$u_k$函数的Korevar-Schoen极限如下所示
\开始{方程式}\mathbb{R}^1\times S^2\rightarrow\mathbb}R}^1\\(t,x)\右箭头(0,0,t)\结束{方程式}
[1]的基本部分是,我们对调和映射的能量函数进行了点态界。
引理[3]:设$\Omega\subseteqM$是具有紧闭包的区域。对于任何紧集$K\subsetq\Omega$,存在一个仅依赖于$K、\Omega$和M的度量g的常数C,因此对于任何非正曲率的完备流形N和任何调和映射$u:\Omegan\rightarrow N$,我们有界$sup_K e(u)\leq cE_{\Omego}(u)$$e(u)$是u的能量密度,e(u)是u的能源。
定义度量$\tilde{d_k}:=\frac{d_{\mathbb{H}^3}}{E(u_k)^{\frac}1}{2}}$和度量$\hat{d_k{(x,y)=\tilde}d_k}(u_k(x),u_k(y))$,我们在$\widetilde{M}$上得到一个度量,Korevar-Schoen收敛是关于$\hat{d_kneneneep$的逐点收敛。$\hat{d_k}$存在极限的原因是,通过使用引理,我们立即知道$\hat{d_kneneneep(x,y)\leq d_{widetilde{M}}(x,y)$(如[1]的定理3,1所示)。因此,$\hat{d_k}(x,y)$有一个子序列,它是逐点收敛的。
在这种情况下,$u_k(t,x)=(0,0,e^{C_kt})$,$\hat{d_k}((t1,x_1),(t2,x_2))=t1-t_2$。当k趋于无穷大时,$\hat{d_k}$收敛到距离函数$d_{\infty}((t1,x_1),(t2,x_2))=t1-t_2$。因此,Korevar-Schoen的$u_k$限制为\开始{方程式}\mathbb{R}^1\times S^2\rightarrow\mathbb}R}^1\\(t,x)\右箭头t\结束{方程式}
感谢多斯托格鲁教授对他们论文的重要观点的友好回复。
[1] G.Daskalopoulous,S.Dostoglou,R.Wentworth,R树的特征多样性和调和映射,arXiv:math/9810033v1
[2] N.Korevar,R.Schoen,非局部紧空间调和映射的整体存在定理,Comm.Ana。几何。5(1997),第213-266号
[3] R.Schoen,调和映射在刚性和变形问题中的作用。在《复杂几何》,179-200年,《纯粹数学和应用数学讲义》,第143卷,马塞尔·德克尔,纽约,1993年