2.材料和方法
2.1、。蛋白质表达和纯化
MsbA核苷酸结合域(NBD,残基337-582)的序列大肠杆菌通过PCR扩增并克隆到pneK载体中,在带有N末端His的T7启动子的控制下6-标签和TEV蛋白酶裂解位点使用标准协议。蛋白质过度表达是在大肠杆菌BL21(Gold)细胞在37°C的Terrific肉汤培养基中,用0.2m诱导表达M(M)IPTG(外径600=1),然后在20°C孵育16小时同质性使用固定化镍亲和力色谱法。纯化蛋白透析20 mM(M)特里斯,200米M(M)氯化钠,5米M(M)氯化镁2冷冻于液态氮中,储存于−80°C。
2.2. 实验装置
实验在欧洲同步辐射设施(ESRF,法国格勒诺布尔)的束线ID09上进行。ID09提供了以15 keV为中心的多色X射线,100×60µm的带通为3%(H(H)×W公司)样品位置处半最大聚焦光束的全宽。在距离样品300 mm处使用Rayonix MX170-HS检测器。在样品和探测器之间放置一个带有直径1.6 mm光束挡板的氦锥。样品到光束停止距离为210 mm。在本实验中,使用了15µs X射线脉冲。
A 0.5米M(M)1.5米的蛋白质溶液M(M)使用Miniplus 3蠕动泵(Gilson)使NPE笼式ATP{腺苷,5′-(三磷酸四氢),P′′-[1-(2-硝基苯基)乙基]酯二钠盐Jena Bioscience}连续流过直径为1 mm的石英毛细管。使用355 nm ns激光器(Vibrant来自美国加利福尼亚州卡尔斯巴德的Opotek,由法国莱斯尤利斯的Quantel出售)以每5 ns 4 mJ脉冲和1.7×0.2 mm(H(H)×W公司)半高宽。激光和X射线脉冲的相对定时由电子控制(激光-X射线抖动<5 ps)。在此波长下,NPE-ATP的消光系数为430M(M)−1 厘米−1低消光系数允许激光均匀穿透样品。计算出的激光功率为每笼ATP提供约4个光子。NPE-ATP具有量子产率0.6,光解波长为360 nm,最终浓度为~0.95 mM(M)ATP光解后(McCray等。, 1980).
在吨0,激光脉冲光激发在所需的时间延迟后,通过X射线脉冲探测光激发样品体积。根据流速和激光与X射线脉冲之间的重叠面积计算出最大可能时间延迟,以确保只测量光激发样品。每次X射线探针脉冲后,样品连续流动,以确保激光相互作用体积的完全刷新。根据流率,此步骤确定测量的最大重复率。多次重复激光泵、X射线探针和样品刷新循环,并在读出之前将多个X射线脉冲(20-100)集成到检测器上,以提高信噪比。探测器读数后,时间延迟发生变化,循环重复。每次延迟采集多个图像,并在数据处理过程中进行合并,以进一步提高信噪比。在泵浦激光和X射线探针脉冲(−100µs)之间以负延时收集非光激发数据。将光激发图像和非光激发图像交错放置,以使暗数据集和光数据集之间的实验条件尽可能相似。图S1总结了实验装置的更多细节,并结合表S1,为收集的每个数据集指定了准确的实验参数(包括流速和最大重复率)。
2.3。数据缩减
使用74.0–83.4像素径向范围内总计数的扇区积分计算每次曝光的归一化因子。减去适当的标准化缓冲区轮廓。然后对背景校正图像进行方位平均。对每个时间延迟的结果剖面进行平均,以获得足够的信噪比。
对于每个测量系列(最多四个时间点,包括暗炮),单个炮按延迟时间分组并进行进一步处理。为了避免偶然出现气泡导致的偏差,如果综合信号在0.05到2.5º之间,则拒绝单次喷射−1超出中位数±1s.d.(标准偏差)的范围。一个例外是带有时间点(50、100和200 ms)的测量系列,由于某些帧中存在气泡,因此使用了更严格的中位数±0.05 s.d.标准。总共有7%的投篮被拒绝。为了获得不同的散射曲线,对具有相同延迟时间的镜头进行平均,并减去相同测量序列中暗镜头的平均值。
2.5。奇异值分解和二阶动力学拟合
对于奇异值分解(SVD)问范围在0.038和0.5º之间−1使用。确定了两个重要的组成部分,根据V(V)基质中,第一组分被指定为二聚体物种。
假设一个2型反应方程A类→B类,其中A类是NBD单体B类是NBD二聚体,即二聚速率(k个昏暗的)通过拟合回转半径使用积分二阶速率方程在50 ms和1.4 s之间,
哪里A类0是单体NBD的初始浓度(0.5 mM(M)).
