自同构作用,def。
切片是以下类型的上下文一般协变结束.
打开考虑琐碎的事情-动作,定义。然后是支柱的内孔动作。
是上字段的配置空间模自同构(微分同构,in平滑内聚力)第页,共页。这是“一般协变“场论.
半直接产品组
让是0-截断的组对象,并让是…的行动在通过群同态。这相当于在,因此是光纤序列
相应的作用广群 是对应的半直乘积群.
-模块
定义
对于这个-类别-模块是
这个稳定的-类别-行动。
例子
对于和0-截断组,一个阿贝尔群具有-模块结构,半直积群从在上面展览作为一个-定义意义上的模块。.
切片中的操作
考虑一个对象和一个对象
在切片中。通过讨论共轭作用 在上面,的自同构∞群属于作为中的对象是从属产品超过自同构∞群 在切片中。
由附加从它的回拉到切片自同构群有一个典型同构
因此,规范-上的操作在切片中拉回以给出一个动作在:
提议
基础-上的操作是一个-上的操作
和
证明
应用到笛卡尔图,该图定义了-上的操作
收益率
它仍然是笛卡尔的,通过这个命题。使用此处左下角的对象等效并形成粘贴使用自然广场的-科尼特.
由这个命题这个自然方块也是笛卡尔的。因此粘贴法总矩形为笛卡尔。这展示了-上的操作.
行动的共同分散
让成为局部(∞,1)-拓扑(例如内聚(∞,1)-拓扑)然后写因为它尖锐形态.写入对于n个图像第页,共页单元.
提议
给定一个∞-组 在里面和a-动作,定义。,在一些,然后本身在规范上是-具有规范诱导操作的组这样投影具有同态的结构-行动。
我们指出了两个证明,第一个是非初等的(利用Giraud Rezk-Lurie定理),第二个初级的.(以下这讨论。)
证明
请注意保存产品,自是(作为右伴随)和依据这个命题。现在使用同伦商 是实现单纯形对象 。所以申请由此产生一个简单的对象它显示了所需的操作。
证明
一般来说,让是任何从属类型家人(说话)同伦型理论). 我们声称有一个诱导家庭这样的话对于任何,其中是包含项。在以下情况下应用此选项是以及何时是(必然)这个的基点给出所需类型的所需操作。
首先,我们有复合材料,其中.自就是它自己(自是lex),此因素通过,给出类型族这样的话对于任何,其中是的单位.
现在修复和。对于任何和,我们可以定义类型。这是一个-类型,并且由于的类型 截断的类型 是一个-类型,作为的函数,此构造因素通过因此,对于和和我们有一种类型,因此
现在根据定义,因此,我们可以定义通过.从那以后,我们有,这是根据定义。
无限:的动作-代数体
请参见李无穷代数体表示.
属性
模型类别演示
在以下背景下几何离散∞-群胚一模型类别结构表示(∞,1)-范畴属于-动作是Borel模型结构(80丹麦克朗).
工具书类
概述
的操作A-∞代数在一些对称单(∞,1)-范畴在第4.2节中进行了讨论
关于-上述措施如下:
中的讨论同伦型理论:
关于将空间上的作用扩展为其上定义的几何结构上的作用:
对于离散几何体
对于同伦类型覆盖的语句是等价的-无限作用是(通过Borel模型结构)是由于
例如,在
另一种证据是相对类别在中
同伦纤维序列和同伦作用的密切相关讨论Segal空间位于第5节
在那里,给出了同态化的条件到缩减Segal空间有一个固定的同伦光纤,因此编码在那根纤维上。
对于拓扑组的动作
那个-的操作一拓扑群在某种意义上G-空格在里面等变同伦理论(因此与 不视为几何离散∞-组它的底层同伦型)是中的等效对象切片(∞,1)-拓扑结束是埃尔门多夫定理以及在本文中强调的事实
那个
因此是-地形全球轨道类别通过.
雷兹克-全局等变同伦论:
内聚(∞,1)拓扑 | 它的(∞,1)-位置 | 基(∞,1)-拓扑 | 它的(∞,1)-位置 |
---|
整体等变同伦理论 | 全局等变索引范畴 | ∞Grpd | 指向 |
…切片在终端上或显示屏: | | 或显示屏 | 全球轨道类别 |
…切片结束: | | -等变同伦理论属于G-空格 | -轨道类别 |
请参阅等变同伦理论更多参考。