2.6. 累积一级奇异值相关图
在相同的问差分曲线所用的范围。相似性度量米我,j个定义为排名第一的奇异值的权重,
哪里v(v)k个我负极j个是k个-散射剖面平均中心矩阵的排序奇异值(我我, …,我j个)根据连续的时间延迟。的颜色分配米我,j个通过在马特普洛特利布包裹。白色映射最低米价值(米=0.433)和最深的红色映射标识(米=1)。
2.7. 软件
Pyfai公司实现的脚本用于数据缩减和径向集成。使用包的自编Python程序numpy公司和松软的(琼斯)等。, 2001)用于处理散射光谱,包括奇异值分解。动力学拟合使用棱镜7(GraphPad)。
3.结果和讨论
为了使用去壳NPE-ATP的X射线散射跟踪NBD的二聚化,我们使用了一个5 ns 355 nm的激光脉冲,在我们的实验装置中,该激光脉冲与样品毛细管中的X射线脉冲重叠(图1c(c)和S1)。实验的可实现时间分辨率受到以下NPE-ATP衰变时间(~10 ms)的限制闪光光解(麦克雷等。, 1980)。采用缓慢流动的液体输送系统,在每个泵-探头脉冲之间自动刷新样品,同时保持X射线路径中的激光照射体积(参见图S1支持信息).
时间分辨散射数据是在泵浦-探针装置中收集的,在激光诱导光解和入射X射线之间有50 ms到1.4 s的时间延迟,并且超过问范围0.038–2.5º−1.最短时间延迟(50 ms)被选择为比已知NPE-ATP去壳时间长(McCray等。, 1980)因为实验的目的是观察与缓慢二聚化步骤有关的结构变化,而不是与核苷酸结合事件有关的结构改变(Syberg等。, 2012)。值得注意的是,完整的酶机制不仅涉及ATP结合后二聚,而且还涉及较慢的ATP水解步骤(~10 s),导致二聚NBD的分解。这一慢步的持续时间比实验时波束线ID09(ESRF)的可用延迟窗口长。
在激光脉冲和X射线脉冲之间的负时间偏移(−100µs)下记录蛋白质未激发(暗)状态的散射。产生的结果回转半径(R(右)克)根据绝对散射计算的暗态的21.5±0.19Ω与理论值吻合得很好R(右)克20.7Å,来源于apo态MsbA-NBD的晶体结构[PDB代码,5个人数字电视;3b5瓦(病房等。, 2007)]. 相反,晶体二聚体(PDB代码,3b60个)有更大的理论R(右)克23.5奥。实验R(右)克表明笼状ATP的存在不会促进MsbA NBD的二聚化。
虽然绝对散射用于测量总散射体积,但差异曲线在追踪蛋白质的局部和特定构象变化方面很有价值。因此,为了观察去壳后ATP结合和二聚化导致的NBD结构变化,通过从随后的时间延迟中减去暗(apo)状态曲线绘制差异曲线。散射差异曲线如图2所示揭示了差异信号的演变,主要是在低问范围(0.038–0.5º−1)。A clear and consistent increase in the前向散射强度(当问<0.1Å−1)很容易注意到,这与ATP-结合的NBD二聚体的形成有关(图2一)。我们发现R(右)克与蛋白质大小的增加一致(图2b条)。决赛R(右)克在1.4s的时间点上,23.16±0.23μl与结晶二聚体的匹配良好。
| 图2 NPE-ATP光电记录后的时间分辨SAXS数据。(一)散射差异曲线图(问Δ我 对 问)通过从所有后续时间点测量值中减去以负激光偏移量(−100µs)散射的蛋白质来计算。插图显示了前两个时间点(50和100 ms)的差异曲线。(b条)回转半径表示NBD二聚化和动力学拟合R(右)克随着时间的推移(带有相应标准偏差的黑色方块)。激光激发后的时间点用二阶动力学函数(黑线)拟合。计算的速率常数用于二聚(k个昏暗的)从适合的6200M(M)−1 秒−1. |
随着R(右)克表示与NDB二聚化相关的结构变化,这是2的模型的二阶动力学速率方程A类→B类(A类是NBD单体,并且B类是二聚体)。配合如图2所示(b条)并产生a速率常数共6200页M(M)−1 秒−1用于二聚步骤(k个昏暗的)。Syberg提出的动力学等。(2012)用多重指数全局拟合近似,而不是这里提出的更具生物化学代表性的双分子动力学模型,因此无法直接比较动力学常数。仅出于比较目的,单个指数适合我们的R(右)克数据产生a速率常数2.4秒−1它类似于速率常数共1.4秒−1Syberg获得等。(未显示配合)。
晶体二聚体和单体(PDB代码3b60和5idv问范围<0.13º−1(图S2)。此外,计算出的从头算单体和二聚体NBD的分子包络也非常类似于它们各自的晶体结构(图S3)。总之,这些相似性支持NPE-ATP去壳化诱导NBD二聚体。
先前报道的通过FTIR光谱获得的NBD二聚动力学依赖于核苷酸信号的光谱变化(Syberg等。, 2012).时间分辨光谱学是一种成熟的技术,可以产生关于探针局部环境的信息,并提供与蛋白质结构变化的间接关联。相反,时间分辨X射线散射在蛋白质的构象周期中产生直接的结构信息。我们的TR-XSS实验可以直接可视化ATP在NBD中诱导的结构转变及其齐聚反应。具体而言,在第一个时间点(50 ms)问值0.08和0.2º−1分别已经存在,表明NBD分子在停滞时间实验的结果。这些早期的结构变化可能与ATP与NBD的结合有关,并且在之前的TR-FTIR工作中没有捕捉到,这突出了全球结构信息的重要性。可以看到进一步的结构变化,如问= 0.2 Å−1在100到300ms之间变宽,从400ms开始,在问= 0.13 Å−1。这些结构变化似乎是一个单一的过渡事件等静压点0.1º−1.
利用差分散射曲线的奇异值分解(SVD)分析进一步研究结构转变。分析表明存在一个主要成分和一个次要成分(图3一),其中第一个组件是迄今为止最重要的。我们将此成分归因于NBD二聚体,因为其浓度在测量的时间点内持续增加(图3b条),与R(右)克这一部分的重要性并不令人惊讶,因为它是本研究中所探讨的长时间延迟预期的主要结构变化。
| 图3 TR-XSS数据的单值分解分析揭示了两种成分的存在。(一)以线性比例绘制的奇异值(来自矩阵s的对角线)。(b条)单一(VT型)显示特征向量相对振幅的矩阵(分量1和分量2分别为红色和蓝色)对时间。(c(c))奇异(U)矩阵表示两个主要分量的特征向量。 |
SVD分析还显示了第二个次要成分,该成分已在50 ms时出现并迅速衰减。我们将该成分归因于NBD的核苷酸捕获事件和产生二聚化能力状态所需的构象变化。我们推测,50 ms处的散射差异曲线代表了与NBD结构域的核苷酸结合构象有关的中间产物之一,因为它与根据NBD晶体结构计算的散射曲线很好地相关,这些NBD与各种配合物核苷酸(PDB代码,5dgx公司和3b60个; 图S2)。具体来说,实验差分曲线和核苷结合晶体结构的计算差分曲线都在0.08℃处出现正峰−10.2º时为负−1。即使在两个核苷酸结合的晶体结构中,计算的XSS曲线在该区域也显示出轻微的差异,表明这一变化问范围是响应核苷酸结合的内部结构重排。这一结合步骤的深入表征需要用更快的ATP-去壳类似物散射更早的时间点。这将允许我们对这一步骤的动力学建模,并更好地确定样品中存在的种群;然而,这超出了本次调查的范围。
为了进一步加强我们的研究并证实我们在SVD分析中的发现,我们使用绝对散射曲线的累积一级相关图进行了独立分析(图S4)。该关联图显示了连续的结构转变,揭示了前100毫秒内的快速衰减状态,随后是中间状态的稳定演变,在200到800毫秒的时间延迟之间尤其明显。
通过结合ATP和TR-XSS的光激发去壳,我们能够实时跟踪NBD的二聚化,这为研究许多依赖ATP的反应的结构动力学提供了新的可能性,并可能在任何光降解系统中进行。研究非平衡和单向蛋白质功能与结构耦合的能力为获得对分子结构-功能关系的宝贵见解开辟了新的可能性。由于其他NPE笼式生物活性配体(如GTP)也可在市场上买到,该方法为研究G蛋白偶联受体信号等反应中的机械相关构象转换打开了大门。可以合成具有不同光固化基团的笼状配体,从而可以调节去胶波长、量子产率和去胶速率,同时提供从纳秒到毫秒不等的时间分辨率。结合TR-XSS,这项技术为研究配体结合引起的蛋白质三级和四级结构变化铺平了道路。为了成功进行TR-XSS实验,必须考虑几个参数,以克服与进行这些实验相关的技术困难。最重要的是问为了提取出清晰的结构和动力学模型,必须检测到被调查结构变化的预期范围。例如,对于经历局部结构扰动的大型蛋白质和蛋白质复合体,与蛋白质的整体散射能力相比,信号差异将很小。因此,必须获得高分辨率和高信噪比的图像,需要更明亮的X射线源或更长的累计曝光时间。随着非常明亮的同步加速器光源、X射线自由电子激光器的出现以及探测器技术的发展,这一警告正在被克服。这些进步使这些技术得以更广泛地使用。
致谢
我们感谢Arwen Pearson和Nils Huse进行了几次有益的讨论。我们感谢欧洲同步辐射设施提供同步辐射设施,并感谢Martin Nors Pedersen和Michael Wulff在使用束线ID09方面提供的帮助。
资金筹措信息
我们感谢COST Action CM1306的支持。这项工作得到了汉堡超快成像中心(CUI,汉堡)和德国Forschungsgemeinschaft(第1074号奖项)的支持。
工具书类
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国际标准编号:2052-2525
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